基于兩相湍流珊瑚礁地形的波浪數(shù)學模型
發(fā)布時間:2021-04-15 15:53
珊瑚礁地形的波浪非常復雜,礁坪破碎后的波浪對礁體、防波堤等影響很大。為了更好地了解珊瑚礁地形下規(guī)則波的傳播變形特征,文中基于雷諾平均的納維埃-斯托克斯方程建立了珊瑚礁地形上的波浪數(shù)學模型,其中湍流模型采用兩相的k-ω SST方程,數(shù)值模擬在OpenFOAM開源工具中進行。本模型通過文獻中的物理實驗數(shù)據(jù)進行驗證,分析了珊瑚礁地形上的波高、增水和波面形態(tài)變化,并與標準k-ω SST模型的結果進行比較,結果表明:文中模型能有效減輕自由表面附近過度產(chǎn)生的湍流動能,波高和增水的模擬結果相比標準k-ω SST模型的更加準確;波浪在珊瑚礁地形上破碎時破波區(qū)的湍流動能主要集中在波峰附近,波谷的湍流動能則很小;在湍流動能的影響下,模型在破碎點處的波高減小、減水增大,破碎后的波能耗散增大。文中波浪數(shù)學模型可應用于珊瑚礁工程設計的波浪計算中。
【文章來源】:華南理工大學學報(自然科學版). 2020,48(06)北大核心EICSCD
【文章頁數(shù)】:9 頁
【部分圖文】:
數(shù)值模型計算區(qū)域和浪高儀位置
圖3分別是標準k-ω SST模型和兩相k-ω SST模型下斜坡上的湍流分布云圖,其中t/T為無量綱化時間。以41.5 s開始為例,兩種模型在破碎前的自由表面湍流動能分布有很大的差異。在波浪破碎位置上,兩相k-ω SST模型的波浪破碎前的湍流動能很小,破碎后的湍流動能從破波點開始急劇增大,在波峰前端位置形成具有較大湍流動能的區(qū)域。破碎后的湍流動能繼續(xù)向礁岸傳播,并在礁坪上的傳播過程中衰減。此外,在波浪破碎前,兩種模型在右端礁坪區(qū)域的湍流動能都比較大,這表明在下一個波浪發(fā)生破碎時,前一個波浪產(chǎn)生的湍流動能還未完全耗散。2.1.3 雷諾應力
標準k-ω SST模型和兩相k-ω SST模型下斜坡上的雷諾應力云圖(僅水體)
【參考文獻】:
期刊論文
[1]不規(guī)則波在岸礁地形增水變化規(guī)律試驗[J]. 李紹武,胡傳越,柳葉. 水科學進展. 2019(04)
[2]復合坡度珊瑚礁地形上波浪破碎的試驗研究[J]. 諸裕良,宗劉俊,趙紅軍,嚴士常,虞琦. 水科學進展. 2018(05)
[3]規(guī)則波在島礁地形上傳播變化特性的試驗[J]. 任冰,唐潔,王國玉,朱干城. 科學通報. 2018(Z1)
[4]中國南海諸島主權維護與回歸——紀念中國政府收復南海諸島70周年(1)[J]. 趙煥庭,王麗榮,袁家義. 熱帶地理. 2017(05)
[5]近岸波浪傳播的非靜壓數(shù)值模型[J]. 房克照,孫家文,劉忠波,尹晶. 水科學進展. 2015(01)
本文編號:3139633
【文章來源】:華南理工大學學報(自然科學版). 2020,48(06)北大核心EICSCD
【文章頁數(shù)】:9 頁
【部分圖文】:
數(shù)值模型計算區(qū)域和浪高儀位置
圖3分別是標準k-ω SST模型和兩相k-ω SST模型下斜坡上的湍流分布云圖,其中t/T為無量綱化時間。以41.5 s開始為例,兩種模型在破碎前的自由表面湍流動能分布有很大的差異。在波浪破碎位置上,兩相k-ω SST模型的波浪破碎前的湍流動能很小,破碎后的湍流動能從破波點開始急劇增大,在波峰前端位置形成具有較大湍流動能的區(qū)域。破碎后的湍流動能繼續(xù)向礁岸傳播,并在礁坪上的傳播過程中衰減。此外,在波浪破碎前,兩種模型在右端礁坪區(qū)域的湍流動能都比較大,這表明在下一個波浪發(fā)生破碎時,前一個波浪產(chǎn)生的湍流動能還未完全耗散。2.1.3 雷諾應力
標準k-ω SST模型和兩相k-ω SST模型下斜坡上的雷諾應力云圖(僅水體)
【參考文獻】:
期刊論文
[1]不規(guī)則波在岸礁地形增水變化規(guī)律試驗[J]. 李紹武,胡傳越,柳葉. 水科學進展. 2019(04)
[2]復合坡度珊瑚礁地形上波浪破碎的試驗研究[J]. 諸裕良,宗劉俊,趙紅軍,嚴士常,虞琦. 水科學進展. 2018(05)
[3]規(guī)則波在島礁地形上傳播變化特性的試驗[J]. 任冰,唐潔,王國玉,朱干城. 科學通報. 2018(Z1)
[4]中國南海諸島主權維護與回歸——紀念中國政府收復南海諸島70周年(1)[J]. 趙煥庭,王麗榮,袁家義. 熱帶地理. 2017(05)
[5]近岸波浪傳播的非靜壓數(shù)值模型[J]. 房克照,孫家文,劉忠波,尹晶. 水科學進展. 2015(01)
本文編號:3139633
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