在過(guò)去數(shù)十年里,B物理是高能物理研究的熱門領(lǐng)域之一。B物理的研究對(duì)精確檢驗(yàn)標(biāo)準(zhǔn)模型和尋找超出標(biāo)準(zhǔn)模型的新物理有著非常重要的意義。目前,LHCb實(shí)驗(yàn)為B物理研究提供最重要的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)。同位旋對(duì)稱性破缺的來(lái)源是弱電相互作用和u-d夸克質(zhì)量差引起的強(qiáng)相互作用,這種相互作用被認(rèn)為是微小的。然而,我們發(fā)現(xiàn)由于新的強(qiáng)相角,同位旋對(duì)稱性破缺改變了 CP破缺數(shù)值。本文中,我們?cè)谖_QCD因子化框架下研究了B→P（V）π0衰變過(guò)程中同位旋破缺π0-η-η’混合機(jī)制對(duì)直接CP破缺的影響（P,V分別指的是贗標(biāo)介子和矢量介子）。首先簡(jiǎn)單回顧了B物理的發(fā)展。其次,詳細(xì)介紹了微擾QCD方法和π0-η-η’混合機(jī)制。隨后,在微擾QCD框架下,我們研究了π0-η-η’混合機(jī)制對(duì)B→P（V）π0和Bc→D（s）+π0衰變過(guò)程中的CP破缺的影響。我們發(fā)現(xiàn),同位旋對(duì)稱性破缺效應(yīng)π0-η-η’混合產(chǎn)生了新的強(qiáng)相位,從而對(duì)CP破缺值產(chǎn)生很大的影響。其中,（?）→π0η’衰變過(guò)程的CP破缺中間值的增長(zhǎng)率為-65.99%。此外,同位旋對(duì)稱性破缺還改變了衰變過(guò)程（?）→φπ0和（?）→π0η的CP破缺的符號(hào)。最后,我們進(jìn)行了總結(jié)和展望... 

【文章來(lái)源】：河南工業(yè)大學(xué)河南省

【文章頁(yè)數(shù)】：67 頁(yè)

【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【部分圖文】：

dB躍遷形狀因子費(fèi)曼圖

第2章微擾QCD因子化方法與CP破缺822242131313131311122BbPkmkkPkkkxxM，(2.17)當(dāng)1x趨近于0或3x趨近于0，1時(shí)，會(huì)出現(xiàn)端點(diǎn)發(fā)散現(xiàn)象，為了處理掉發(fā)散問(wèn)題，就保留了橫向動(dòng)量2422221333131311BBTBTTxxMxMkxxMkk，(2.18)這樣在計(jì)算過(guò)程中就可以避免出現(xiàn)端點(diǎn)發(fā)散問(wèn)題。2.2.3Sudakov因子除了與旁觀夸克進(jìn)行硬膠子進(jìn)行交換外，夸克線之間的軟膠子交換還通過(guò)共線發(fā)散和軟發(fā)散的重疊產(chǎn)生雙對(duì)數(shù)項(xiàng)2lnPb，其中P是介子動(dòng)量的主要光錐分量。圖2軟膠子貢獻(xiàn)費(fèi)曼圖；（a）和（b）是可約圖；（c）和（d）是不可約圖通過(guò)重整化群方程對(duì)這些雙對(duì)數(shù)進(jìn)行求和會(huì)得到Sudakov因子expsP,b，它會(huì)抑制大b區(qū)域的長(zhǎng)程貢獻(xiàn)，并以1QCDb的形式消失。介子的“硬”部分和波函數(shù)之間的領(lǐng)頭階軟膠子交換給出了Sudakov因子，因此該項(xiàng)包含了雙紅外對(duì)數(shù)。有關(guān)Sudakov因子的詳細(xì)推導(dǎo)請(qǐng)參見(jiàn)文獻(xiàn)[34]。圖3是Sudakov因子的效果圖，如圖可見(jiàn)，隨著b在增大，它的值呈指數(shù)衰減，在大b區(qū)域max~1QCDbb，Sudakov因子很小，趨近于0。也就是說(shuō)，為了保留Tk而引進(jìn)的Sudakov因子具有抑制大b時(shí)長(zhǎng)程相互作用的貢獻(xiàn)，這也就是所謂的Sudakov抑制。在小b區(qū)域，Sudakov因子接近1，即該因子的影響消失。由于Sudakov抑制，使得大b區(qū)域的非微擾貢獻(xiàn)很小，PQCD的微擾計(jì)算是可靠的。

河南工業(yè)大學(xué)碩士學(xué)位論文9圖3Sudakov效果圖2.2.4閾值求和引入部分子橫動(dòng)量可能在計(jì)算中產(chǎn)生軟的對(duì)數(shù)項(xiàng)lnsb，它與共線散射的對(duì)數(shù)項(xiàng)重疊出現(xiàn)了雙對(duì)數(shù)項(xiàng)2lnsQb。為了不破壞微擾展開，這些雙對(duì)數(shù)項(xiàng)必須要進(jìn)行求和，當(dāng)求和到所有階時(shí)，就是人們所說(shuō)的閾值求和，并且Sadakov因子在端點(diǎn)區(qū)域迅速減少。我們把雙對(duì)數(shù)項(xiàng)抽取出來(lái)，再使用重整化群方法求和到所有階，得到Jet函數(shù)，其可以參數(shù)化為：1223211cctcSxxxc，(2.19)其中c是普適的。在x0,1的時(shí)候，tSx變?yōu)?，所以它能壓低端點(diǎn)處的貢獻(xiàn)。2.3介子波函數(shù)介子波函數(shù)描述了正夸克和反夸克形成強(qiáng)子的過(guò)程，它提供了部分子所攜帶動(dòng)量的分布。它是非微擾的并且與從部分子到強(qiáng)子過(guò)程無(wú)關(guān)。在PQCD方法中，介子波函數(shù)是橫向動(dòng)量相關(guān)波函數(shù)。結(jié)果表明，橫動(dòng)量對(duì)重介子函數(shù)有很大貢獻(xiàn)。然而，輕介子波函數(shù)對(duì)橫動(dòng)量的依賴性很校目前，研究結(jié)果形成光錐QCD求和規(guī)則和LatticeQCD是合理的。輕贗標(biāo)介子的波函數(shù)通常是通過(guò)光錐QCD求和規(guī)則獲得的，分支比和CP破缺是在PQCD框架下進(jìn)行計(jì)算。2.3.1重贗標(biāo)介子波函數(shù)原則上，B或cB介子波函數(shù)中有兩個(gè)Lorentz結(jié)構(gòu)。在計(jì)算中應(yīng)該同時(shí)考慮到這兩個(gè)因素，但其中一項(xiàng)的貢獻(xiàn)值較小[35,36]，故可忽略。因此，我們僅考慮一個(gè)


本文編號(hào)：3309557