本文關(guān)鍵詞： 太陽(yáng)活動(dòng) 日冕物質(zhì)拋射 角寬 太陽(yáng)黑子數(shù)　出處：《空間科學(xué)學(xué)報(bào)》2013年03期 　論文類型：期刊論文

【摘要】：統(tǒng)計(jì)分析了1996—2008年期間CME數(shù)量隨角寬的分布.將幾個(gè)典型角寬的CME數(shù)量隨時(shí)間變化的特征與太陽(yáng)黑子數(shù)隨時(shí)間變化特征進(jìn)行比較.分析結(jié)果表明,角寬為0°～180°的CME占CME總數(shù)的95%以上,全暈CME占2.83%,角寬301°～359°的CME數(shù)量非常少.角寬0°～60°的CME有三個(gè)峰值,與太陽(yáng)黑子數(shù)隨時(shí)間變化的特征不吻合.角寬為121°～180°CME的數(shù)量無(wú)雙峰分布.全暈CME的分布具有明顯的雙峰結(jié)構(gòu),第一個(gè)峰值出現(xiàn)在2001年,第二個(gè)峰值出現(xiàn)在2005年,與太陽(yáng)黑子數(shù)的變化不同步.
[Abstract]:The distribution of CME number with angle width from 1996 to 2008 is statistically analyzed. The variation characteristics of several typical CME numbers with time are compared with those of sunspot number with time. It turns out. The CME with angle width of 0 擄or 180 擄accounted for more than 95% of the total CME, and the total halo CME accounted for 2.83%. The number of CME with angular width 301 擄~ 359 擄is very small, and the CME with angle width of 0 擄~ 60 擄has three peaks. There is no double peak distribution for the number of angular width of #number0# 擄~ 180 擄CME. The distribution of all-halo CME has obvious bimodal structure. The first peak occurred on 2001, and the second peak occurred on 2005, which is out of step with the change of sunspot number.
【作者單位】： 中南民族大學(xué);中國(guó)氣象局國(guó)家空間天氣監(jiān)測(cè)預(yù)警中心;南京信息工程大學(xué);
【基金】：國(guó)家自然科學(xué)基金項(xiàng)目資助(41074132,41274193,40931056)
【分類號(hào)】：P182.9
【正文快照】： 0引言日冕物質(zhì)拋射(CME)是大量太陽(yáng)物質(zhì)脫離日冕進(jìn)入行星際空間的現(xiàn)象，是非常劇烈的太陽(yáng)活動(dòng).有些CME在日冕運(yùn)動(dòng)過(guò)程中產(chǎn)生日冕激波，激波加速粒子導(dǎo)致太陽(yáng)高能粒子事件發(fā)生.CME進(jìn)入行星際空間后成為行星際日冕物質(zhì)拋射(ICME)，ICME和其驅(qū)動(dòng)的激波到達(dá)磁層時(shí)，如果有足夠強(qiáng)

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