稀薄氣體流動非線性耦合本構(gòu)關(guān)系模型理論與數(shù)值研究
發(fā)布時間:2021-06-07 04:46
本文主要以臨近空間高超聲速飛行背后的流動機理及現(xiàn)象為研究背景,同時兼顧與稀薄流動相類似的微納尺度流動的研究,針對這些特殊流動所涉及的連續(xù)流、滑移流和部分過渡流以及存在的局部非平衡特性,擬采用一套廣義流體動力學(xué)新理論開展相關(guān)問題的系統(tǒng)性研究,以期獲得計算穩(wěn)定性上優(yōu)于Burnett方程和Grad方程、精度上優(yōu)于NSF方程的計算結(jié)果,從而為氣體動理學(xué)的建模和計算提供一條全新的思路。圍繞著稀薄氣體動力學(xué)的關(guān)鍵問題,本文開展的主要研究內(nèi)容包括以下四個方面:1、廣義流體動力學(xué)方程與非線性耦合本構(gòu)關(guān)系模型的數(shù)學(xué)性質(zhì)研究。這一部分的研究主要包括:1)初步探討矩方程存在的奇異“子激波”問題,在廣義流體動力學(xué)方程基礎(chǔ)上分析方程的封閉理論和絕熱假設(shè)理論兩者共同對宏觀方程屬性的作用影響,并初步給出克服奇異激波問題的方向指引;2)對廣義流體動力學(xué)方程以及由其簡化得到的非線性精合本構(gòu)關(guān)系模型進行線性化處理并作穩(wěn)定性分析,同時發(fā)現(xiàn)線性化之后的廣義流體動力學(xué)方程和非線性耦合本構(gòu)關(guān)系模型能夠回歸到傳統(tǒng)流體動力學(xué)方程即NSF方程的類似形式,表現(xiàn)出線性穩(wěn)定性特點,體現(xiàn)了方程的漸近保持屬性;3)驗證Myong對廣義流體動力學(xué)...
【文章來源】:浙江大學(xué)浙江省 211工程院校 985工程院校 教育部直屬院校
【文章頁數(shù)】:204 頁
【學(xué)位級別】:博士
【部分圖文】:
圖1.1控制立方體內(nèi)的平均密度萬隨邊長a的變化情況??然而,當(dāng)需要考慮分子平均自由程/與空間尺度L為同量級的流動問題時,氣體的間??
色散關(guān)系式(3.40)和(3.41)存在多個解,亦稱模態(tài)。所有模態(tài)均需要被考慮到穩(wěn)定性分??析上。將波數(shù)it作為參數(shù),求解色散關(guān)系式在復(fù)平面的根軌跡得到時間穩(wěn)定性分析曲線。??圖3.1重點展示了廣義流體動力學(xué)(GHE)和非線性耦合本構(gòu)關(guān)系模型(NCCR)的時間穩(wěn)定??性曲線,同時也包括了?NSF和Bumett的穩(wěn)定性曲線作為比較。由圖可以明顯看出,對于??所有的波數(shù)擾動GHE、NCCR和NSF色散關(guān)系式的根的虛部全部落在非負區(qū)域,表現(xiàn)出??時間的線性穩(wěn)定性屬性。相比之下,Burnett方程則表現(xiàn)出線性失穩(wěn)的特點。此外,NCCR??57??
3.4分裂算法??NCCR模型盡管在GHE方程基礎(chǔ)上得到很大的簡化,但是由于高階非守恒量的非線??性特點和相互耦合關(guān)系,進行穩(wěn)定有效的數(shù)值求解的難度依然比較大。因此,Myong提出??了?NCCR模型的非線性代數(shù)分裂系統(tǒng)|126,127,1321,這個分裂系統(tǒng)可以通過單一方向上的簡??單迭代進行求解。Grad矩方程必須處理高階量的雙曲型偏微分系統(tǒng),而NCCR方程的求??解只需要一個額外的迭代過程從這套非線性代數(shù)分裂系統(tǒng)中計算出應(yīng)力和熱流,然后代入??守恒控制方程對守恒量進行計算即可。整個算法過程與NSF方程處理五矩方程一致。??59??
