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感應(yīng)不均勻介質(zhì)模型及光學(xué)電流傳感特性研究

發(fā)布時(shí)間:2020-09-11 21:42
   基于法拉第磁致旋光效應(yīng)的光學(xué)電流互感器具有測(cè)量準(zhǔn)確、絕緣安全、易于集成、網(wǎng)絡(luò)物聯(lián)等優(yōu)勢(shì),是品質(zhì)優(yōu)良的電子式電流互感器,代表了電流互感器的重要發(fā)展方向。在科技進(jìn)步和研究工作者們?cè)诓恍腹?jiān)努力下,光學(xué)電流互感器的研究工作已經(jīng)取得了重要的實(shí)用化研究成果。盡管如此,距離普及應(yīng)用還存在差距,其中一方面表現(xiàn)為不均勻磁場(chǎng)會(huì)對(duì)測(cè)量準(zhǔn)確度造成不利影響。本文主要針對(duì)光學(xué)電流互感器的不均勻磁場(chǎng)問(wèn)題開(kāi)展研究工作。本文遵循先一般物理場(chǎng)再磁場(chǎng)、先局部后整體的學(xué)術(shù)研究路線,研究感應(yīng)不均勻介質(zhì)的瓊斯矩陣,探索不均勻磁場(chǎng)法拉第磁致旋光的磁場(chǎng)感知情況,分析不均勻磁場(chǎng)光學(xué)電流互感器的傳感特性。首先,通過(guò)微元級(jí)聯(lián)方法,分析了感應(yīng)不均勻介質(zhì)瓊斯矩陣的基本屬性,指出瓊斯矩陣非對(duì)角元素為實(shí)部、虛部兼有的復(fù)數(shù)是感應(yīng)不均勻介質(zhì)有別于均勻介質(zhì)的基本特征,是本征坐標(biāo)系沿介質(zhì)光程變化的結(jié)果。其次,通過(guò)酉變換的數(shù)學(xué)手段,建立了感應(yīng)不均勻介質(zhì)瓊斯矩陣三元模型。三元模型沒(méi)有冗余,由介質(zhì)相移差、介質(zhì)感應(yīng)角和介質(zhì)不均勻角三個(gè)相互獨(dú)立物理參量準(zhǔn)確刻畫(huà)。定義了磁場(chǎng)不均勻度概念,研究了磁場(chǎng)不均勻度與介質(zhì)不均勻角的關(guān)系,指出介質(zhì)不均勻角能夠在介質(zhì)整體上表征物理場(chǎng)的不均勻程度。再次,推演了感應(yīng)不均勻介質(zhì)瓊斯矩陣三個(gè)物理參量的光程積分表達(dá)式。光程積分表式揭示了介質(zhì)瓊斯矩陣整體參量與截面感應(yīng)張量的關(guān)系。感應(yīng)不均勻介質(zhì)三元參量模型與微元級(jí)聯(lián)模型的仿真對(duì)比表明了積分表達(dá)式具有一定的合理性與準(zhǔn)確性;與分布參數(shù)模型相比,三元參量模型沒(méi)有改變瓊斯矩陣的酉矩陣屬性,適用范圍更寬廣。最后,基于感應(yīng)不均勻介質(zhì)瓊斯矩陣三元參量模型建立了磁光型光學(xué)電流互感器的不均勻磁場(chǎng)傳感模型。指出在磁場(chǎng)分布均勻與不均勻情況下,光學(xué)電流互感器的光路輸出表達(dá)不同,其中,后者受到新物理量介質(zhì)不均角的影響。光學(xué)傳感輸出仿真研究表明:基于感應(yīng)不均勻模型的磁場(chǎng)感知分量更為貼近微元級(jí)聯(lián)模型的,電流傳感準(zhǔn)確性高。
【學(xué)位單位】:哈爾濱工業(yè)大學(xué)
【學(xué)位級(jí)別】:碩士
【學(xué)位年份】:2019
【中圖分類】:TP212
【部分圖文】:

磁致旋光效應(yīng),法拉第


哈爾濱工業(yè)大學(xué)工程碩士學(xué)位論文介電特性發(fā)生改變,呈現(xiàn)出各向異性,傳播會(huì)發(fā)生雙折射現(xiàn)象,由此雙折射引磁致旋光效應(yīng)如圖 1-1 所示。受磁場(chǎng)的調(diào)制作用,且磁場(chǎng)對(duì)傳感材料方向的磁場(chǎng)大小成正比c VHL料的費(fèi)爾德常數(shù)(rad/A);方向平行的磁場(chǎng)強(qiáng)度(A/m);通過(guò)磁光介質(zhì)的光路長(zhǎng)度(m)。

示意圖,不均勻磁場(chǎng),示意圖,費(fèi)爾德常數(shù)


0cVn 介質(zhì)固有折射率;波波長(zhǎng)。中的電子振動(dòng)頻率 、束縛電子數(shù)量 N 是溫度的函溫度的時(shí)變函數(shù)。可知,費(fèi)爾德常數(shù)與旋光角成正比,費(fèi)爾德常數(shù)時(shí)移。由于溫度引起的費(fèi)爾德常數(shù)變化微弱,本文不光介質(zhì)光程分布不均勻介質(zhì)光程分布不均勻問(wèn)題普遍存在感器所處磁場(chǎng)環(huán)境復(fù)雜多變,傳感光程上的磁場(chǎng)幾CT,傳感玻璃材料為短直長(zhǎng)方體,而本相導(dǎo)體產(chǎn)生和磁場(chǎng)形態(tài)的不匹配導(dǎo)致磁場(chǎng)沿傳感光程不均勻分

模型圖,傳感單元,微元,模型


a) MOCT b) FOCT圖 1-5 OCT 傳感單元微元模型數(shù)瓊斯矩陣J 可表示為( 2 )2 20( 2 )2 20d ( )d ( )l ll lL L xj L jcL x LL j jce e xe x e J —單位長(zhǎng)度線性雙折射(rad/m);—單位長(zhǎng)度法拉第旋光角(rad)。式(1-10)可知,分布參數(shù)瓊斯矩陣 的非對(duì)角元素是完備復(fù)意的是,分布參數(shù)瓊斯矩陣模型基于兩個(gè)不可忽視的重要前提位長(zhǎng)度線性雙折射要遠(yuǎn)大于單位長(zhǎng)度圓雙折射,即滿足如下條2l c 程長(zhǎng)度積累的總圓雙折射應(yīng)盡可能小。盡管電光介質(zhì)的多層模型與磁光介質(zhì)的分布參數(shù)模型在推導(dǎo)過(guò)

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本文編號(hào):2817211

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