在過去數十年里,B物理是高能物理研究的熱門領域之一。B物理的研究對精確檢驗標準模型和尋找超出標準模型的新物理有著非常重要的意義。目前,LHCb實驗為B物理研究提供最重要的實驗數據。同位旋對稱性破缺的來源是弱電相互作用和u-d夸克質量差引起的強相互作用,這種相互作用被認為是微小的。然而,我們發(fā)現由于新的強相角,同位旋對稱性破缺改變了 CP破缺數值。本文中,我們在微擾QCD因子化框架下研究了B→P（V）π0衰變過程中同位旋破缺π0-η-η’混合機制對直接CP破缺的影響（P,V分別指的是贗標介子和矢量介子）。首先簡單回顧了B物理的發(fā)展。其次,詳細介紹了微擾QCD方法和π0-η-η’混合機制。隨后,在微擾QCD框架下,我們研究了π0-η-η’混合機制對B→P（V）π0和Bc→D（s）+π0衰變過程中的CP破缺的影響。我們發(fā)現,同位旋對稱性破缺效應π0-η-η’混合產生了新的強相位,從而對CP破缺值產生很大的影響。其中,（?）→π0η’衰變過程的CP破缺中間值的增長率為-65.99%。此外,同位旋對稱性破缺還改變了衰變過程（?）→φπ0和（?）→π0η的CP破缺的符號。最后,我們進行了總結和展望... 

【文章來源】：河南工業(yè)大學河南省

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【學位級別】：碩士

【部分圖文】：

dB躍遷形狀因子費曼圖

第2章微擾QCD因子化方法與CP破缺822242131313131311122BbPkmkkPkkkxxM，(2.17)當1x趨近于0或3x趨近于0，1時，會出現端點發(fā)散現象，為了處理掉發(fā)散問題，就保留了橫向動量2422221333131311BBTBTTxxMxMkxxMkk，(2.18)這樣在計算過程中就可以避免出現端點發(fā)散問題。2.2.3Sudakov因子除了與旁觀夸克進行硬膠子進行交換外，夸克線之間的軟膠子交換還通過共線發(fā)散和軟發(fā)散的重疊產生雙對數項2lnPb，其中P是介子動量的主要光錐分量。圖2軟膠子貢獻費曼圖；（a）和（b）是可約圖；（c）和（d）是不可約圖通過重整化群方程對這些雙對數進行求和會得到Sudakov因子expsP,b，它會抑制大b區(qū)域的長程貢獻，并以1QCDb的形式消失。介子的“硬”部分和波函數之間的領頭階軟膠子交換給出了Sudakov因子，因此該項包含了雙紅外對數。有關Sudakov因子的詳細推導請參見文獻[34]。圖3是Sudakov因子的效果圖，如圖可見，隨著b在增大，它的值呈指數衰減，在大b區(qū)域max~1QCDbb，Sudakov因子很小，趨近于0。也就是說，為了保留Tk而引進的Sudakov因子具有抑制大b時長程相互作用的貢獻，這也就是所謂的Sudakov抑制。在小b區(qū)域，Sudakov因子接近1，即該因子的影響消失。由于Sudakov抑制，使得大b區(qū)域的非微擾貢獻很小，PQCD的微擾計算是可靠的。

河南工業(yè)大學碩士學位論文9圖3Sudakov效果圖2.2.4閾值求和引入部分子橫動量可能在計算中產生軟的對數項lnsb，它與共線散射的對數項重疊出現了雙對數項2lnsQb。為了不破壞微擾展開，這些雙對數項必須要進行求和，當求和到所有階時，就是人們所說的閾值求和，并且Sadakov因子在端點區(qū)域迅速減少。我們把雙對數項抽取出來，再使用重整化群方法求和到所有階，得到Jet函數，其可以參數化為：1223211cctcSxxxc，(2.19)其中c是普適的。在x0,1的時候，tSx變?yōu)?，所以它能壓低端點處的貢獻。2.3介子波函數介子波函數描述了正夸克和反夸克形成強子的過程，它提供了部分子所攜帶動量的分布。它是非微擾的并且與從部分子到強子過程無關。在PQCD方法中，介子波函數是橫向動量相關波函數。結果表明，橫動量對重介子函數有很大貢獻。然而，輕介子波函數對橫動量的依賴性很校目前，研究結果形成光錐QCD求和規(guī)則和LatticeQCD是合理的。輕贗標介子的波函數通常是通過光錐QCD求和規(guī)則獲得的，分支比和CP破缺是在PQCD框架下進行計算。2.3.1重贗標介子波函數原則上，B或cB介子波函數中有兩個Lorentz結構。在計算中應該同時考慮到這兩個因素，但其中一項的貢獻值較小[35,36]，故可忽略。因此，我們僅考慮一個


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