腔內(nèi)自發(fā)反饋與集合耗散效應(yīng)的研究
發(fā)布時(shí)間:2021-10-09 22:08
隨著量子光學(xué)的發(fā)展,人們發(fā)現(xiàn)了許多與經(jīng)典框架下完全不同的效應(yīng)。它們的出現(xiàn)極大的推動(dòng)著當(dāng)今科技的進(jìn)步。量子通信、量子計(jì)算、精確測(cè)量等領(lǐng)域己經(jīng)成為大家追逐的焦點(diǎn)。而作為這些領(lǐng)域共同的理論基礎(chǔ)之一,壓縮和糾纏自然的得到了廣泛的關(guān)注和深入的研究。由于壓縮和糾纏態(tài)的優(yōu)異特性以及廣泛應(yīng)用,人們提出了許多基于相干演化的方式來(lái)制備壓縮和糾纏態(tài)。但是,由于相干演化對(duì)環(huán)境庫(kù)的耗散或是退相干等在實(shí)際實(shí)驗(yàn)中存在的干擾十分敏感,所制備的壓縮和糾纏態(tài)非常容易被破壞,其存在時(shí)間遠(yuǎn)遠(yuǎn)比腔的本征時(shí)間小。近年來(lái),人們提出了基于Bogoliubov模耗散來(lái)制備壓縮和糾纏。一般來(lái)說(shuō),耗散在系統(tǒng)建立關(guān)聯(lián)的過(guò)程中是起負(fù)面作用的。因此人們希望盡可能減弱或消除耗散對(duì)系統(tǒng)的作用。但是這里所利用的Bogoliubov模耗散與其他的耗散機(jī)制不同,當(dāng)Bogoliubov模被人工庫(kù)耗散至真空態(tài)時(shí),作為其組成部分的兩個(gè)個(gè)體就會(huì)進(jìn)入壓縮和糾纏態(tài)。其最根本的機(jī)制還是Bogoliubov模耗散在一個(gè)吸收系統(tǒng)中建立了雙光子過(guò)程。然而,利用該機(jī)制實(shí)現(xiàn)壓縮糾纏是否還需要系統(tǒng)中本身存在的長(zhǎng)壽命相干還猶未可知。另一方面,如何控制在系統(tǒng)演化過(guò)程中由真空庫(kù)誘導(dǎo)的自...
【文章來(lái)源】:華中師范大學(xué)湖北省 211工程院校 教育部直屬院校
【文章頁(yè)數(shù)】:114 頁(yè)
【學(xué)位級(jí)別】:博士
【文章目錄】:
摘要
Abstract
第一章 緒論
第二章 自發(fā)輻射與共振熒光
2.1 光場(chǎng)與原子相互作用的半經(jīng)典理論
2.2 原子綴飾態(tài)
2.3 光場(chǎng)的量子化
2.4 量子回歸定理
2.5 電場(chǎng)算符的遠(yuǎn)場(chǎng)近似
2.6 原子熒光功率譜
2.7 受驅(qū)動(dòng)的二能級(jí)原子共振熒光
2.8 弱場(chǎng)和強(qiáng)場(chǎng)極限下的熒光譜
第三章 量子噪聲壓縮與量子糾纏
3.1 壓縮態(tài)
3.2 糾纏態(tài)
3.3 光場(chǎng)與原子相互作用的全量子理論
3.4 朗之萬(wàn)理論
3.5 人工庫(kù)的耗散理論
第四章 利用腔內(nèi)自發(fā)反饋機(jī)制產(chǎn)生超窄超高熒光銳線
4.1 引言
4.2 腔內(nèi)裸態(tài)原子的自發(fā)反饋機(jī)制
1 極窄極高的自發(fā)輻射譜線
2 線寬的量子極限
3 自發(fā)反饋機(jī)制與雙相干機(jī)制對(duì)比
4.3 腔內(nèi)綴飾原子熒光中的自發(fā)反饋效應(yīng)
1 二能級(jí)綴飾原子與單模腔系統(tǒng)
2 三能級(jí)綴飾原子與雙模腔系統(tǒng)
3 分子系統(tǒng)
4.4 本章小結(jié)
第五章 利用人工庫(kù)耗散實(shí)現(xiàn)量子拍系統(tǒng)中的壓縮與糾纏
5.1 引言
5.2 模型和主方程
1 共振的量子拍系統(tǒng)
2 引入失諧的量子拍系統(tǒng)
5.3 原子-光子相互作用的物理分析
1 由腔場(chǎng)組成的Bogoliubov模通過(guò)原子進(jìn)行耗散
2 由原子組成的Bogoliubov模通過(guò)腔場(chǎng)進(jìn)行耗散
5.4 量子關(guān)聯(lián)的參數(shù)依賴性
