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系統(tǒng)參數(shù)與時(shí)間延遲對(duì)三穩(wěn)系統(tǒng)振動(dòng)共振的影響

發(fā)布時(shí)間:2020-11-01 12:11
   由微弱低頻信號(hào)和高頻信號(hào)同時(shí)激勵(lì)的非線性系統(tǒng),通過(guò)調(diào)節(jié)高頻信號(hào)的幅值,其低頻信號(hào)頻率處的響應(yīng)幅值在輸出中會(huì)達(dá)到最大,呈現(xiàn)類(lèi)似于”共振”的行為,這種現(xiàn)象被稱(chēng)之為振動(dòng)共振.這里所提及的雙頻信號(hào)廣泛存在于腦動(dòng)力學(xué)、激光物理、聲學(xué)、通訊技術(shù)、神經(jīng)科學(xué)等諸多領(lǐng)域.并且,信息通常是由微弱的信號(hào)攜帶的.因此,深入研究振動(dòng)共振是十分有意義的.本文以三穩(wěn)五次方振子模型為研究對(duì)象,將低頻處的響應(yīng)幅值作為振動(dòng)共振行為的評(píng)價(jià)指標(biāo),應(yīng)用快慢變量分離法理論解析得到系統(tǒng)在低頻處響應(yīng)幅值以及共振發(fā)生的條件.重點(diǎn)探討了勢(shì)函數(shù)參數(shù)和時(shí)間延遲變化對(duì)低頻處響應(yīng)產(chǎn)生的影響,進(jìn)而發(fā)現(xiàn)了對(duì)振動(dòng)共振行為進(jìn)行有效控制的方法.同時(shí)借助于數(shù)值模擬方法來(lái)驗(yàn)證理論解析的有效性.如下是本文的主要內(nèi)容和結(jié)論:1.研究了系統(tǒng)參數(shù)對(duì)三穩(wěn)系統(tǒng)中振動(dòng)共振現(xiàn)象的影響.從勢(shì)函數(shù)的形狀特征出發(fā),發(fā)現(xiàn)改變系統(tǒng)參數(shù)α1(或者α2)就可實(shí)現(xiàn)勢(shì)阱深度(或者勢(shì)阱間距)的改變.在此基礎(chǔ)上,深入討論了勢(shì)阱深度參數(shù)α1以及勢(shì)阱間距參數(shù)α2對(duì)系統(tǒng)振動(dòng)共振行為的作用.通過(guò)分析得到:如果將低頻信號(hào)的頻率ω視為一個(gè)控制變量,至多發(fā)生一次共振,且勢(shì)阱深度過(guò)大或者相鄰阱之間的間距過(guò)小會(huì)使振動(dòng)共振系統(tǒng)輸出特性變差.如果將高頻信號(hào)振幅g看作一個(gè)控制變量,發(fā)現(xiàn)勢(shì)阱的深度和間距變化都可以改變共振發(fā)生的數(shù)量.為達(dá)到最佳振動(dòng)共振狀態(tài),本文提出了兩種參數(shù)控制方式,即調(diào)節(jié)勢(shì)阱深度或者調(diào)節(jié)勢(shì)阱間距,降低了系統(tǒng)中的可調(diào)參量.2.研究了含有線性時(shí)間延遲的三穩(wěn)五次方振子模型中的振動(dòng)共振行為,分別考慮時(shí)間延遲項(xiàng)的強(qiáng)度和延遲時(shí)間對(duì)系統(tǒng)在低頻處響應(yīng)的作用.分析結(jié)果表明:改變時(shí)間延遲項(xiàng)強(qiáng)度會(huì)引起共振數(shù)量發(fā)生變化,并且時(shí)間延遲項(xiàng)強(qiáng)度越大在低頻處的響應(yīng)幅值越小.另一方面,隨著延遲時(shí)間參數(shù)的變化,振動(dòng)共振現(xiàn)象同時(shí)具有兩種不同的周期性,其周期恰好分別等于輸入的高頻信號(hào)和低頻信號(hào)的周期.因而調(diào)節(jié)時(shí)間延遲可以達(dá)到對(duì)振動(dòng)共振行為的有效控制的目的.
【學(xué)位單位】:陜西師范大學(xué)
【學(xué)位級(jí)別】:碩士
【學(xué)位年份】:2018
【中圖分類(lèi)】:O321
【部分圖文】:

