系統(tǒng)參數與時間延遲對三穩(wěn)系統(tǒng)振動共振的影響
發(fā)布時間:2020-11-01 12:11
由微弱低頻信號和高頻信號同時激勵的非線性系統(tǒng),通過調節(jié)高頻信號的幅值,其低頻信號頻率處的響應幅值在輸出中會達到最大,呈現類似于”共振”的行為,這種現象被稱之為振動共振.這里所提及的雙頻信號廣泛存在于腦動力學、激光物理、聲學、通訊技術、神經科學等諸多領域.并且,信息通常是由微弱的信號攜帶的.因此,深入研究振動共振是十分有意義的.本文以三穩(wěn)五次方振子模型為研究對象,將低頻處的響應幅值作為振動共振行為的評價指標,應用快慢變量分離法理論解析得到系統(tǒng)在低頻處響應幅值以及共振發(fā)生的條件.重點探討了勢函數參數和時間延遲變化對低頻處響應產生的影響,進而發(fā)現了對振動共振行為進行有效控制的方法.同時借助于數值模擬方法來驗證理論解析的有效性.如下是本文的主要內容和結論:1.研究了系統(tǒng)參數對三穩(wěn)系統(tǒng)中振動共振現象的影響.從勢函數的形狀特征出發(fā),發(fā)現改變系統(tǒng)參數α1(或者α2)就可實現勢阱深度(或者勢阱間距)的改變.在此基礎上,深入討論了勢阱深度參數α1以及勢阱間距參數α2對系統(tǒng)振動共振行為的作用.通過分析得到:如果將低頻信號的頻率ω視為一個控制變量,至多發(fā)生一次共振,且勢阱深度過大或者相鄰阱之間的間距過小會使振動共振系統(tǒng)輸出特性變差.如果將高頻信號振幅g看作一個控制變量,發(fā)現勢阱的深度和間距變化都可以改變共振發(fā)生的數量.為達到最佳振動共振狀態(tài),本文提出了兩種參數控制方式,即調節(jié)勢阱深度或者調節(jié)勢阱間距,降低了系統(tǒng)中的可調參量.2.研究了含有線性時間延遲的三穩(wěn)五次方振子模型中的振動共振行為,分別考慮時間延遲項的強度和延遲時間對系統(tǒng)在低頻處響應的作用.分析結果表明:改變時間延遲項強度會引起共振數量發(fā)生變化,并且時間延遲項強度越大在低頻處的響應幅值越小.另一方面,隨著延遲時間參數的變化,振動共振現象同時具有兩種不同的周期性,其周期恰好分別等于輸入的高頻信號和低頻信號的周期.因而調節(jié)時間延遲可以達到對振動共振行為的有效控制的目的.
【學位單位】:陜西師范大學
【學位級別】:碩士
【學位年份】:2018
【中圖分類】:O321
【部分圖文】:
.??.3?預備知識??.3.1經典振動共振理論??經典的振動共振理論是在雙穩(wěn)系統(tǒng)中用高頻簡諧信號代替噪聲項.討論最常見的雙勢阱函數??V(x)?=?--ox2?+?(里,為了簡化分析,將參數a與同時取值為1,即a?=?6?=?1,如圖1-1b分別對應勢函數的兩個極小值點的橫坐標,系統(tǒng)在這兩個點處為穩(wěn).?<?為勢函數的極大極值點的橫坐標,系統(tǒng)在此處為不穩(wěn)定的狀態(tài).度在圖1-1中用AF表示,亦可理解為勢壘的高度.AK的值越大,粒子阱內躍遷到另一勢阱就越不容易.??
