近年來,在共振線極化光實現(xiàn)原子矢量磁力儀的理論中,以Hanle構(gòu)型為基礎(chǔ),在與光場的傳播矢量及電極化矢量均垂直的方向加一個橫向射頻場(BRF)的方案被大量研究。在這些研究中,在磁矢量和射頻場的共同作用下,磁矢量將引起基態(tài)電子的張量磁矩(MTM)發(fā)生進(jìn)動,通過記錄MTM的進(jìn)動信息來獲取磁場信息,是MTM進(jìn)動型原子磁力儀測磁的基本原理。本文受MTM磁力儀測磁原理的啟發(fā),在理論上用解析的方法探討了一種利用弱場掃描的方式測量射頻場的方法。在本文中,我們選擇的研究對象是87Rb D2線的Fg=1→Fe=0封閉躍遷系統(tǒng)。首先,系統(tǒng)的量子化軸取在驅(qū)動光場的電矢量方向,外加的靜磁場B0與量子化軸的空間夾角為α,B0會使簡并的基態(tài)能級發(fā)生塞曼劈裂,而共振線偏振激光將驅(qū)動原子Fg=1→Fe=0的躍遷;同時在與光場的傳播矢量及電極化矢量均垂直的方向先加一個橫向的強(qiáng)射頻場BRF1。BRF1作為待測場,我們需要測量它的頻率及強(qiáng)度大小,隨后,再加入一個方向同BRF1的弱射頻場BRF2,掃描其頻率ω2,通過對透射光直流分量的測量,最后可以得到待測射頻場的全部信息。首先,通過連續(xù)改變靜磁場B0的大小來連續(xù)改變?nèi)?..

【文章頁數(shù)】：43 頁

【學(xué)位級別】：碩士

【部分圖文】：

圖１．１?８７／？６原子超精細(xì)結(jié)構(gòu)躍遷示意圖??－－??

頌士學(xué)位論文??ＭＡＳＴＥＲ＇Ｓ?ＴＨＥＳＩＳ??３（７？?Ｊ）２?＋?－／?Ｊ－?／（／?＋?＼）Ｊ｛Ｊ?＋１）??々秘＝為，Ａ．廠?Ｊ?＋?Ｓ／，／ｖ?２??（１．５）??而超精細(xì)結(jié)構(gòu)的能級移動即為／＾／ｖ對角化后的對角元：??－Ｋ－（Ｋ?＋?＼）－２Ｉ（Ｉ?＋?＼）Ｊ（Ｊ?....

圖１．２?８７／Ｗ）原子Ｄ２線塞曼子能級分裂示意圖??１．４光場與原子的相互作用??激光作為驅(qū)動場，驅(qū)動原子由低能態(tài)向高能態(tài)躍遷

？碩士學(xué)位論文??ＭＡＳＴＥＲ＇Ｓ?ＴＨＥＳＩＳ??ｍ尸??丨??－３????＝??丨丨．?—?，一３??５Ｐ?，??－］３／２?Ａ???＋２??Ｆｅ＝２???＝????＿?■＞??＾＝１??：■■■■?＝?＋１???１??Ｆｅ?＝ｃ????〇??７８０ｍｎ??￣??ＳＳ?．?—....

圖２．１?（ａ）：８７／？ｆｔ?Ｚ）２線的Ｆｇ?＝?１?—?＝?０原子能級躍遷結(jié)構(gòu)；（ｂ）：磁場和激光場在空間中的??方向??

？碩士學(xué)位論文??ＭＡＳＴＥＲ＇Ｓ?ＴＨＥＳＩＳ??向同性，任意角度的足均只能使原子產(chǎn)生塞曼劈裂，并不會使磁子能級之間發(fā)生??躍遷。因此需要引入一個強(qiáng)射頻磁場方ＲＦＩ，使磁子能級之間產(chǎn)生躍遷，并且，產(chǎn)??生躍遷的有效磁場是射頻場萬ＲＦ１中垂直于晃的分量。我們還要再引入一個弱射頻?....

圖２．４不同ａ角下直流分量隨頻率Ａ的變化

＃碩士學(xué)位論文??ＭＡＳＴＥＲ＇Ｓ?ＴＨＥＳＩＳ??（２．５２）??將上式看作是關(guān)于Ｓ的函數(shù)，則該函數(shù)的極小值點出現(xiàn)在＾?＝?０的位置�？紤]到??￡?＝?若以Ａ為自變量，那么（２．５０）式的極小值點的橫坐標(biāo)為Ａ?＝叫。從??Ｑ??圖２．４中也可以看到，當(dāng)靜磁場處于非死區(qū)時，直流信....

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