雙穩(wěn)系統(tǒng),參數(shù)取值,曲線,勢(shì)函數(shù)


.??.3?預(yù)備知識(shí)??.3.1經(jīng)典振動(dòng)共振理論??經(jīng)典的振動(dòng)共振理論是在雙穩(wěn)系統(tǒng)中用高頻簡(jiǎn)諧信號(hào)代替噪聲項(xiàng).討論最常見(jiàn)的雙勢(shì)阱函數(shù)??V(x)?=?--ox2?+?(里,為了簡(jiǎn)化分析,將參數(shù)a與同時(shí)取值為1,即a?=?6?=?1,如圖1-1b分別對(duì)應(yīng)勢(shì)函數(shù)的兩個(gè)極小值點(diǎn)的橫坐標(biāo),系統(tǒng)在這兩個(gè)點(diǎn)處為穩(wěn).?<?為勢(shì)函數(shù)的極大極值點(diǎn)的橫坐標(biāo),系統(tǒng)在此處為不穩(wěn)定的狀態(tài).度在圖1-1中用AF表示,亦可理解為勢(shì)壘的高度.AK的值越大,粒子阱內(nèi)躍遷到另一勢(shì)阱就越不容易.??

幅值,振幅,低頻信號(hào),表征體系


數(shù)億⑷由式(1.3.1)定義./cos(W)為低頻信號(hào),gcos(fii)為高信號(hào)的頻率之間滿足條件仏以及低頻信號(hào)的振幅/表征體系的振動(dòng)共振,數(shù)值地計(jì)算了系統(tǒng)的響應(yīng)幅值,計(jì)Q?=?^^,+?切,和a分別為系統(tǒng)輸出在頻率^處的正弦和余弦傅里葉分2?fnT??Qs?=?I?x(t)sm(ujt)dt,??nT?J〇??2?fnT??Qc?=?—?/?x(t)?cos(iut)dt.nT?J0??吾,?為正整數(shù).式(1.3.3)表示低頻信號(hào)通過(guò)非線性系統(tǒng)有些文獻(xiàn)中I58-59]也會(huì)使用響應(yīng)幅值i?作為衡量指標(biāo),其表R?=?VQ2s?+?QI-

勢(shì)函數(shù),五次,形狀,振子


該勢(shì)函數(shù)的形狀取決于三個(gè)參數(shù)盧和7的取值.⑴當(dāng)4,久7?>?〇時(shí),??V(x)是單勢(shì)阱的函數(shù),如圖1-3⑷所示.(ii)如果<?7>〇,3<〇且4wg7,??VOr)仍是單勢(shì)阱函數(shù),如圖l-3(b).?(iii)當(dāng)叫2>0,/5任意,7<0時(shí),由圖1-3((〇觀??察到勢(shì)函數(shù)形狀是雙峰單阱的.iv若參數(shù)選擇為<?0,?7?>?〇,?/?任意或者??
【參考文獻(xiàn)】

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1 楊秀妮;楊云峰;;具有時(shí)滯反饋的非對(duì)稱(chēng)雙穩(wěn)系統(tǒng)中的振動(dòng)共振研究[J];物理學(xué)報(bào);2015年07期

2 張路;謝天婷;羅懋康;;雙頻信號(hào)驅(qū)動(dòng)含分?jǐn)?shù)階內(nèi)、外阻尼Dufng振子的振動(dòng)共振[J];物理學(xué)報(bào);2014年01期

3 楊建華;劉后廣;程剛;;一類(lèi)五次方振子系統(tǒng)的叉形分叉及振動(dòng)共振研究[J];物理學(xué)報(bào);2013年18期

4 楊林靜;;Logistic系統(tǒng)躍遷率的時(shí)間延遲效應(yīng)[J];物理學(xué)報(bào);2011年05期

5 林靈;閆勇;梅冬成;;時(shí)間延遲增強(qiáng)雙穩(wěn)系統(tǒng)的共振抑制[J];物理學(xué)報(bào);2010年04期

6 郭永峰;徐偉;;關(guān)聯(lián)白噪聲驅(qū)動(dòng)的具有時(shí)間延遲的Logistic系統(tǒng)[J];物理學(xué)報(bào);2008年10期



本文編號(hào):2865514

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