數億⑷由式(1.3.1)定義./cos(W)為低頻信號,gcos(fii)為高信號的頻率之間滿足條件仏以及低頻信號的振幅/表征體系的振動共振,數值地計算了系統(tǒng)的響應幅值,計Q?=?^^,+?切,和a分別為系統(tǒng)輸出在頻率^處的正弦和余弦傅里葉分2?fnT??Qs?=?I?x(t)sm(ujt)dt,??nT?J〇??2?fnT??Qc?=?—?/?x(t)?cos(iut)dt.nT?J0??吾,?為正整數.式(1.3.3)表示低頻信號通過非線性系統(tǒng)有些文獻中I58-59]也會使用響應幅值i?作為衡量指標,其表R?=?VQ2s?+?QI-
該勢函數的形狀取決于三個參數盧和7的取值.⑴當4,久7?>?〇時,??V(x)是單勢阱的函數,如圖1-3⑷所示.(ii)如果<?7>〇,3<〇且4wg7,??VOr)仍是單勢阱函數,如圖l-3(b).?(iii)當叫2>0,/5任意,7<0時,由圖1-3((〇觀??察到勢函數形狀是雙峰單阱的.iv若參數選擇為<?0,?7?>?〇,?/?任意或者??
【參考文獻】
本文編號:2865514
【學位單位】:陜西師范大學
【學位級別】:碩士
【學位年份】:2018
【中圖分類】:O321
【部分圖文】:
.??.3?預備知識??.3.1經典振動共振理論??經典的振動共振理論是在雙穩(wěn)系統(tǒng)中用高頻簡諧信號代替噪聲項.討論最常見的雙勢阱函數??V(x)?=?--ox2?+?(里,為了簡化分析,將參數a與同時取值為1,即a?=?6?=?1,如圖1-1b分別對應勢函數的兩個極小值點的橫坐標,系統(tǒng)在這兩個點處為穩(wěn).?<?為勢函數的極大極值點的橫坐標,系統(tǒng)在此處為不穩(wěn)定的狀態(tài).度在圖1-1中用AF表示,亦可理解為勢壘的高度.AK的值越大,粒子阱內躍遷到另一勢阱就越不容易.??
數億⑷由式(1.3.1)定義./cos(W)為低頻信號,gcos(fii)為高信號的頻率之間滿足條件仏以及低頻信號的振幅/表征體系的振動共振,數值地計算了系統(tǒng)的響應幅值,計Q?=?^^,+?切,和a分別為系統(tǒng)輸出在頻率^處的正弦和余弦傅里葉分2?fnT??Qs?=?I?x(t)sm(ujt)dt,??nT?J〇??2?fnT??Qc?=?—?/?x(t)?cos(iut)dt.nT?J0??吾,?為正整數.式(1.3.3)表示低頻信號通過非線性系統(tǒng)有些文獻中I58-59]也會使用響應幅值i?作為衡量指標,其表R?=?VQ2s?+?QI-
該勢函數的形狀取決于三個參數盧和7的取值.⑴當4,久7?>?〇時,??V(x)是單勢阱的函數,如圖1-3⑷所示.(ii)如果<?7>〇,3<〇且4wg7,??VOr)仍是單勢阱函數,如圖l-3(b).?(iii)當叫2>0,/5任意,7<0時,由圖1-3((〇觀??察到勢函數形狀是雙峰單阱的.iv若參數選擇為<?0,?7?>?〇,?/?任意或者??
【參考文獻】
相關期刊論文 前6條
1 楊秀妮;楊云峰;;具有時滯反饋的非對稱雙穩(wěn)系統(tǒng)中的振動共振研究[J];物理學報;2015年07期
2 張路;謝天婷;羅懋康;;雙頻信號驅動含分數階內、外阻尼Dufng振子的振動共振[J];物理學報;2014年01期
3 楊建華;劉后廣;程剛;;一類五次方振子系統(tǒng)的叉形分叉及振動共振研究[J];物理學報;2013年18期
4 楊林靜;;Logistic系統(tǒng)躍遷率的時間延遲效應[J];物理學報;2011年05期
5 林靈;閆勇;梅冬成;;時間延遲增強雙穩(wěn)系統(tǒng)的共振抑制[J];物理學報;2010年04期
6 郭永峰;徐偉;;關聯白噪聲驅動的具有時間延遲的Logistic系統(tǒng)[J];物理學報;2008年10期
本文編號:2865514
本文鏈接:http://sikaile.net/kejilunwen/lxlw/2865514.html