【參考文獻】:
期刊論文
[1]基于非線性耦合本構(gòu)關(guān)系的改進邊界條件[J]. 江中正,趙文文,袁震宇,陳偉芳. 航空學(xué)報. 2018(10)
[2]高超聲速流存在局部稀薄效應(yīng)的一個判據(jù)及相應(yīng)的流動特性[J]. 陳杰,趙磊. 空氣動力學(xué)學(xué)報. 2018(01)
[3]稀薄氣體動力學(xué)的非線性耦合本構(gòu)方程理論及驗證[J]. 肖洪,商雨禾,吳迪,師羊羊. 航空學(xué)報. 2015(07)
[4]基于Boltzmann模型方程各流域三維復(fù)雜繞流問題統(tǒng)一算法研究[J]. 李志輝,張涵信. 中國科學(xué)(G輯:物理學(xué) 力學(xué) 天文學(xué)). 2009(03)
[5]Navier-Stokes方程二階速度滑移邊界條件的檢驗[J]. 謝翀,樊菁. 力學(xué)學(xué)報. 2007(01)
[6]MEMS稀薄氣體內(nèi)部流動模擬中的信息保存(IP)法[J]. 沈青. 力學(xué)進展. 2006(01)
[7]稀薄流到連續(xù)流的氣體運動論統(tǒng)一算法研究[J]. 李志輝,張涵信. 空氣動力學(xué)學(xué)報. 2003(03)
[8]超聲速平板繞流DSMC/EPSM混合算法研究[J]. 陳偉芳,吳明巧,趙玉新,任兵. 空氣動力學(xué)學(xué)報. 2002(04)
[9]高空羽流場的DSMC計算和實驗研究[J]. 程曉麗,李明智,毛銘芳,閻喜勤. 空氣動力學(xué)學(xué)報. 2002(01)
[10]稀薄流到連續(xù)流的氣體運動論統(tǒng)一數(shù)值算法初步研究[J]. 李志輝,張涵信. 空氣動力學(xué)學(xué)報. 2000(03)
博士論文
[1]基于模型方程解析解的氣體動理學(xué)算法研究[D]. 江定武.中國空氣動力研究與發(fā)展中心 2016
[2]基于CFD的飛行器高保真度氣動外形優(yōu)化設(shè)計方法[D]. 夏陳超.浙江大學(xué) 2016
[3]微納尺度氣流的速度滑移及流動特性研究[D]. 楊琴.上海大學(xué) 2015
[4]高超聲速流動Burnett方程穩(wěn)定性與數(shù)值計算方法研究[D]. 趙文文.浙江大學(xué) 2014
[5]統(tǒng)一氣體動理論格式研究[D]. 劉沙.西北工業(yè)大學(xué) 2015
[6]氣體動理學(xué)中數(shù)值矩方法的算法研究與應(yīng)用[D]. 蔡振寧.北京大學(xué) 2013
[7]高超聲速氣動熱數(shù)值模擬方法及大規(guī)模并行計算研究[D]. 潘沙.國防科學(xué)技術(shù)大學(xué) 2010
[8]微納尺度氣體流動和傳熱的Burnett方程研究[D]. 包福兵.浙江大學(xué) 2008
[9]高超聲速稀薄氣流非結(jié)構(gòu)網(wǎng)格DSMC及并行算法研究[D]. 王學(xué)德.南京航空航天大學(xué) 2006
本文編號:3215893
【文章來源】:浙江大學(xué)浙江省 211工程院校 985工程院校 教育部直屬院校
【文章頁數(shù)】:204 頁
【學(xué)位級別】:博士
【部分圖文】:
圖1.1控制立方體內(nèi)的平均密度萬隨邊長a的變化情況??然而,當(dāng)需要考慮分子平均自由程/與空間尺度L為同量級的流動問題時,氣體的間??
色散關(guān)系式(3.40)和(3.41)存在多個解,亦稱模態(tài)。所有模態(tài)均需要被考慮到穩(wěn)定性分??析上。將波數(shù)it作為參數(shù),求解色散關(guān)系式在復(fù)平面的根軌跡得到時間穩(wěn)定性分析曲線。??圖3.1重點展示了廣義流體動力學(xué)(GHE)和非線性耦合本構(gòu)關(guān)系模型(NCCR)的時間穩(wěn)定??性曲線,同時也包括了?NSF和Bumett的穩(wěn)定性曲線作為比較。由圖可以明顯看出,對于??所有的波數(shù)擾動GHE、NCCR和NSF色散關(guān)系式的根的虛部全部落在非負區(qū)域,表現(xiàn)出??時間的線性穩(wěn)定性屬性。相比之下,Burnett方程則表現(xiàn)出線性失穩(wěn)的特點。此外,NCCR??57??
