為了研究矩形傾斜腔體中普朗特數(shù)Pr?0.72的流體對流斑圖和分區(qū),本文基于流體力學(xué)方程組進行了數(shù)值模擬。在相對瑞利數(shù)r?6.0的情況下,觀察了傾角??10°和??60°時對流斑圖隨著時間的發(fā)展,發(fā)現(xiàn)系統(tǒng)存在單圈型對流和多圈型對流兩種斑圖。流線隨著傾角的變化說明:隨著傾角增加,對流圈數(shù)逐漸減少,對流波長逐漸增加,對流波數(shù)減小;然后,隨著對流圈數(shù)顯著地減少,系統(tǒng)由多圈型對流過渡到單圈型對流。根據(jù)模擬計算結(jié)果,給出了多圈型對流過渡到單圈型對流的臨界傾角θc隨著相對瑞利數(shù)r變化的關(guān)系曲線。對流在θ-r平面上分為兩個區(qū)域:θ?θc時系統(tǒng)是單圈型對流,θ?θc時系統(tǒng)是多圈型對流。對流最大振幅A和努塞爾數(shù)Nu隨著傾角θ的變化曲線被臨界傾角θc分成兩段,它們有不同的變化規(guī)律。因此,臨界傾角也可以由對流最大振幅A或努塞爾數(shù)Nu的變化曲線來確定。 

【文章來源】：應(yīng)用力學(xué)學(xué)報. 2020,37(02)北大核心CSCD

【文章頁數(shù)】：8 頁

【部分圖文】：

傾斜腔體中的對流Fig.1Convectioninaninclinedcavity

6.0和10°時多圈型對流的形成Fig.2Formationofconvectionwithmultirollsatr6.0and10°

6.0和60°時單圈型對流的形成Fig.3Formationofconvectionwithsinglerollatr6.0and60°


本文編號：3094852