自1986年銅基超導(dǎo)體的發(fā)現(xiàn)以來,對高溫超導(dǎo)的研究一直是凝聚態(tài)物理中的熱點(diǎn)。2008年發(fā)現(xiàn)的鐵基高溫超導(dǎo)體為這個領(lǐng)域的發(fā)展注入了新的活力。人們普遍認(rèn)為反鐵磁量子臨界點(diǎn)及其漲落是理解正常態(tài)非費(fèi)米液體行為以及高溫超導(dǎo)機(jī)制的重要線索。在鐵基超導(dǎo)體中,除了反鐵磁態(tài)以外還有一個所謂的電子向列序,它破壞了電子態(tài)的C4對稱性而保留了平移對稱性。有研究表明,在一些鐵基超導(dǎo)體中,出現(xiàn)超導(dǎo)的區(qū)域普遍存在著向列序的漲落,并且發(fā)現(xiàn)在最佳摻雜處可能存在電子向列序量子臨界點(diǎn)。但是,這些研究都是在正常態(tài)進(jìn)行的,在鐵基超導(dǎo)體的超導(dǎo)拱形下面是否真正隱藏著向列序量子臨界點(diǎn)還缺乏直接的證據(jù)。在多數(shù)鐵基超導(dǎo)體中,反鐵磁和向列序相變溫度往往非�？拷踔敛豢蓞^(qū)分,這一點(diǎn)也阻礙了人們對后者的研究。另一方面,最近十幾年,拓?fù)洳牧弦蚱湄S富的物理內(nèi)涵和有前景的應(yīng)用價值引起了凝聚態(tài)物理研究新的熱潮。2015年,TaAs家族被理論預(yù)言為一類打破了空間反演對稱性的外爾半金屬。由于費(fèi)米能級的位置不能被準(zhǔn)確確定,雖然表面態(tài)費(fèi)米弧先后被ARPES,STM等表面敏感的實(shí)驗(yàn)所證實(shí),但這并不能成為判定一個材料是外爾半金屬的充分條件。所以,對外爾半金屬體態(tài)...

【文章頁數(shù)】：119 頁

【學(xué)位級別】：博士

【文章目錄】：
摘要
Abstract
第一章 引言
    1.1 超導(dǎo)簡介
        1.1.1 超導(dǎo)發(fā)展簡介
        1.1.2 超導(dǎo)基本物性
        1.1.3 鐵基超導(dǎo)簡介
    1.2 外爾半金屬簡介
        1.2.1 拓?fù)淞孔討B(tài)簡介
        1.2.2 外爾半金屬
        1.2.3 TaAs家族及相關(guān)研究背景
    1.3 本文的主要內(nèi)容
    1.4 本章小結(jié)
第二章 核磁共振原理
    2.1 孤立原子核系統(tǒng)
    2.2 原子核自旋與外界的相互作用
        2.2.1 原子核自旋間的相互作用
        2.2.2 原子核自旋與電子的相互作用
    2.3 原子核四極矩與電場梯度的相互作用
    2.4 原子核系統(tǒng)的弛豫
        2.4.1 宏觀磁化矢量
        2.4.2 布洛赫方程
        2.4.3 自旋-晶格弛豫時間
        2.4.4 自旋-自旋弛豫時間
    2.5 核磁共振在超導(dǎo)中的應(yīng)用
        2.5.1 超導(dǎo)態(tài)的奈特位移
        2.5.2 超導(dǎo)態(tài)的自旋-晶格弛豫率
    2.6 本章小結(jié)
第三章 核磁共振技術(shù)和實(shí)驗(yàn)方法
    3.1 π/2和π脈沖
    3.2 信號的獲得與波譜的測量
        3.2.1 FID
        3.2.2 Spin echo
        3.2.3 波譜的獲得
    3.3 弛豫時間的測量
        3.3.1 T₁的測量
        3.3.2 T₂的測量
    3.4 核磁共振實(shí)驗(yàn)設(shè)備
    3.5 其他實(shí)驗(yàn)方法
    3.6 本章小結(jié)
第四章 NaFe_1-xCo_xAs的核磁共振研究
    4.1 零溫穿透深度隨摻雜的變化
    4.2 反鐵磁漲落及其量子臨界點(diǎn)
    4.3 向列序漲落及其量子臨界點(diǎn)
    4.4 向列序量子臨界點(diǎn)與超導(dǎo)的關(guān)系
    4.5 本章小結(jié)
第五章 TaAs的核磁共振研究
    5.1 ⁷⁵As核磁共振譜與核四極矩共振參量
    5.2 ⁷⁵As奈特位移的磁場和溫度依賴
    5.3 外爾費(fèi)米子激發(fā)
    5.4 本章小結(jié)
第六章 全文總結(jié)與展望
參考文獻(xiàn)
致謝
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本文編號：3939285