本文介紹了量子純態(tài)正交化的一般方法和一些技巧.以相干態(tài)為例,基于產(chǎn)生算符構(gòu)造出相應(yīng)的正交態(tài),并研究了平均光子數(shù)、光子數(shù)分布和Wigner函數(shù)3種屬性,且與原相干態(tài)和光子增加相干態(tài)進(jìn)行了對(duì)比分析. 

【文章來(lái)源】：大學(xué)物理. 2020,39(12)

【文章頁(yè)數(shù)】：4 頁(yè)

【部分圖文】：

平均光子數(shù) n ˉ 隨 | α | 2 的變化曲線(實(shí)線、虛線、虛點(diǎn)線分別對(duì)應(yīng)態(tài)|α〉 、|αa〉、|α⊥〉)

在圖2中,我們繪制了當(dāng)α=1+i時(shí),|α〉、|αa〉和|α⊥〉3種量子態(tài)的光子數(shù)分布圖.結(jié)果發(fā)現(xiàn),對(duì)|α〉,其呈現(xiàn)泊松分布的特點(diǎn);對(duì)|αa〉,相比|α〉來(lái)說(shuō),分布向大光子數(shù)移動(dòng),且不含|0〉光子成分;而對(duì)于|α⊥〉,其實(shí)際上是|α〉和|αa〉 的特定相干疊加,是兩者的分布特點(diǎn)的一種疊加,且有可能造成某種成分的缺失.比如,當(dāng)α=1+i時(shí),|2〉光子成分的分布概率為零.2.3 Wigner函數(shù)

在圖3中,我們繪制了當(dāng)α=1+i時(shí),|α〉、|αa〉和|α⊥〉3種量子態(tài)的Wigner函數(shù)分布情況.很明顯,|α〉的Wigner函數(shù)具有高斯形式,其分布圖形無(wú)負(fù)部區(qū)域(見(jiàn)圖3(a));|αa〉的Wigner函數(shù)由于項(xiàng) | α-2β | 2 -1 的存在,已失去了高斯形式,當(dāng) | α-2β | 2 <1 時(shí),其分布圖形出現(xiàn)負(fù)部區(qū)域(見(jiàn)圖3(b));|α⊥〉的Wigner函數(shù)由于項(xiàng) 4 | α-β | 2 -1 的存在,已失去了高斯形式,當(dāng) | α-β | 2 <1/4 時(shí),其分布圖形出現(xiàn)負(fù)部區(qū)域(見(jiàn)圖3(c)).4 小結(jié)

【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
[1]相干態(tài)在算符正規(guī)排序中的應(yīng)用[J]. 任剛,杜建明,余海軍,張文海.  大學(xué)物理. 2017(02)



本文編號(hào)：3466974