【摘要】：邊界元法的一大優(yōu)勢(shì)是用于求解半空間等無限域問題,但在求解彈性波的傳播問題中,傳統(tǒng)邊界元法采用的全平面或全空間格林函數(shù)會(huì)在截?cái)噙吔缣幃a(chǎn)生虛假的反射回波,這會(huì)引起散射場(chǎng)求解的誤差.為了避免這種誤差,論文在傳統(tǒng)邊界元法基礎(chǔ)上提出一種修正邊界元法,該修正方法主要包括:以瑞利波形式的遠(yuǎn)端散射場(chǎng)代替原本因截?cái)喽崛サ牟糠?通過互易定理建立單位瑞利波和全平面格林函數(shù)的積分方程,求得修正系數(shù),并代入修正邊界元矩陣,計(jì)算出瑞利波的散射場(chǎng).文中基于該方法計(jì)算了無缺陷平面的瑞利波(與解析解的誤差為1.24×10-5),并運(yùn)用該方法計(jì)算了不同缺陷的散射場(chǎng).由文中對(duì)比結(jié)果表明,論文所提修正邊界元法可準(zhǔn)確求解瑞利波散射場(chǎng),為基于表面波的缺陷反演問題研究提供了有效的正演途徑.
【圖文】：

的作用方向，ｊ表示位移或表面力的響應(yīng)方向．Γ表示彈性固體的邊界，它所在區(qū)域記作Ｖ，ξ表示基本解中體力的作用位置，ｘ表示邊界上的響應(yīng)位置．文中對(duì)于時(shí)間簡(jiǎn)諧項(xiàng)ｅ－ｉωｔ都進(jìn)行了省略．（本文中若無特殊說明，一致采用“愛因斯坦求和約定”）如果只采用常量單元進(jìn)行計(jì)算，則有：ｃｉｊ（）ξ＝δｉｊ（ξ∈Ｖ且ξ郲Γ）１２δｉｊ（ξ∈Γ）０（ξ郲Ｖp舙膒疲│模椋曄牽耍潁錚睿澹悖耄澹蚍牛雜誥嚀宓哪Ｐ停繽跡筆嗆朐踩畢蕕陌胛尷奩矯媯渲笑＃�，Γ＋＊N直鴇硎救畢荼囈緄淖�、右部粪崿Γ－０，Γ＋０表示无犬呡眹揖i慕囟喜糠鄭＃�，Γ＋∞表示螌擂眹壹偍ΓR＃保＃保＃埃＃埃＃蓿＃蓿�，Γ２表是G掣鋈鵠úǔぃㄒ蛭鵠芰恐患性誥啾礱媯病掣鋈鵠úǔぃ付車ヒ黃德實(shí)娜鵠ㄗ魑肷洳ǎ酰椋睿悖椋兀閉虼�，当入射波育_餃畢莼岵⑸洳ǎ酰螅悖幔�，ｔｓｃａ］彯哇E焙朐踩畢蕕陌肫矯媯疲椋紓保齲幔歟媯穡歟幔睿澹鰨椋簦瑁幔螅澹恚椋悖椋潁悖歟澹媯歟幔饔謔墻劍ǎ保┯糜誶蠼饃⑸涑。徊叫闖桑海悖椋輳ǎ│危酰螅悖幔軎�，，（ω）Ν∫Γ－∞∪Γ＋∞Ｔｉｊξ，ｘ，（ω）ｕｓｃａ］忴，（ω）ｄΓ（ｘ）－∫Γ－０∪Γ＋０Ｔｉｊξ，ｘ，（ω）ｕｓｃａ］忴，（ω）ｄΓ（ｘ）＋∫Γ－１∪Γ＋１�

本文編號(hào)：2547705