發(fā)布時(shí)間：2022-08-08 19:52

　　在使用大渦模擬方法獲得超聲速混合層流場(chǎng)的基礎(chǔ)上,利用拉格朗日相干結(jié)構(gòu)法和渦核位置提取方法,得到了渦結(jié)構(gòu)的邊界和渦核的位置坐標(biāo),并由此提出了渦結(jié)構(gòu)內(nèi)部流體密度分布的表示方法.通過(guò)分析渦結(jié)構(gòu)內(nèi)部流體的密度在不同情況（如渦結(jié)構(gòu)的空間尺寸、混合層流場(chǎng)的壓縮性和渦結(jié)構(gòu)的融合過(guò)程）下的變化,揭示出超聲速混合層渦結(jié)構(gòu)內(nèi)部流體的密度分布特性:在弱和中等壓縮性的超聲速混合層流場(chǎng)中,其渦結(jié)構(gòu)內(nèi)部流體的密度分布既關(guān)于流向（x軸）對(duì)稱又關(guān)于縱向（y軸）對(duì)稱,渦核處的流體密度最低而渦邊界處的流體密度最高,流體密度在連接渦核與渦邊界的射線上單調(diào)且近似均勻地增加;在強(qiáng)壓縮性的超聲速混合層流場(chǎng)中,其渦結(jié)構(gòu)內(nèi)部流體的密度分布不再具有對(duì)稱性,而且流體密度呈現(xiàn)波動(dòng)變化的特點(diǎn);隨著渦結(jié)構(gòu)空間尺寸和流場(chǎng)壓縮性的增加,渦核處的流體密度降低（最大減少量約為31%—56%）,而渦邊界的流體密度變化量約為6%—27%;在相鄰兩個(gè)渦結(jié)構(gòu)的融合過(guò)程中,渦結(jié)構(gòu)內(nèi)部流體密度的變化較輕微,表明融合過(guò)程很可能是兩個(gè)渦結(jié)構(gòu)內(nèi)部流體的對(duì)等組合過(guò)程. 

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【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
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