摘要：在直線感應(yīng)加速器（LIA）中,螺線管線圈是構(gòu)建其束流傳輸線的基石。為了設(shè)計(jì)和建造一條高品質(zhì)的束線,超低磁軸傾斜的螺線管線圈就成為相關(guān)研究人員追求的目標(biāo),同時(shí)線圈性能的極大提升又對(duì)磁軸測(cè)量技術(shù)提出了更高的要求。脈沖緊線法以其結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)單、操作方便、靈敏度高成為一種得到普遍推廣應(yīng)用的線圈磁軸測(cè)量技術(shù)。傳統(tǒng)的脈沖緊線磁軸測(cè)量方法采用一根繃緊的絲線分時(shí)測(cè)量本底信號(hào)和含被測(cè)線圈磁軸信息的總信號(hào),然后通過(guò)二者的差分得到磁軸傾斜的凈信號(hào)。這種分時(shí)的測(cè)量帶來(lái)的不利后果是諸多環(huán)境因素,如氣流、噪音、震動(dòng)、地磁場(chǎng)擾動(dòng)等都會(huì)對(duì)繃緊絲線的振動(dòng)產(chǎn)生影響,使分時(shí)測(cè)量獲得的本底信號(hào)往往不一致,從而導(dǎo)致較大的測(cè)量不確定度。本課題針對(duì)脈沖單線法的這一固有問(wèn)題,創(chuàng)造性的引入了第二根本底測(cè)量線,實(shí)現(xiàn)本底信號(hào)和磁軸信號(hào)的同步測(cè)量,進(jìn)一步降低了磁軸測(cè)量的不確定度。論文針對(duì)脈沖緊線磁軸測(cè)量技術(shù)的特點(diǎn),建立了繃緊絲線的振動(dòng)模型,通過(guò)仿真分析,得到了絲線振動(dòng)理論波形,并用于指導(dǎo)信號(hào)處理電路的設(shè)計(jì),實(shí)現(xiàn)了信號(hào)的無(wú)失真放大；論文同時(shí)對(duì)雙線間的相互作用、被測(cè)線圈外圍磁場(chǎng)、絲線下垂等影響因素進(jìn)行了系統(tǒng)的分析,得到測(cè)量信號(hào)與絲線上磁場(chǎng)分布的... 

【文章來(lái)源】：中國(guó)工程物理研究院北京市

【文章頁(yè)數(shù)】：55 頁(yè)

【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【部分圖文】：

圖１．２磯軸偏差兩種形式??

但若是考慮到磁軸的偏差會(huì)使磁軸與幾何軸不重合，即線圈幾何軸處的磁場(chǎng)方向??與幾何軸有不為０的夾角，Ｗ第７’個(gè)傳輸組元來(lái)考慮（整個(gè)加速段有《個(gè)送樣的加速??組元）如圖１．３所示：??Ｘ??戶(hù)葉齋高?、??Ｖ??圖１．３?Ｗ線圈幾何軸為Ｚ軸建立的坐標(biāo)系??則依據(jù)方程組（１－３），可Ｗ修改為??（ｘ．＂＋ｋ．（ｙ?＇－Ｓ０．）?＝?〇??ｉ?＾?！?，?Ｗ?（１－４）??ｋ＇＂－Ａ；（ｖ＿?微。＇）二?０??為了方便起見(jiàn)，先解方程組（１－３）得到；??啦）二；Ｃ。沖ｓｉｎｆｅ?＋乃’（Ｃ：糾）?（１－５）??其中Ｘ。、ｙ。、Ｘ。＇、ｙ。＇代表粒子入射時(shí)的初始位置及方向。??考慮到磁軸的偏差，根據(jù)方程組（１－４），設(shè)每個(gè)組元長(zhǎng)度為／／，每個(gè)加速紀(jì)元出??口處的束流位置為：??Ｘ—?５６?．?ｖ．＿，?－５６，??＝?Ｈ—?—?ｓｉｎｋｊｌｊ?Ｈ■——?＾（ｃｏｓＡ乂．?一〇??ｋｊ?ｋｊ??ｙ?－＼—Ｓ０?ｘ．＿，?－?ＳＯ．??ｙ＾）?＝?ｙｊ－ｘ?￣－＾ｓｉｎｋｊｌｊ?－－Ｌ＿ｉＬ（ｃ〇ｓ、．／＾．?—?１）??化／?ｋｊ??從上式可切看出束也初始位置的偏移不會(huì)引起束必位置的徑??３??

有Ｉｍｒａｄ，與國(guó)際水平相比還是有一定的差距。??１．４脈沖緊線法磁軸測(cè)量技術(shù)??脈沖緊線法測(cè)量系統(tǒng)如圖１．４所示，其基本原理如下；通過(guò)激光跟蹤儀將直徑??�；保恚淼拿翥~合金絲置于線圈幾何軸上，金屬絲一端固定，另一端經(jīng)滑輪懸法巧碼??！＾提供張力，金屬絲上通脈沖電流。金屬絲的固定支架、線圈和探測(cè)器的支撐平臺(tái)均??采用氣墊減震的Ｈ維高精度調(diào)節(jié)平臺(tái)Ｐ０：！。??５??


本文編號(hào)：3473798