本文關(guān)鍵詞：跨國(guó)公司環(huán)境效應(yīng)的微觀經(jīng)濟(jì)理論解析，由筆耕文化傳播整理發(fā)布。

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1)  microeconomic theory

微觀經(jīng)濟(jì)理論

1.

Although uniform framework has been constructed in the paradigm of Walrasian general equilibrium for Western microeconomic theory,its foundation is not firm,and its logical paradigm not imperfect.

西方微觀經(jīng)濟(jì)理論盡管以瓦爾拉斯一般均衡范式構(gòu)建了統(tǒng)一的框架體系,但微觀經(jīng)濟(jì)理論大廈的根基仍不堅(jiān)實(shí)牢靠,邏輯范式也并非盡善盡美。

2.

This paper reviews the history of research on microeconomic theory in China in the 20th century from groping, stagnation to development.

二十世紀(jì)中國(guó)在微觀經(jīng)濟(jì)理論研究方面從摸索到停滯到發(fā)展經(jīng)歷了從宏微觀不分到微觀經(jīng)濟(jì)理論分立出來并逐漸發(fā)展起來的過程。

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2)  micro-economic theory

微觀經(jīng)濟(jì)理論

1.

Therefore, knowledge economy presents to the western economics the challenges of which this paper discusses the macro-economic theory and the micro-economic theory.

本文就知識(shí)經(jīng)濟(jì)對(duì)西方經(jīng)濟(jì)學(xué)中的微觀經(jīng)濟(jì)理論和宏觀經(jīng)濟(jì)理論的挑戰(zhàn)進(jìn)行一些探索。

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3)  microeconomic analysis

微觀經(jīng)濟(jì)理論解析

1.

A microeconomic analysis on the environmental effect of TNCs;

跨國(guó)公司環(huán)境效應(yīng)的微觀經(jīng)濟(jì)理論解析

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4)  micro economic control

微觀經(jīng)濟(jì)管理

5)  Principles of Microeconomics

微觀經(jīng)濟(jì)學(xué)原理

1.

This thesis selects Mankiw\'s Principles of Microeconomics and analyzes its stylistic features through comparing it with the Principles of Microeconomics by Joseph E.

Gregory Mankiw編寫的風(fēng)靡美國(guó)近百所高校的《微觀經(jīng)濟(jì)學(xué)原理》為例,使用語料庫(kù)方法等技術(shù)將其與Joseph E。

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6)  macroeconomic theory

宏觀經(jīng)濟(jì)理論

1.

Therefore,macroeconomic theory so far is limited to interpreting the conflict of interests between individu.

缺失社會(huì)經(jīng)濟(jì)人假設(shè)的經(jīng)濟(jì)學(xué)研究只能從社會(huì)經(jīng)濟(jì)中的個(gè)體出發(fā)分析和探討人類的經(jīng)濟(jì)行為,在宏觀經(jīng)濟(jì)領(lǐng)域的研究是難以展開的,因此迄今為止的宏觀經(jīng)濟(jì)理論仍只是局限于解釋經(jīng)濟(jì)個(gè)體之間的利益之爭(zhēng),而沒有體現(xiàn)出更高層次上的對(duì)社會(huì)整體利益的理性思考和自覺維護(hù)。

2.

Western macroeconomic theory has developed from the single liberalistic paradigm under Walrasian equilibrium to the current pattern with equal emphasis on interventionism and liberalism and on Walrasian equilibrium and non-Walrasian equilibrium.

西方宏觀經(jīng)濟(jì)理論由最初瓦爾拉斯均衡下單一的自由主義范式發(fā)展到現(xiàn)在干預(yù)主義與自由主義范式、瓦爾拉斯均衡與非瓦爾拉斯均衡并重的格局,同處“無主流時(shí)代”的新古典宏觀經(jīng)濟(jì)學(xué)與新凱恩斯主義的發(fā)展面臨諸多變數(shù),構(gòu)建邏輯統(tǒng)一的宏觀經(jīng)濟(jì)理論大廈成了極具挑戰(zhàn)的研究工作之一。

