平均熱核反應率是表征熱核聚變反應效率的特征量,是描述多個重要物理量的基礎。在受控熱核聚變系統(tǒng)中,通常情況下粒子處于相同溫度的熱動平衡狀態(tài),可以采用只與溫度相關的平均熱核反應率來描述該聚變系統(tǒng)反應速率。但在一些極端條件下,參與聚變反應的粒子可能偏離Maxwell速度分布,處于非熱動平衡狀態(tài),如果直接采用平衡分布下的平均熱核反應率來描述聚變系統(tǒng)反應速率,將忽略非平衡效應對聚變反應過程的影響,導致理論結果偏離實際情況。目前對于非熱動平衡下平均熱核反應率的計算已有一些工作,但僅限于一種粒子處于非熱動平衡,而另一種粒子處于熱動平衡狀態(tài)的情況。該情況下的平均熱核反應率計算通常采用速度分群數(shù)值積分法,但在精度或普適性上存在顯著不足,需進一步研究適用于任意非熱動平衡分布時平均熱核反應率的精確計算方法。基于此,本文開展了以下工作：首先,研究了高能D粒子入射平衡T介質系統(tǒng),采用Fokker-Planck輸運理論計算了D粒子的慢化行為,分別針對入射單能D粒子和Maxwell分布D粒子,通過簡化處理得到對應的兩類慢化后D粒子的非Maxwell穩(wěn)態(tài)分布,作為非平衡分布用于后續(xù)平均熱核反應率的計算分析。其次,考慮... 

【文章來源】：中國工程物理研究院北京市

【文章頁數(shù)】：53 頁

【學位級別】：碩士

【部分圖文】：

背景溫度為lOeV,不同入射D粒子能堂的分布函數(shù)

第２章兩類不同的ＤＴ系統(tǒng)入射Ｄ粒子的溫度￡〇?＝?ｌＭｅＶ，背景粒子的溫度為ｌＯｅＶ。根據(jù)口－４１）中能量分布函數(shù)，可得對應于此種情況下分布函數(shù)極值點的位置為：??Ｅｍａｘ?＝?＼ｋＴ?＝Ｄ粒子的溫度丘０?＝?ｌＭｅＶ，則￡’ｍａｘ?＝?Ｏ．ＳＭｅＶ，與圖２－４中結果巧符。圖２－４過程為：入射粒子是溫度為ＩＭｅＶ，且服從Ｍａｘｗｅｌｌ分布的Ｄ粒子，這類ＤｌＯｅＶ的Ｔ粒子相互作用達到穩(wěn)態(tài)，最后Ｄ粒子服從的穩(wěn)態(tài)分布即為第二類非圖２－４中可Ｗ看出，入射的Ｄ粒子，經過慢化之后，其高能部分所占比例占比例增加，說明入射Ｄ粒子被慢化，導致粒子向低能部分轉移。??

第２章兩類不同的ＤＴ系統(tǒng)能量間的關系（２－５４）式，由于圖２－６中溫度旬的變化間隔為Ｏ．ｌＭｅＶ，則慢置Ｅｍａｘ的移動間隔為Ｏ．ＯＳＭｅＶ，再考慮到慢化的效果，Ｄ粒子慢化后能量分間隔一定小于０．化ＭｅＶ，與圖２－６中峰值位畳的變化情況相符。??

【參考文獻】：
期刊論文
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本文編號：3618234