面內(nèi)取向L1 0 /A1-FePt雙層薄膜間的交換耦合性質(zhì)
發(fā)布時(shí)間:2021-08-11 09:41
對(duì)超高密度磁記錄介質(zhì)的研究依舊是當(dāng)前研究的熱門。IT行業(yè)的迅速發(fā)展,信息技術(shù)的不斷提高,促成信息記錄的容量將成為冪級(jí)數(shù)形勢(shì)的增長(zhǎng)。所以對(duì)于超高密度磁記錄介質(zhì)有著迫切的需求。盡管信號(hào)處理技術(shù)在提高,但是介質(zhì)本身依然是限制存儲(chǔ)密度的關(guān)鍵。要滿足當(dāng)下磁頭寫入場(chǎng)的限制以及熱擾動(dòng)造成的存儲(chǔ)信息失真。研究者相繼提出了一些相關(guān)技術(shù)手段來應(yīng)對(duì)相應(yīng)的技術(shù)難題。交換耦合作用可以顯著的減小硬磁顆粒的矯頑力以滿足寫入場(chǎng)的限制。高磁晶各向異性的硬磁顆粒能夠使得單位體積內(nèi)的磁記錄單元縮小,以至于進(jìn)一步提高磁存儲(chǔ)材料的儲(chǔ)存密度。雖然還有熱輔助等方式來克服材料性質(zhì)的難題,但是這些技術(shù)手段都存在一定的局限性,所以直接對(duì)材料本身的結(jié)構(gòu)進(jìn)行改造就成了研究的熱點(diǎn)。能夠制備成交換耦合雙層介質(zhì)的材料眾多,但是硬磁軟磁之間的擴(kuò)散以及晶格不匹配等因素影響了交換耦合介質(zhì)的性質(zhì)。FePt正好存在硬磁和軟磁兩種常溫下穩(wěn)定的相,同材異質(zhì)的材料制備交換耦合介質(zhì)可以直接克服晶格不匹配等問題。本文基于FePt材料的優(yōu)良性質(zhì)來研究雙層結(jié)構(gòu)的交換耦合薄膜特性,并研究其磁化反轉(zhuǎn)機(jī)制等相關(guān)性質(zhì)。無論是垂直交換耦合以及面內(nèi)交換耦合都能夠提高磁記錄密度。因此...
【文章來源】:西南大學(xué)重慶市 211工程院校 教育部直屬院校
【文章頁數(shù)】:65 頁
【學(xué)位級(jí)別】:碩士
【部分圖文】:
A1相FePt原子結(jié)構(gòu)圖(左)X射線衍射圖(右)
圖 1.4 L10相 FePt 結(jié)構(gòu)(左) X 射線衍射圖(右)由圖 3 和圖 4 中的數(shù)據(jù)可以得出, L10相的晶格是 A1 相在 c 軸方向上被壓縮2.7%,而 L10相中的 a 軸和 b 軸對(duì)應(yīng)原來 A1 相的 a 軸,共同被壓縮了 0.9%,因此單晶胞體積也就相應(yīng)的減小。從數(shù)據(jù)可以看到,各個(gè)軸都被相應(yīng)的壓縮了,而 c 軸方向明顯壓縮的要厲害些,這就導(dǎo)致了(111)晶面間距將會(huì)變短,這種輕微的四邊形畸變將致(111)晶面上的反射峰向著較高的散射角度方向偏移。A1 L10的相變?cè)趫D 3 到圖中 X 射線衍射圖譜中有著清晰的表現(xiàn),(001)峰和(110)峰的出現(xiàn),而(200)峰和(002)峰由于反射分裂形成的。顯然其中的 Fe 原子和 Pt 原子產(chǎn)生了長(zhǎng)程有序(LRO),考慮到個(gè) Fe/Pt 原子的量化:xFe/Pt為合金化學(xué)計(jì)量,其 xFe+ xPt= 1;yFe/Pt為 Fe 的點(diǎn)陣和 Pt 的點(diǎn)陣分?jǐn)?shù);rFe/Pt為分別由正確位置的 Fe/Pt 原子所占據(jù)的分?jǐn)?shù);wFe/Pt為分別由錯(cuò)誤位置的 Fe/Pt 原子所占據(jù)的分?jǐn)?shù);考慮到:rFe/Pt+ wFe/Pt= 1;