1 雙模場(chǎng)壓縮和雙模自旋壓縮
2 激發(fā)態(tài)自旋壓縮
5.5 與相干布居捕獲系統(tǒng)的對(duì)比討論
5.6 本章小結(jié)
5.7 附錄
第六章 工作總結(jié)與展望
6.1 工作總結(jié)
6.2 工作展望
參考文獻(xiàn)
完成工作目錄
致謝
【參考文獻(xiàn)】:
博士論文
[1]量子態(tài)操控和光場(chǎng)強(qiáng)度關(guān)聯(lián)的研究[D]. 饒識(shí).華中師范大學(xué) 2016
[2]基于耗散的糾纏與壓縮[D]. 李凌超.華中師范大學(xué) 2016
[3]近共振驅(qū)動(dòng)系統(tǒng)中噪聲壓縮與量子糾纏的研究[D]. 張雪華.華中師范大學(xué) 2011
碩士論文
[1]失諧量子拍中的光糾纏和自旋壓縮[D]. 張揚(yáng).華中師范大學(xué) 2016
本文編號(hào):3427088
【文章來(lái)源】:華中師范大學(xué)湖北省 211工程院校 教育部直屬院校
【文章頁(yè)數(shù)】:114 頁(yè)
【學(xué)位級(jí)別】:博士
【文章目錄】:
摘要
Abstract
第一章 緒論
第二章 自發(fā)輻射與共振熒光
2.1 光場(chǎng)與原子相互作用的半經(jīng)典理論
2.2 原子綴飾態(tài)
2.3 光場(chǎng)的量子化
2.4 量子回歸定理
2.5 電場(chǎng)算符的遠(yuǎn)場(chǎng)近似
2.6 原子熒光功率譜
2.7 受驅(qū)動(dòng)的二能級(jí)原子共振熒光
2.8 弱場(chǎng)和強(qiáng)場(chǎng)極限下的熒光譜
第三章 量子噪聲壓縮與量子糾纏
3.1 壓縮態(tài)
3.2 糾纏態(tài)
3.3 光場(chǎng)與原子相互作用的全量子理論
3.4 朗之萬(wàn)理論
3.5 人工庫(kù)的耗散理論
第四章 利用腔內(nèi)自發(fā)反饋機(jī)制產(chǎn)生超窄超高熒光銳線
4.1 引言
4.2 腔內(nèi)裸態(tài)原子的自發(fā)反饋機(jī)制
1 極窄極高的自發(fā)輻射譜線
2 線寬的量子極限
3 自發(fā)反饋機(jī)制與雙相干機(jī)制對(duì)比
4.3 腔內(nèi)綴飾原子熒光中的自發(fā)反饋效應(yīng)
1 二能級(jí)綴飾原子與單模腔系統(tǒng)
2 三能級(jí)綴飾原子與雙模腔系統(tǒng)
3 分子系統(tǒng)
4.4 本章小結(jié)
第五章 利用人工庫(kù)耗散實(shí)現(xiàn)量子拍系統(tǒng)中的壓縮與糾纏
5.1 引言
5.2 模型和主方程
1 共振的量子拍系統(tǒng)
2 引入失諧的量子拍系統(tǒng)
5.3 原子-光子相互作用的物理分析
1 由腔場(chǎng)組成的Bogoliubov模通過(guò)原子進(jìn)行耗散
2 由原子組成的Bogoliubov模通過(guò)腔場(chǎng)進(jìn)行耗散
5.4 量子關(guān)聯(lián)的參數(shù)依賴性
1 雙模場(chǎng)壓縮和雙模自旋壓縮
2 激發(fā)態(tài)自旋壓縮
5.5 與相干布居捕獲系統(tǒng)的對(duì)比討論
5.6 本章小結(jié)
5.7 附錄
第六章 工作總結(jié)與展望
6.1 工作總結(jié)
6.2 工作展望
參考文獻(xiàn)
完成工作目錄
致謝
【參考文獻(xiàn)】:
博士論文
[1]量子態(tài)操控和光場(chǎng)強(qiáng)度關(guān)聯(lián)的研究[D]. 饒識(shí).華中師范大學(xué) 2016
[2]基于耗散的糾纏與壓縮[D]. 李凌超.華中師范大學(xué) 2016
[3]近共振驅(qū)動(dòng)系統(tǒng)中噪聲壓縮與量子糾纏的研究[D]. 張雪華.華中師范大學(xué) 2011
碩士論文
[1]失諧量子拍中的光糾纏和自旋壓縮[D]. 張揚(yáng).華中師范大學(xué) 2016
本文編號(hào):3427088
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