3.4分裂算法??NCCR模型盡管在GHE方程基礎(chǔ)上得到很大的簡化,但是由于高階非守恒量的非線??性特點和相互耦合關(guān)系,進行穩(wěn)定有效的數(shù)值求解的難度依然比較大。因此,Myong提出??了?NCCR模型的非線性代數(shù)分裂系統(tǒng)|126,127,1321,這個分裂系統(tǒng)可以通過單一方向上的簡??單迭代進行求解。Grad矩方程必須處理高階量的雙曲型偏微分系統(tǒng),而NCCR方程的求??解只需要一個額外的迭代過程從這套非線性代數(shù)分裂系統(tǒng)中計算出應(yīng)力和熱流,然后代入??守恒控制方程對守恒量進行計算即可。整個算法過程與NSF方程處理五矩方程一致。??59??
【參考文獻】:
期刊論文
[1]基于非線性耦合本構(gòu)關(guān)系的改進邊界條件[J]. 江中正,趙文文,袁震宇,陳偉芳. 航空學(xué)報. 2018(10)
[2]高超聲速流存在局部稀薄效應(yīng)的一個判據(jù)及相應(yīng)的流動特性[J]. 陳杰,趙磊. 空氣動力學(xué)學(xué)報. 2018(01)
[3]稀薄氣體動力學(xué)的非線性耦合本構(gòu)方程理論及驗證[J]. 肖洪,商雨禾,吳迪,師羊羊. 航空學(xué)報. 2015(07)
[4]基于Boltzmann模型方程各流域三維復(fù)雜繞流問題統(tǒng)一算法研究[J]. 李志輝,張涵信. 中國科學(xué)(G輯:物理學(xué) 力學(xué) 天文學(xué)). 2009(03)
[5]Navier-Stokes方程二階速度滑移邊界條件的檢驗[J]. 謝翀,樊菁. 力學(xué)學(xué)報. 2007(01)
[6]MEMS稀薄氣體內(nèi)部流動模擬中的信息保存(IP)法[J]. 沈青. 力學(xué)進展. 2006(01)
[7]稀薄流到連續(xù)流的氣體運動論統(tǒng)一算法研究[J]. 李志輝,張涵信. 空氣動力學(xué)學(xué)報. 2003(03)
[8]超聲速平板繞流DSMC/EPSM混合算法研究[J]. 陳偉芳,吳明巧,趙玉新,任兵. 空氣動力學(xué)學(xué)報. 2002(04)
[9]高空羽流場的DSMC計算和實驗研究[J]. 程曉麗,李明智,毛銘芳,閻喜勤. 空氣動力學(xué)學(xué)報. 2002(01)
[10]稀薄流到連續(xù)流的氣體運動論統(tǒng)一數(shù)值算法初步研究[J]. 李志輝,張涵信. 空氣動力學(xué)學(xué)報. 2000(03)
博士論文
[1]基于模型方程解析解的氣體動理學(xué)算法研究[D]. 江定武.中國空氣動力研究與發(fā)展中心 2016
[2]基于CFD的飛行器高保真度氣動外形優(yōu)化設(shè)計方法[D]. 夏陳超.浙江大學(xué) 2016
[3]微納尺度氣流的速度滑移及流動特性研究[D]. 楊琴.上海大學(xué) 2015
[4]高超聲速流動Burnett方程穩(wěn)定性與數(shù)值計算方法研究[D]. 趙文文.浙江大學(xué) 2014
[5]統(tǒng)一氣體動理論格式研究[D]. 劉沙.西北工業(yè)大學(xué) 2015
[6]氣體動理學(xué)中數(shù)值矩方法的算法研究與應(yīng)用[D]. 蔡振寧.北京大學(xué) 2013
[7]高超聲速氣動熱數(shù)值模擬方法及大規(guī)模并行計算研究[D]. 潘沙.國防科學(xué)技術(shù)大學(xué) 2010
[8]微納尺度氣體流動和傳熱的Burnett方程研究[D]. 包福兵.浙江大學(xué) 2008
[9]高超聲速稀薄氣流非結(jié)構(gòu)網(wǎng)格DSMC及并行算法研究[D]. 王學(xué)德.南京航空航天大學(xué) 2006
本文編號:3215893
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