在計算與隨機粗糙面有關(guān)的散射問題時,數(shù)值方法都具有很好的計算精度,但是隨著目標計算未知量的增加,這些方法對計算資源的需求就變大,因而降低了計算效率。本文主要分為以下幾個內(nèi)容:根據(jù)粗糙面滿足的不同條件分析了隨機粗糙面電磁散射的幾種解析近似方法,如KA、SPM、SSA;對于隨機粗糙面與上方目標復合模型的電磁散射,先將粗糙面看成是無限大平面利用半空間格林函數(shù)分析上方目標的散射;而實際情況下,粗糙面是有起伏高度的,之后基于粗糙面格林函數(shù)利用PO法分析隨機粗糙面與目標復合散射;由于粗糙面格林函數(shù)計算比較費時,最后在小斜率近似的基礎上分析復合目標電磁散射,提高計算速度。最后從傳統(tǒng)的掃頻掃角中獲得目標單站散射場數(shù)據(jù)進行二維ISAR成像。對于隨機粗糙金屬物體電磁散射特性建模及成像分析。首先對簡單隨機粗糙標準體目標進行建模及計算;之后對實際復雜且電大尺寸隨機粗糙體目標,將目標散射分為相干和非相干散射,利用粗糙面散射理論分析目標表面微結(jié)構(gòu),實現(xiàn)復雜隨機粗糙體目標散射;最后將隨機粗糙體目標散射與成像結(jié)合,應用SBR在小角度、雙站近似以及解析成像公式下對復雜隨機粗糙體目標進行二維ISAR成像。 

【文章來源】：南京理工大學江蘇省 211工程院校

【文章頁數(shù)】：76 頁

【學位級別】：碩士

【部分圖文】：

1THz波段在電磁波譜中的位置

（ｃ）Ｓ?＝?０．２ｍ，／ｖ?＝?ｌｖ?＝?０．６ｍ??圖２．２．】不同均方根高度、不同表面相關(guān)長度的粗糙面俯視圖??面散射的解析近似方法??散射相關(guān)理論是建立在海面電磁散射模型的基礎上，然而因為規(guī)則性，電磁波照射到隨機粗糙刖上與粗糙面發(fā)生作用之后得到解析來表示，而只能在一定的假定條件下得出近似解??近似??理粗糙表面電磁散射問題的最為常見的－種近似方法。它應用了為粗糙面上任意一點的場強都可以由這－點上的切平面反射波來條件下，能夠假定粗糙表面上某點的總場強是由入射場和與這點反射場之和來表示的ｆ３５Ｌ?ＫＡ在計算隨機粗糙面散射時有個限定以表示，即：??；２?「?２＾２、??２．—

Ｅｓ?－＾＾ｘｆ?［ｎ?ｘ?Ｅ（ｒ＇）?－?ｘ?（ｎ?ｘ?／／（，－＇））］?ｅｊｔｋ＾?）ｒ＇ｄＳＡｎ＼ｒ?－ｒ?＼?Ｊｓ??卜乂，＾丄，＆是場源點之間的距離，Ａ：，＋和眾分Ｖ?－?ｒ?］?Ｒ０??位方向矢量，＜為自由空間中的波數(shù)，為媒質(zhì)的本征阻抗。??法??年代后期，計算粗糙面電磁散射問題的另一經(jīng)典方法－微擾法開始法認為電磁波入射到粗糙表面上之后，粗糙表面就會散射出不同，散射場可由遠離邊界而傳播的不同振幅的平面波相加而成，然后界條件以及微分關(guān)系，可以得到不同平面波的振幅。微擾法適用入射波波長小和均方根斜率遠遠小于１的情形，適合較小尺度粗與ＫＡ—樣具有限定條件，用數(shù)學表達式表示是：??Ａ＾＜０．３，?＾Ｓ／Ｉ?＜０．３長度為Ｌ的微粗糙表面／（ｒ）滿足均值為０，其上半空間ｚ?＞?／（ｒ）是電常數(shù)為１，下半空間ｚ＾／（ｒ）的相對介電常數(shù)為如圖２．３．１所


本文編號：3574575