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補(bǔ)充資料：超導(dǎo)微觀理論

    　　從研究電子運(yùn)動(dòng)來闡明超導(dǎo)電性的量子理論。1911年發(fā)現(xiàn)超導(dǎo)電性之后，人們就希望研究清楚發(fā)生超導(dǎo)的原因。大量實(shí)驗(yàn)事實(shí)證明，超導(dǎo)電性的產(chǎn)生是電子氣狀態(tài)的變化所引起的；實(shí)驗(yàn)上還證明，金屬一旦變成超導(dǎo)，則體系的能量要降低。顯然電子間的庫(kù)侖斥力不能導(dǎo)致體系能量的降低；但如電子間有某種吸引作用，則必然導(dǎo)致體系能量的降低。相互吸引作用從何而來這是人們長(zhǎng)期研究的問題。W.K.海森伯、M.玻恩和程開甲都曾經(jīng)嘗試根據(jù)量子力學(xué)和金屬電子論來對(duì)它進(jìn)行微觀的解釋，但是都未成功。1950年從實(shí)驗(yàn)中發(fā)現(xiàn)了超導(dǎo)臨界溫度的同位素效應(yīng)，指明導(dǎo)致超導(dǎo)的機(jī)制是電子－聲子相互作用，1957年J.巴丁、L.N.庫(kù)珀和J.R.施里弗建立了正確的微觀理論，即BCS理論。以后的發(fā)展表明，BCS理論能夠解釋大量的超導(dǎo)現(xiàn)象和實(shí)驗(yàn)事實(shí)，是一個(gè)成功的理論。一個(gè)重要的進(jìn)展，是在1962年B.D.約瑟夫森預(yù)言了一種與兩塊超導(dǎo)體間弱耦合有關(guān)的效應(yīng)，不久就得到實(shí)驗(yàn)的證實(shí)，而命名為約瑟夫森效應(yīng)。
　　
　　BCS理論有兩個(gè)基本概念。第一,超導(dǎo)電性的起因是費(fèi)密面附近的電子之間存在通過交換聲子而發(fā)生的吸引作用。第二，由于這種吸引作用，費(fèi)密面附近的電子兩兩結(jié)合成對(duì)，叫做庫(kù)珀對(duì)。
　　
　　關(guān)于通過交換聲子而發(fā)生的吸收作用，可以按如下的圖像來理解。一個(gè)電子狀態(tài)發(fā)生變化,能量和動(dòng)量從ε1、p1變?yōu)�。這個(gè)狀態(tài)的改變引起了固體中整個(gè)電子氣電荷分布的擾動(dòng)。這種擾動(dòng)必然牽動(dòng)點(diǎn)陣振動(dòng)，即發(fā)射聲子。點(diǎn)陣振動(dòng)反過來也可以影響電子氣。影響的結(jié)果可以使電子氣復(fù)原，能量和動(dòng)量為的電子恢復(fù)到原來的狀態(tài)ε1、p1,其效果就是電子在運(yùn)動(dòng)過程因牽動(dòng)點(diǎn)陣而增加了慣性，或有效質(zhì)量。影響的結(jié)果也可以是使另一個(gè)電子發(fā)生狀態(tài)的變化，從ε2、p2變?yōu)�，這就是聲子被另一個(gè)電子吸收。后一種情形的結(jié)果是一對(duì)電子之間發(fā)生了能量和動(dòng)量的交換，也就是發(fā)生了以聲子為媒介的電子間的間接的相互作用。計(jì)算表明，當(dāng)每一個(gè)電子前后狀態(tài)的能量差小于聲子的能量時(shí)（按測(cè)不準(zhǔn)關(guān)系，不要求中間過渡的聲子服從能量守恒），這種相互作用是吸引的�？紤]到費(fèi)密面以下幾乎都是被占據(jù)了的狀態(tài)，以及量子力學(xué)的泡利不相容原理，可知只有在費(fèi)密面附近的電子之間才存在吸引作用。這一部分恰恰也就是呈現(xiàn)超導(dǎo)電性的電子。
　　
