理想彈塑性固體Riemann問題的解結(jié)構(gòu)與初值條件
發(fā)布時間:2021-09-02 04:27
針對理想彈塑性固體材料的一維Riemann問題,在不考慮真空的情況下,討論其所有可能存在的解結(jié)構(gòu),給出每一種解結(jié)構(gòu)下對應(yīng)的初值條件且證明該系列初值條件的完備性,即任意給定的物理量初值均有且只有一種解結(jié)構(gòu)與之對應(yīng).基于該理論,在設(shè)計精確或近似理想彈塑性Riemann問題求解器時,可以依據(jù)初值條件對任意物理量初值直接判斷其對應(yīng)的解結(jié)構(gòu),從而提高求解器的精度和效率.數(shù)值試驗驗證了該系列初值條件的正確性和有效性.
【文章來源】:計算物理. 2020,37(05)北大核心CSCD
【文章頁數(shù)】:15 頁
【部分圖文】:
一維理想彈塑性固體Riemann問題的解結(jié)構(gòu)
其中μ, K為常數(shù), CL和CR為恒正, 3 16μ+12Κ C L Ν L + 3 16μ+12Κ C R Ν R 和CLML+CRMR是y的上下界, 簡單計算可知前者為恒正, 后者為恒負, 而且此上下界是解結(jié)構(gòu)對總應(yīng)力的限制產(chǎn)生的, 如圖2所示.顯然可知不同的解結(jié)構(gòu)對應(yīng)的初值條件之間的交集為空集, 且它們的并集為全集.
可驗證該初值條件滿足定理1給出的使得左右兩側(cè)為彈性激波的初值條件. 計算區(qū)域設(shè)定為[0, 2]. 初始界面位置為1.0, 計算終止時間為0.000 6 s, 輸出密度、 速度、 總應(yīng)力結(jié)果如圖3所示. 從圖3可以看出, 該初值條件下左右固體都只產(chǎn)生彈性激波, 與理論吻合, 說明此初值條件正確判斷解結(jié)構(gòu).圖4 定理1中 R E | R E 的初值條件數(shù)值驗證
【參考文獻】:
期刊論文
[1]基于強度介質(zhì)Richtmyer-Meshkov不穩(wěn)定性理論的微缺陷噴射模型[J]. 何安民,劉軍,邵建立,劉超,王裴. 計算物理. 2018(05)
[2]彈性板水下爆炸沖擊載荷的修正虛擬流體方法分析[J]. 許亮,馮成亮,劉鐵鋼. 計算物理. 2017(01)
[3]多介質(zhì)黎曼問題精確解解算器軟件包MultiRP開發(fā)[J]. 高斯,劉鐵鋼. 數(shù)值計算與計算機應(yīng)用. 2016(04)
[4]基于CE/SE方法的二維Euler型多物質(zhì)流體彈塑性問題計算[J]. 王景燾,張德良,劉凱欣. 計算物理. 2007(04)
本文編號:3378308
【文章來源】:計算物理. 2020,37(05)北大核心CSCD
【文章頁數(shù)】:15 頁
【部分圖文】:
一維理想彈塑性固體Riemann問題的解結(jié)構(gòu)
其中μ, K為常數(shù), CL和CR為恒正, 3 16μ+12Κ C L Ν L + 3 16μ+12Κ C R Ν R 和CLML+CRMR是y的上下界, 簡單計算可知前者為恒正, 后者為恒負, 而且此上下界是解結(jié)構(gòu)對總應(yīng)力的限制產(chǎn)生的, 如圖2所示.顯然可知不同的解結(jié)構(gòu)對應(yīng)的初值條件之間的交集為空集, 且它們的并集為全集.
可驗證該初值條件滿足定理1給出的使得左右兩側(cè)為彈性激波的初值條件. 計算區(qū)域設(shè)定為[0, 2]. 初始界面位置為1.0, 計算終止時間為0.000 6 s, 輸出密度、 速度、 總應(yīng)力結(jié)果如圖3所示. 從圖3可以看出, 該初值條件下左右固體都只產(chǎn)生彈性激波, 與理論吻合, 說明此初值條件正確判斷解結(jié)構(gòu).圖4 定理1中 R E | R E 的初值條件數(shù)值驗證
【參考文獻】:
期刊論文
[1]基于強度介質(zhì)Richtmyer-Meshkov不穩(wěn)定性理論的微缺陷噴射模型[J]. 何安民,劉軍,邵建立,劉超,王裴. 計算物理. 2018(05)
[2]彈性板水下爆炸沖擊載荷的修正虛擬流體方法分析[J]. 許亮,馮成亮,劉鐵鋼. 計算物理. 2017(01)
[3]多介質(zhì)黎曼問題精確解解算器軟件包MultiRP開發(fā)[J]. 高斯,劉鐵鋼. 數(shù)值計算與計算機應(yīng)用. 2016(04)
[4]基于CE/SE方法的二維Euler型多物質(zhì)流體彈塑性問題計算[J]. 王景燾,張德良,劉凱欣. 計算物理. 2007(04)
本文編號:3378308
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