鈮/鋁SNSPD的光耦合結(jié)構(gòu)和性能表征
發(fā)布時間:2021-06-22 10:14
對鈮/鋁超導(dǎo)納米線單光子探測器(SNSPD)的光耦合結(jié)構(gòu)和性能表征進(jìn)行了研究。通過濺射與剝離的方法制作了超薄鈮/鋁SNSPD,設(shè)計了帶有激光準(zhǔn)直器的光耦合結(jié)構(gòu)和封裝方法,并搭建了可靠的低溫測試系統(tǒng)。在700m K下表征了SNSPD的直流特性,得到了單光子響應(yīng)脈沖和1550nm波長下的探測效率,并研究了探測效率和暗計數(shù)率與偏置電流的關(guān)系。
【文章來源】:低溫與超導(dǎo). 2014,42(11)北大核心
【文章頁數(shù)】:4 頁
【部分圖文】:
探測器的版圖和掃描電鏡圖
2測試系統(tǒng)與光耦合結(jié)構(gòu)文中使用的Nb/AlSNSPD是通過濺射與剝離的方法制備的[6]。Nb厚度5nm,Al厚度3nm,樣品大小4×4μm2,線寬100nm,如圖1所示。圖1探測器的版圖和掃描電鏡圖Fig.1LayoutandSEMofSNSPD測試系統(tǒng)圍繞He3制冷機(jī)搭建。He3制冷機(jī)分四級溫區(qū),可提供最低300mK的低溫環(huán)境,裝有64路直流測試線路,4路微波測試線路,搭配2路光纖接口。圖2是整個測試系統(tǒng)的示意圖。實驗中通過電壓源串聯(lián)大電阻的方式提供穩(wěn)定的偏置電流,由Bias-T的DC端輸入。高頻脈沖響應(yīng)信號則由Bias-T的RF端輸出,并經(jīng)過微波放大器放大后輸出到示波器和計數(shù)器。用示波器觀察光響應(yīng)脈沖,用計數(shù)器獲得計數(shù)率,從而計算探測效率。實驗中的脈沖光源通過聲光調(diào)制器調(diào)制連續(xù)激光器產(chǎn)生,調(diào)制信號由波形發(fā)生器產(chǎn)生。為了實現(xiàn)單光子探測,必須在光路上加上可調(diào)的衰減器。圖2測試系統(tǒng)框圖Fig.2Schematicofmeasurementsystem為了對器件進(jìn)行可靠方便的測量,我們設(shè)計了一種封裝結(jié)構(gòu),如圖3所示。樣品盒底部制作一個凹槽剛好放入樣品,將樣品的焊盤通過引線鍵合到SMA接頭作為讀出。盒蓋上裝有光纖準(zhǔn)直器,并使透鏡中心與樣品中心同軸。實驗中采用的準(zhǔn)直器腰斑直徑0.9mm,這樣可以確保有光照射到樣品上。經(jīng)過該準(zhǔn)直器的光束發(fā)散角θ=0.12°,可近似認(rèn)為是平行光。光場分布遵循基模高斯分布[7]:E00(x,y,z)=(C00/w0)exp[-(x2+y2)/w20](1)這里c是常系數(shù),w0是束腰半徑,x,y表示樣品的位置,如圖4所示。由于經(jīng)過準(zhǔn)直器后的激光光斑比樣品大得多,因此引入了一個很大的衰減。假設(shè)樣品與準(zhǔn)直器同軸放置(樣品中心在光軸上),可以計算出準(zhǔn)直器到樣品耦合的衰減為-46dB。但是實際中因為機(jī)
從而將光強(qiáng)調(diào)節(jié)至單光子水平。圖3準(zhǔn)直器與樣品盒Fig.3Collimatorandpackage圖4器件的位置和激光經(jīng)過準(zhǔn)直器后的光場分布Fig.4LocationofSNSPDanddistributionoflightfieldaftercollimator圖5計數(shù)率與入射光子數(shù)的關(guān)系,插圖為單個光響應(yīng)脈沖Fig.5Relationsbetweencountrateandphotonnumber/pulse3結(jié)果與討論實驗中所用SNSPD在700mK下的超導(dǎo)臨界電流Ic=20μA,偏置電流由電壓源串聯(lián)一個10kΩ的大電阻提供,因此相當(dāng)于臨界電壓Vc=0.16V。將溫度固定在700mK,將電壓源偏置在0.145V,即相當(dāng)于Ibias=0.73Ic。用波形發(fā)生器產(chǎn)生重復(fù)率20kHz脈寬固定5μs的激光。將響應(yīng)脈沖信號輸出到計數(shù)器,在一段時間內(nèi)統(tǒng)計響應(yīng)個數(shù)。之后調(diào)節(jié)衰減器并按同樣方法計數(shù)。由于相干光子數(shù)的泊松分布,相同光強(qiáng)時每個脈沖激光包含的光子數(shù)并不一定相同,但可以根據(jù)光強(qiáng)計算單個光脈沖包含的平均光子數(shù)。畫出計數(shù)率R與單個脈沖平均光子數(shù)μ的散點圖,如圖5所示,明顯看出計數(shù)率隨光強(qiáng)增大而增大,使用公式擬合[8-9],R=D+f(1-exp)(-ημ)(2)其中f表示光脈沖重復(fù)率,即f=20kHz;D表示暗記數(shù),在該偏置下測得D=3.6Hz;η表示探測·66·超導(dǎo)技術(shù)Superconductivity第11期