　　吸引作用的強(qiáng)弱，取決于一對(duì)電子(ε1、p1)、(ε2、p2)可能轉(zhuǎn)變過去的狀態(tài) 、的多寡。據(jù)此可知，在費(fèi)密面附近動(dòng)量相反、自旋也相反的一對(duì)電子之間,存在比其他情形都要強(qiáng)得多的吸引作用。假如這種吸引作用超過了兩個(gè)電子之間的靜電斥力，就會(huì)使一對(duì)的電子結(jié)合成庫(kù)珀對(duì)，因?yàn)檫@會(huì)使電子氣的能量下降到低于正常費(fèi)密分布時(shí)的能量。費(fèi)密面附近的電子兩兩結(jié)合成對(duì)，改變了這些電子的能譜。使得在連續(xù)的能帶態(tài)以下,出現(xiàn)一個(gè)單獨(dú)的能級(jí)，即結(jié)合成對(duì)的狀態(tài)（圖1）。單獨(dú)能級(jí)與連續(xù)能級(jí)之間的間隔為墹，叫做超導(dǎo)體的能隙。把一個(gè)電子對(duì)拆成不相關(guān)的兩個(gè)單獨(dú)電子,至少要給予一定的能量,這個(gè)能量就叫結(jié)合能，其值為2△,即至少要給予每個(gè)電子以能量△。因?yàn)椴痖_之后,兩個(gè)電子不成為庫(kù)珀對(duì),每個(gè)電子都處在連續(xù)能級(jí)的狀態(tài)上。計(jì)算表明,能譜的連續(xù)部分的結(jié)構(gòu)也發(fā)生了變化,能量值不是正常金屬情形的ε而是。另外，各種大小能量的狀態(tài)數(shù)目也和正常情形下不同。
　　
　　因吸引作用而結(jié)合起來的庫(kù)珀對(duì)，類似于一個(gè)電子和一個(gè)質(zhì)子組成的氫原子這樣的體系，但又有很大的差異。用測(cè)不準(zhǔn)關(guān)系可以估計(jì)出一個(gè)庫(kù)珀對(duì)中電子間的距離大約是10-6米，即大約是點(diǎn)陣常數(shù)的104倍。所以庫(kù)珀對(duì)是一個(gè)很松弛的體系。事實(shí)上,它的結(jié)合能 2△也極小，一般只有10-3eV的數(shù)量級(jí)。因此,庫(kù)珀對(duì)其實(shí)不過是運(yùn)動(dòng)發(fā)生密切關(guān)聯(lián)的一對(duì)電子，不像氫原子可以整體地當(dāng)作一個(gè)粒子。
　　
　　必須強(qiáng)調(diào)，吸引作用、庫(kù)珀對(duì)和能隙，都是電子氣的集體效應(yīng)。 如上所述， 一對(duì)電子 間吸引作用的強(qiáng)弱, 取決于允許它們轉(zhuǎn)變過去的狀態(tài)的多寡。假如在費(fèi)密面附近存在一些未成對(duì)的電子 等等, 由于泡利不相容原理禁止電子對(duì)轉(zhuǎn)變到狀態(tài)等等去,因而就會(huì)減弱電子對(duì)間的吸引。這樣,一個(gè)電子對(duì)內(nèi)部的吸引強(qiáng)弱,電子對(duì)結(jié)合能或能隙△的大小取決于費(fèi)密面附近全部電子的狀態(tài)分布。當(dāng)費(fèi)密面附近電子全都兩兩結(jié)合成對(duì)時(shí),△最大。拆散一些庫(kù)珀對(duì)，則剩下的每個(gè)庫(kù)珀對(duì)的結(jié)合也變得更加松弛。
　　
　　因此，全體庫(kù)珀對(duì)組成一個(gè)凝聚體，它構(gòu)成二流體模型的超流成分（超導(dǎo)電性）。凝聚體的各個(gè)庫(kù)珀對(duì)協(xié)同地或相干地處在有序化狀態(tài)。能隙△便是有序化程度的量度。所以 △的更基本的意義是序參量。這種有序化造成規(guī)范對(duì)稱性的自發(fā)破缺，結(jié)果，所有的庫(kù)珀對(duì)，可以是每個(gè)對(duì)的總動(dòng)量一致為零（無電流態(tài)），也可以是每個(gè)對(duì)的總動(dòng)量一致地等于某個(gè)非零數(shù)值（無電阻地傳輸電流，即超流動(dòng)態(tài)）。
　　
