利用COMSOLMULTIPHYSICS軟件的有限元法仿真進(jìn)行分析計(jì)算,能夠完成纖芯和填充兩種模式之間的耦合。由于要為色散補(bǔ)償提供一定的契機(jī),實(shí)現(xiàn)填充光纖的第二層到第四層分別得到在1 540nm、1 546nm、1547nm特定的耦合波長(zhǎng)內(nèi)得到色散值為-3 800 ps/（nm·km）、-4 000ps/（nm·km）、-4 500ps/（nm·km）,同時(shí)雙芯微結(jié)構(gòu)光纖實(shí)現(xiàn)的負(fù)色散會(huì)隨填充層數(shù)的增加而增加,在極低的限制損耗下實(shí)現(xiàn)色散補(bǔ)償。文章提出基于功能材料填充的雙芯微結(jié)構(gòu)光纖可以被廣泛地應(yīng)用于新穎的光電子器件、光通信以及生物傳感、氣體檢測(cè)等領(lǐng)域。 

【文章來(lái)源】：科技傳播. 2020,12(07)

【文章頁(yè)數(shù)】：2 頁(yè)

【部分圖文】：

nneff隨λ變化曲線

隨著填充空氣孔層數(shù)的變化,由于不同的匹配包層,空氣孔直徑的變化顯著地移動(dòng)了λp的位置。較大的空氣孔在較長(zhǎng)的λp處具有相對(duì)較大的負(fù)色散值和更尖銳的深度,如圖3所示在1 547nm的耦合波長(zhǎng)下產(chǎn)生D=-4 500 ps/(nm-km)色散。通過適當(dāng)設(shè)計(jì)光子晶體光纖的幾何結(jié)構(gòu),我們可以實(shí)現(xiàn)在光通信所需波長(zhǎng)處具有非常大負(fù)色散的光子晶體光纖[3]。圖3 第四層有效折射率隨波長(zhǎng)變化的曲線

圖2 第三層有效折射率隨波長(zhǎng)變化的曲線本文所研究的是基于填充雙芯微結(jié)構(gòu)光纖結(jié)構(gòu)的第二、三、四層,得到微結(jié)構(gòu)光纖在特定波段來(lái)實(shí)現(xiàn)色散補(bǔ)償,如表1所示。發(fā)現(xiàn)在雙芯微結(jié)構(gòu)光纖的第二、三、四層均得到色散補(bǔ)償,且雙芯微結(jié)構(gòu)光纖的層數(shù)越多,所對(duì)應(yīng)負(fù)色散值就會(huì)越大從而達(dá)到通信中的色散幾乎沒有,從而保證通信質(zhì)量提高以及延伸通信距離。

【參考文獻(xiàn)】：
博士論文
[1]基于功能材料填充的微結(jié)構(gòu)光纖特性調(diào)控機(jī)理及其應(yīng)用研究[D]. 韓婷婷.南開大學(xué) 2013



本文編號(hào)：3584461