本文編號:3242655
【文章來源】:低溫與超導(dǎo). 2014,42(11)北大核心
【文章頁數(shù)】:4 頁
【部分圖文】:
探測器的版圖和掃描電鏡圖
2測試系統(tǒng)與光耦合結(jié)構(gòu)文中使用的Nb/AlSNSPD是通過濺射與剝離的方法制備的[6]。Nb厚度5nm,Al厚度3nm,樣品大小4×4μm2,線寬100nm,如圖1所示。圖1探測器的版圖和掃描電鏡圖Fig.1LayoutandSEMofSNSPD測試系統(tǒng)圍繞He3制冷機(jī)搭建。He3制冷機(jī)分四級溫區(qū),可提供最低300mK的低溫環(huán)境,裝有64路直流測試線路,4路微波測試線路,搭配2路光纖接口。圖2是整個測試系統(tǒng)的示意圖。實驗中通過電壓源串聯(lián)大電阻的方式提供穩(wěn)定的偏置電流,由Bias-T的DC端輸入。高頻脈沖響應(yīng)信號則由Bias-T的RF端輸出,并經(jīng)過微波放大器放大后輸出到示波器和計數(shù)器。用示波器觀察光響應(yīng)脈沖,用計數(shù)器獲得計數(shù)率,從而計算探測效率。實驗中的脈沖光源通過聲光調(diào)制器調(diào)制連續(xù)激光器產(chǎn)生,調(diào)制信號由波形發(fā)生器產(chǎn)生。為了實現(xiàn)單光子探測,必須在光路上加上可調(diào)的衰減器。圖2測試系統(tǒng)框圖Fig.2Schematicofmeasurementsystem為了對器件進(jìn)行可靠方便的測量,我們設(shè)計了一種封裝結(jié)構(gòu),如圖3所示。樣品盒底部制作一個凹槽剛好放入樣品,將樣品的焊盤通過引線鍵合到SMA接頭作為讀出。盒蓋上裝有光纖準(zhǔn)直器,并使透鏡中心與樣品中心同軸。實驗中采用的準(zhǔn)直器腰斑直徑0.9mm,這樣可以確保有光照射到樣品上。經(jīng)過該準(zhǔn)直器的光束發(fā)散角θ=0.12°,可近似認(rèn)為是平行光。光場分布遵循基模高斯分布[7]:E00(x,y,z)=(C00/w0)exp[-(x2+y2)/w20](1)這里c是常系數(shù),w0是束腰半徑,x,y表示樣品的位置,如圖4所示。由于經(jīng)過準(zhǔn)直器后的激光光斑比樣品大得多,因此引入了一個很大的衰減。假設(shè)樣品與準(zhǔn)直器同軸放置(樣品中心在光軸上),可以計算出準(zhǔn)直器到樣品耦合的衰減為-46dB。但是實際中因為機(jī)
從而將光強(qiáng)調(diào)節(jié)至單光子水平。圖3準(zhǔn)直器與樣品盒Fig.3Collimatorandpackage圖4器件的位置和激光經(jīng)過準(zhǔn)直器后的光場分布Fig.4LocationofSNSPDanddistributionoflightfieldaftercollimator圖5計數(shù)率與入射光子數(shù)的關(guān)系,插圖為單個光響應(yīng)脈沖Fig.5Relationsbetweencountrateandphotonnumber/pulse3結(jié)果與討論實驗中所用SNSPD在700mK下的超導(dǎo)臨界電流Ic=20μA,偏置電流由電壓源串聯(lián)一個10kΩ的大電阻提供,因此相當(dāng)于臨界電壓Vc=0.16V。將溫度固定在700mK,將電壓源偏置在0.145V,即相當(dāng)于Ibias=0.73Ic。用波形發(fā)生器產(chǎn)生重復(fù)率20kHz脈寬固定5μs的激光。將響應(yīng)脈沖信號輸出到計數(shù)器,在一段時間內(nèi)統(tǒng)計響應(yīng)個數(shù)。之后調(diào)節(jié)衰減器并按同樣方法計數(shù)。由于相干光子數(shù)的泊松分布,相同光強(qiáng)時每個脈沖激光包含的光子數(shù)并不一定相同,但可以根據(jù)光強(qiáng)計算單個光脈沖包含的平均光子數(shù)。畫出計數(shù)率R與單個脈沖平均光子數(shù)μ的散點圖,如圖5所示,明顯看出計數(shù)率隨光強(qiáng)增大而增大,使用公式擬合[8-9],R=D+f(1-exp)(-ημ)(2)其中f表示光脈沖重復(fù)率,即f=20kHz;D表示暗記數(shù),在該偏置下測得D=3.6Hz;η表示探測·66·超導(dǎo)技術(shù)Superconductivity第11期
本文編號:3242655
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