量子相變是當前凝聚態(tài)物理研究的一個熱點,通過壓力、摻雜或者磁場等非熱力學參量可以有效地調(diào)控體系中的基態(tài),使體系演生出量子臨界、非常規(guī)超導和非費米液體等奇異的量子現(xiàn)象。在量子相變的研究中,鐵磁量子臨界點仍然缺乏實驗證據(jù),在反鐵磁量子臨界的研究中還存在大量問題有待解決,量子相變的普適性規(guī)律亟需進一步的探索,因此探索新型磁性量子臨界材料是量子相變研究中的重中之重。本論文主要研究了鐵磁材料體系CeRh6Ge4、反鐵磁材料體系Ce2IrGa12以及反鐵磁材料體系Sm4Co3Ga16,具體工作分為如下五個部分。(1)重費米子鐵磁材料CeRh6Ge4中的單晶生長、鐵磁基態(tài)及其壓力誘導的鐵磁量子臨界點的研究。我們采用助熔劑法生長了高質(zhì)量的CeRh6Ge4單晶,常壓下CeRh6Ge4是新型的重費米子鐵磁材料,其中鐵磁轉(zhuǎn)變溫度Tc=2.5K,具有準一維的晶體結(jié)構(gòu)。在CeRh6Ge4單晶中,存在壓力誘導的鐵磁量子臨界點,其中Pc≈ 0.8GPa,在壓力誘導的量子臨界點附近出現(xiàn)了奇異的金屬行為:ρ(T)∝T和C/T ∝ log(T*/T),其中的量子臨界行為不能用巡游的量子臨界理論描述,理論預測在CeRh6G...

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【學位級別】：博士

【部分圖文】：

圖１．?１在重費米子體系中電阻率Ｔ２系數(shù)／Ｊ與Ｓｏｍｍｅｒｆｅｌｄ系數(shù)ｙ的關系圖ｈｌ

浙江大學博士學位論文?緒論??第一章緒論??１．１重費米子材料體系??１．１．１重費米子材料背景??重費米子材料主要是一些鑭系（例如Ｃｅ?４／１、Ｙｂ?４／１３）或者錒系（例如Ｕ??Ｓ／３、Ｐｕ?５／６）金屬化合物，存在未填滿的４ｆ和５ｆ電子殼層。有時重費米子材料??又被稱之為“....

圖１．?３?（ａ）?ＣｅＣｕ２Ｓｉ２隨溫度變化的低溫電阻率，插圖是ＣｅＣｕ２Ｓｉ２在低場下隨溫度變化的交流??

浙江大學博士學位論文???緒論??＾￣＇?＇￣￣＇￣￣￣＇￣￣＇￣￣?丨?＇?（ｂＴ??１?ｒ’ｙ?／、??ｉ?ｆ???Ｉ??｜?Ｉ?８?（Ｔｅｓｌａ）?｜?＇［?Ｚ－３?１?／?．??１?Ｊ，杜［Ｋ??—０５?ｍ?＂〇９￣ｉ￣Ｕ?１２?１３?Ｈ?１５?ＬａＣｕ２Ｓｉ２＾??ｔｅ....

圖１．４?（ａ）近藤效應的磁化率行為，在ＴＶ溫度下近藤效應的磁化率遵循泡利行為；（ｂ）近??藤效應的比熱行為１??

浙江大學博士學位論文?ｔｍ＿??⑻（ｂ）?＾??Ｖ?＾?ｆ?Ｌｉｎｅａｒ??ｆ?＼?丨?ＳＨｅａｔ??ｙｉ?￣ｓ：ｔ！?ｔｋ?ｒ＼??＾?＞ｖ?Ｘ？Ｗ??Ｃｕｒｉｅ?ｆＶＣ??＾＾＾Ｓｕｓｃｅｐｔｉｂｉｌｉｔｙ???????＾＊￣＊＊＊＾＊￣￣?Ｌ＿??????Ｔｋ?Ｔ?Ｔｋ?Ｔ....

圖１．?５不同摻雜濃度的ＣｅｘＬａｉ＿ｘＣｕ６隨溫度變化的電阻率曲線，低濃度的Ｃｅ原子摻雜符合??近藤雜質(zhì)模型，高濃度Ｃｅ原子摻雜遵循近藤晶格模型［１９１

此在這些近藤單態(tài)形成的近藤晶格中，電阻又會隨著溫度進一??步降低表現(xiàn)出金屬行為。??在近藤晶格中，隨著溫度的降低電阻率ｐ（ｒ）會出現(xiàn)一個典型的極大值，出??現(xiàn)這個極大值的溫度通常被稱之為相干溫度ｒ，當溫度低于相干溫度后，近藤散??射呈相干散射，系統(tǒng)進入朗道費米液體態(tài)，局域電子與傳....

本文編號：3897582