由于激光的出現(xiàn),使得非線性光學(xué)得到了巨大的發(fā)展。1961年,二倍頻的發(fā)現(xiàn)使得人們更為關(guān)注非線性光學(xué),時(shí)至今日,非線性光學(xué)已經(jīng)在理論分析和實(shí)驗(yàn)研究上取得了巨大的發(fā)展成果,也使得其在很多領(lǐng)域和交叉學(xué)科都有了廣泛的應(yīng)用。且隨著非線性光學(xué)的快速成長(zhǎng),共振非線性效應(yīng)逐漸嶄露頭角,使得人們關(guān)注到它。其中,受到關(guān)注最多的就是表面等離激元共振（Surface Plasmon Resonances,SPRs）。因?yàn)楫?dāng)產(chǎn)生表面等離激元時(shí),這會(huì)導(dǎo)致金屬納米顆粒周?chē)妶?chǎng)被放大,因此,表面等離激元又是許多研究者爭(zhēng)相討論的熱點(diǎn)問(wèn)題。在此同時(shí),納米科技也在蓬勃發(fā)展,已經(jīng)可以制備出不同形狀的量子點(diǎn)�，F(xiàn)已發(fā)現(xiàn),低維的半導(dǎo)體納米材料的不同形狀量子點(diǎn)非線性光學(xué)效應(yīng)比較明顯且各有不同。所以本文在理論上研究表面等離激元共振對(duì)不同形狀量子點(diǎn)非線性光學(xué)特性的影響。本文首先求出在量子尺寸效應(yīng)下,金屬納米微粒的量子修正介電函數(shù)。然后再基于有效質(zhì)量近似、微擾法、分離變量方法和邊界條件分別推導(dǎo)出金屬納米顆粒、穹頂殼層量子點(diǎn)、橢圓形量子點(diǎn)和三角形量子點(diǎn)的能級(jí)和波函數(shù)。最后,利用密度矩陣和迭代的方法數(shù)值計(jì)算出二階、三階非線性光學(xué)特性解析表達(dá)式... 

【文章來(lái)源】：廣州大學(xué)廣東省

【文章頁(yè)數(shù)】：62 頁(yè)

【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【部分圖文】：

二次諧波產(chǎn)生原理

圖 2-2 金屬納米顆粒與橢圓形量子點(diǎn)混合納米系統(tǒng)模型。tic cross section of the hybrid nanosystem, which consisted of a goldelliptical quantum dot.MNP極化，產(chǎn)生新的電場(chǎng)并作用到SQD上時(shí)，此時(shí)G出現(xiàn)>0。 ( ) ( )。顆粒和三角形量子點(diǎn)之間的相互作用徑為 的金屬納米顆粒與三角形量子點(diǎn)組成的混合納納米顆粒與橢圓量子點(diǎn)之間的中心距 d, 表面間距為 Δ。

?第二章 不同形狀量子點(diǎn)耦合金屬納米顆粒的理論推導(dǎo)14圖2-3(b) 在三角形限制勢(shì)V中，量子點(diǎn)的三維視圖和等高線圖。Fig. 2-3(b). The three dimensional view and contour lines of triangular shaped confining potentials inquantum dots modeled by potential V.混合納米系統(tǒng)被形如 E( ) ( ) ( )電場(chǎng)照射，此時(shí)量子點(diǎn)的哈密頓量為[23]：H ( )， (2-41)其中 和 分別是產(chǎn)生和湮滅算符。在偶極極限情況下，量子點(diǎn)的能級(jí)為[25]： ( )， (2-42)其中， ， 。 是背景介電函數(shù)

【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
[1]表面等離激元電磁波吸收體研究進(jìn)展[J]. 高琳鋒,姚巖巖,王雷,張淵,趙高昕,高琳華.  半導(dǎo)體光電. 2018(06)
[2]銀納米線表面等離激元波導(dǎo)的能量損耗[J]. 王文慧,張孬.  物理學(xué)報(bào). 2018(24)
[3]局域表面等離激元[J]. 邵磊,阮琦鋒,王建方,林海青.  物理. 2014(05)

博士論文
[1]金屬微納米結(jié)構(gòu)局域表面等離激元共振和表面等離極化激元傳播特性研究[D]. 張志東.西南交通大學(xué) 2014

碩士論文
[1]量子隧穿及表面等離激元對(duì)量子點(diǎn)非線性光學(xué)特性的影響[D]. 江賢聰.廣州大學(xué) 2017



本文編號(hào)：3606105