　　在絕對(duì)零度，費(fèi)密面附近的電子全都兩兩地結(jié)合成庫(kù)珀對(duì)，這時(shí)序參量 △為最大。當(dāng)溫度高于絕對(duì)零度時(shí)，由于熱激發(fā),一些庫(kù)珀對(duì)被拆散成單個(gè)電子,能隙或序參量也減小。當(dāng)?shù)侥硞�(gè)溫度T0時(shí),庫(kù)珀對(duì)全被拆散，△變?yōu)榱�，超�?dǎo)態(tài)消失而轉(zhuǎn)入正常態(tài)。T0就是超導(dǎo)體的臨界溫度。因此，超導(dǎo)-正常相變是二級(jí)的。圖2是利用隧道效應(yīng)測(cè)量的 △-T關(guān)系曲線，圖中同時(shí)給出理論結(jié)果以供比較。顯然T0的高低取決于0K時(shí)△的大小。計(jì)算給出2△(T＝0K)＝3.53kBT0,式中kB為玻耳茲曼常數(shù)。對(duì)于大多數(shù)超導(dǎo)體,這個(gè)關(guān)系與實(shí)驗(yàn)測(cè)量符合得相當(dāng)好。T=0K時(shí)，Al、In、Nb、Sn、Ta、Tl、V、Zn等元素的 2△/kBT的測(cè)量值為:3.37、3.45、3.6、3.46、3.60、3.56、3.4、3.2。
　　
　　圖3是超導(dǎo)態(tài)的電子比熱容與溫度關(guān)系的理論計(jì)算與實(shí)驗(yàn)值的比較。圖4是臨界磁場(chǎng)與溫度關(guān)系的理論曲線與測(cè)量曲線的比較。由理論結(jié)果還可以得到，在超導(dǎo)－正常相變點(diǎn)T0處的比熱容躍變度，結(jié)果是1.43。Al、Cd、Ga、In、La、Sn、Ta、Tl、V 和Zn的實(shí)驗(yàn)值分別是1.45、 1.40、1.44、1.72、1.50、1.60、1.59、1.50、1.49和1.30。
　　
　　圖5是超導(dǎo)態(tài)的超聲吸收與溫度關(guān)系的理論曲線與實(shí)驗(yàn)值的比較。 圖6是的理論曲線與實(shí)驗(yàn)值的比較。
　　
　　綜上所述，可見理論與實(shí)驗(yàn)基本上是符合的。對(duì)于超導(dǎo)微觀理論的基本概念──庫(kù)珀對(duì)的更直接的實(shí)驗(yàn)支持來自磁通量子（見超導(dǎo)電性）的數(shù)值和約瑟夫森效應(yīng)。理論與實(shí)驗(yàn)也還存在一些差異，這些差異對(duì)部分超導(dǎo)體（如Pb、Hg等）特別顯著。對(duì)理論作更精細(xì)的補(bǔ)充修正，可以使理論與實(shí)驗(yàn)的差異縮小到百分之一左右（見強(qiáng)耦合超導(dǎo)體）。因此，超導(dǎo)微觀理論是固體理論中一個(gè)成功的典范。
　　
　　理論的成就，促進(jìn)了實(shí)際應(yīng)用的發(fā)展，1957年以后超導(dǎo)材料和超導(dǎo)器件迅速發(fā)展，顯示其優(yōu)越性能，目前在某些領(lǐng)域已經(jīng)開始進(jìn)入實(shí)用階段。
　　
　　

參考書目
　　　J.Bardeen and J.R.Schrieffer,Recent Developme-nts in Superconductivity，，Prog.in Low Temp.Phys., Vol.,3,North-Holland, Amsterdam, 1961.
　　　J.Bardeen,蔡建華：《物理學(xué)進(jìn)展》，第1卷，第1期，第1頁(yè)，1981。
　　

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參考詞條

宏觀經(jīng)濟(jì)理論研究  微觀經(jīng)濟(jì)學(xué)  微觀經(jīng)濟(jì)法  微觀經(jīng)濟(jì)的 

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