圖 1.4 L10相 FePt 結(jié)構(gòu)(左) X 射線衍射圖(右)由圖 3 和圖 4 中的數(shù)據(jù)可以得出, L10相的晶格是 A1 相在 c 軸方向上被壓縮2.7%,而 L10相中的 a 軸和 b 軸對(duì)應(yīng)原來 A1 相的 a 軸,共同被壓縮了 0.9%,因此單晶胞體積也就相應(yīng)的減小。從數(shù)據(jù)可以看到,各個(gè)軸都被相應(yīng)的壓縮了,而 c 軸方向明顯壓縮的要厲害些,這就導(dǎo)致了(111)晶面間距將會(huì)變短,這種輕微的四邊形畸變將致(111)晶面上的反射峰向著較高的散射角度方向偏移。A1 L10的相變?cè)趫D 3 到圖中 X 射線衍射圖譜中有著清晰的表現(xiàn),(001)峰和(110)峰的出現(xiàn),而(200)峰和(002)峰由于反射分裂形成的。顯然其中的 Fe 原子和 Pt 原子產(chǎn)生了長(zhǎng)程有序(LRO),考慮到個(gè) Fe/Pt 原子的量化:xFe/Pt為合金化學(xué)計(jì)量,其 xFe+ xPt= 1;yFe/Pt為 Fe 的點(diǎn)陣和 Pt 的點(diǎn)陣分?jǐn)?shù);rFe/Pt為分別由正確位置的 Fe/Pt 原子所占據(jù)的分?jǐn)?shù);wFe/Pt為分別由錯(cuò)誤位置的 Fe/Pt 原子所占據(jù)的分?jǐn)?shù);考慮到:rFe/Pt+ wFe/Pt= 1;
本文編號(hào):3335932
【文章來源】:西南大學(xué)重慶市 211工程院校 教育部直屬院校
【文章頁數(shù)】:65 頁
【學(xué)位級(jí)別】:碩士
【部分圖文】:
A1相FePt原子結(jié)構(gòu)圖(左)X射線衍射圖(右)
圖 1.4 L10相 FePt 結(jié)構(gòu)(左) X 射線衍射圖(右)由圖 3 和圖 4 中的數(shù)據(jù)可以得出, L10相的晶格是 A1 相在 c 軸方向上被壓縮2.7%,而 L10相中的 a 軸和 b 軸對(duì)應(yīng)原來 A1 相的 a 軸,共同被壓縮了 0.9%,因此單晶胞體積也就相應(yīng)的減小。從數(shù)據(jù)可以看到,各個(gè)軸都被相應(yīng)的壓縮了,而 c 軸方向明顯壓縮的要厲害些,這就導(dǎo)致了(111)晶面間距將會(huì)變短,這種輕微的四邊形畸變將致(111)晶面上的反射峰向著較高的散射角度方向偏移。A1 L10的相變?cè)趫D 3 到圖中 X 射線衍射圖譜中有著清晰的表現(xiàn),(001)峰和(110)峰的出現(xiàn),而(200)峰和(002)峰由于反射分裂形成的。顯然其中的 Fe 原子和 Pt 原子產(chǎn)生了長(zhǎng)程有序(LRO),考慮到個(gè) Fe/Pt 原子的量化:xFe/Pt為合金化學(xué)計(jì)量,其 xFe+ xPt= 1;yFe/Pt為 Fe 的點(diǎn)陣和 Pt 的點(diǎn)陣分?jǐn)?shù);rFe/Pt為分別由正確位置的 Fe/Pt 原子所占據(jù)的分?jǐn)?shù);wFe/Pt為分別由錯(cuò)誤位置的 Fe/Pt 原子所占據(jù)的分?jǐn)?shù);考慮到:rFe/Pt+ wFe/Pt= 1;
圖 1.4 L10相 FePt 結(jié)構(gòu)(左) X 射線衍射圖(右)由圖 3 和圖 4 中的數(shù)據(jù)可以得出, L10相的晶格是 A1 相在 c 軸方向上被壓縮2.7%,而 L10相中的 a 軸和 b 軸對(duì)應(yīng)原來 A1 相的 a 軸,共同被壓縮了 0.9%,因此單晶胞體積也就相應(yīng)的減小。從數(shù)據(jù)可以看到,各個(gè)軸都被相應(yīng)的壓縮了,而 c 軸方向明顯壓縮的要厲害些,這就導(dǎo)致了(111)晶面間距將會(huì)變短,這種輕微的四邊形畸變將致(111)晶面上的反射峰向著較高的散射角度方向偏移。A1 L10的相變?cè)趫D 3 到圖中 X 射線衍射圖譜中有著清晰的表現(xiàn),(001)峰和(110)峰的出現(xiàn),而(200)峰和(002)峰由于反射分裂形成的。顯然其中的 Fe 原子和 Pt 原子產(chǎn)生了長(zhǎng)程有序(LRO),考慮到個(gè) Fe/Pt 原子的量化:xFe/Pt為合金化學(xué)計(jì)量,其 xFe+ xPt= 1;yFe/Pt為 Fe 的點(diǎn)陣和 Pt 的點(diǎn)陣分?jǐn)?shù);rFe/Pt為分別由正確位置的 Fe/Pt 原子所占據(jù)的分?jǐn)?shù);wFe/Pt為分別由錯(cuò)誤位置的 Fe/Pt 原子所占據(jù)的分?jǐn)?shù);考慮到:rFe/Pt+ wFe/Pt= 1;
本文編號(hào):3335932
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