發(fā)布時間：2021-08-08 09:16

　　借助電子背散射衍射（EBSD）和透射電子顯微鏡（TEM）研究6082鋁合金在623～773 K和0.01～5 s^-1條件等溫?zé)釅嚎s時的動態(tài)再結(jié)晶行為。結(jié)果表明:6082鋁合金真應(yīng)力-應(yīng)變曲線雖無明顯單峰值特征,但仍發(fā)生動態(tài)再結(jié)晶,并且動態(tài)再結(jié)晶程度與Z參數(shù)緊密相關(guān)。在ln Z=24.9014(723 K, 0.1 s^-1)熱壓縮時,動態(tài)再結(jié)晶體積分數(shù)最高,為38.6%。應(yīng)用加工硬化率確定了動態(tài)再結(jié)晶初始臨界應(yīng)變,建立臨界應(yīng)變與Z參數(shù)之間的定量關(guān)系,得到動態(tài)再結(jié)晶臨界應(yīng)變方程。結(jié)合EBSD分析測試結(jié)果建立6082鋁合金動態(tài)再結(jié)晶動力學(xué)模型。微觀組織分析發(fā)現(xiàn),原始晶粒內(nèi)形成的亞晶結(jié)構(gòu)隨著變形的進行持續(xù)吸收位錯,其取向差不斷增大至大角度晶界,從而形成新的再結(jié)晶晶粒。在原始晶界附近通過亞晶界遷移引起亞晶粗化,使其小角度晶界形成大角度晶界的連續(xù)動態(tài)再結(jié)晶是其動態(tài)再結(jié)晶的主要機制。 

【文章來源】：中國有色金屬學(xué)報. 2020,30(06)北大核心EICSCD

【文章頁數(shù)】：8 頁

【部分圖文】：

應(yīng)變速率為0.1s1時不同變形溫度下的(ln)關(guān)系曲線

0.119048從表1數(shù)據(jù)可以看出，臨界應(yīng)變隨著應(yīng)變速率的增加或溫度的降低而增加，表現(xiàn)出正的應(yīng)變速率敏感性和負的溫度敏感性。這是由于在相同變形溫度下，應(yīng)變速率越大，變形時間越短，塑性變形時異號位錯來不及相互抵消，導(dǎo)致變形時位錯密度越來越高，加工硬化傾向明顯，發(fā)生動態(tài)再結(jié)晶的臨界應(yīng)變隨之增大；相同應(yīng)變速率下，隨著溫度的升高，空位原子擴散及螺型位錯滑移、刃型位錯攀移的驅(qū)動力增大，發(fā)生動態(tài)再結(jié)晶將更加容易，從而使動態(tài)再結(jié)晶的臨界應(yīng)變量減小[1819]。繪制lnlnZ曲線如圖3所示�？梢钥闯觯R界應(yīng)變隨著Z參數(shù)的增大而增加。這是因為在材料變形至臨界應(yīng)變時，加工硬化和回復(fù)導(dǎo)致位錯亞結(jié)構(gòu)的形成，并由纏結(jié)位錯構(gòu)成了亞結(jié)構(gòu)邊界，而不是清晰的二維網(wǎng)格結(jié)構(gòu)。這些高能態(tài)纏結(jié)亞晶界能夠使局部區(qū)域獲得足夠的儲存能，從而導(dǎo)致亞晶界取向差繼續(xù)增加，直至形成大角度晶界，形成新的動態(tài)再結(jié)晶。因此，隨著應(yīng)變速率的增加和變形溫度的降低，臨界應(yīng)變的增長擴大了移動亞晶界兩側(cè)的儲能差，能夠確保在移動邊界處的位錯密度破壞初始驅(qū)動力之前，使得圖3臨界應(yīng)變c與Z參數(shù)的關(guān)系Fig.3RelationshipbetweenZparameterandcriticalstrain晶界以足夠快的速度移動，促使亞晶粗化，從而實現(xiàn)動態(tài)再結(jié)晶晶核的長大[20]。利用Origin軟件線性擬合得到動態(tài)再結(jié)晶臨界應(yīng)變c與Z參數(shù)的關(guān)系表達式為：0.1285c0.0046Z(2)動態(tài)再結(jié)晶體積分數(shù)與塑性應(yīng)變之間的關(guān)系及晶粒尺寸可分別描述為：cDRXp1expmXk(3)12311DRX0d{exp[/()]}nnnkmdaQRTcZ(4)式中：XDRX是動態(tài)再結(jié)晶?

【參考文獻】：
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博士論文
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碩士論文
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本文編號：3329677