【摘要】：活動(dòng)星系核（AGNs）是有極端物理性質(zhì)的一類天體的總稱，耀變體作為AGNs非常特殊的一個(gè)子類，也有極端的觀測(cè)特征，如相對(duì)論性的噴流、視超光速運(yùn)動(dòng)等。對(duì)耀變體的研究有助于我們更好的理解AGNs的物理特征和輻射機(jī)制。 耀變體有從射電到高能伽瑪波段的連續(xù)輻射，從射電到軟X波段的輻射一般認(rèn)為是由同步輻射引起的。但是耀變體伽瑪射線輻射的起源一直都有爭(zhēng)議，輕子模型和強(qiáng)子模型是目前解釋高能伽瑪射線起源較為成功的兩個(gè)理論模型。本文選取了兩個(gè)特定的費(fèi)米耀變體源樣本，搜集了它們的多波段流量數(shù)據(jù)，在對(duì)數(shù)據(jù)進(jìn)行歸算和修正之后，我們用一元線性回歸分析方法得到了樣本的多波段輻射流量之間的相關(guān)性，用伽瑪射線起源的輕子模型對(duì)統(tǒng)計(jì)結(jié)果進(jìn)行了解釋。我們認(rèn)為SSC模型和EC模型都是產(chǎn)生高能伽瑪射線輻射的機(jī)制。通過(guò)分析和討論，特別是對(duì)高紅移樣本的分析，在一定程度上增加了我們對(duì)宇宙早期耀變體的輻射機(jī)制的了解。
【圖文】：

通常是在寬線上疊加了窄線。而禁線都是窄線[19]。1974 年，Khachikian &Wadman 根據(jù) Seyfert 星系的發(fā)射線特征將其分為 Seyfert I 星系和 Seyfert II 星系。Seyfert I 星系的光譜中有寬的發(fā)射線，Seyfert II 星系中只有窄發(fā)射線[20]。按照 Seyfert 星系允許線的寬度或者相對(duì)強(qiáng)度，又可以將 Seyfert 星系分為更多的次型：如 Seyfert 1.3，Seyfert 1.8 等。盡管 Seyfert 星系被認(rèn)為是射電寧?kù)o源，但仍然存在甚至能探測(cè)到高能伽瑪射線輻射的射電噪的 Seyfert 星系[21]。

10~1000Rs，Rs為史瓦西半徑。物質(zhì)在吸積盤中受磁場(chǎng)或者粘滯效應(yīng)的作用而被加加熱，從而可以發(fā)出從光學(xué)到軟 X 射線波段的輻射。在黑洞和吸積盤的外圍是由稠密氣體組成的寬線區(qū)（Broad Line Region，BLR），分布在黑洞周圍0.1~1pc的范圍內(nèi)，寬線區(qū)即寬發(fā)射線區(qū)。比 BLR 更遠(yuǎn)一點(diǎn)的區(qū)域有個(gè)窄線區(qū)（NarrowLine Region， NLR），分布范圍為幾個(gè) pc，在窄線區(qū)既發(fā)射窄的允許譜線，，也發(fā)射窄的禁線。在吸積盤外面還有一個(gè)由塵埃和分子構(gòu)成的環(huán)狀體（torus），稱為塵埃環(huán)。塵埃環(huán)與吸積盤的平面平行，外半徑為 50~100pc，內(nèi)半徑約為 1pc，塵埃環(huán)能發(fā)出紅外到毫米波的輻射。在與吸積盤面相垂直的方向，從黑洞的兩端發(fā)出相對(duì)論性的噴流（jet），噴流的尺度范圍為 0.1~106pc，，從噴流中發(fā)出很強(qiáng)的同步加速輻射，輻射的頻譜幾乎覆蓋所有的波段。按照統(tǒng)一模型的描述，我們觀測(cè)到的不同種類的 AGNs 是由于觀測(cè)時(shí)視線與吸積盤的夾角不同而造成的。在某些方向進(jìn)行觀測(cè)時(shí)，寬線區(qū)的輻射會(huì)被氣體和塵埃組成的環(huán)面阻擋和吸收，從而表現(xiàn)出不同的觀測(cè)特征。盡管這個(gè)統(tǒng)一模型能解釋 AGNs 的許多特性，但是仍存在一定的問(wèn)題，仍需要我們進(jìn)一步完善，或發(fā)現(xiàn)其它更有效的 AGNs產(chǎn)能機(jī)制。
【學(xué)位授予單位】：云南師范大學(xué)
【學(xué)位級(jí)別】：碩士
【學(xué)位授予年份】：2013
【分類號(hào)】：P157.6

【共引文獻(xiàn)】

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本文編號(hào)：2548046