銅錫IMC中間層對(duì)銅錫界面反應(yīng)和錫晶須生長的阻擋效果研究
發(fā)布時(shí)間:2020-12-19 00:33
銅錫界面反應(yīng)是電子封裝中的常見反應(yīng),如引線框架外腿與其錫鍍層之間的反應(yīng)、銅柱凸點(diǎn)中銅柱和錫基焊料帽的之間反應(yīng)等。適度的銅錫反應(yīng)可以增強(qiáng)界面兩側(cè)的結(jié)合強(qiáng)度,但由于反應(yīng)產(chǎn)物是具有脆性的金屬間化合物(IMC),過度的銅錫反應(yīng)可能會(huì)給器件的可靠性帶來風(fēng)險(xiǎn)。銅錫反應(yīng)通常伴隨著錫晶須的生長。錫晶須是一種具有很高機(jī)械強(qiáng)度的細(xì)絲狀金屬晶體,可隨著時(shí)間的推移在錫表面形成、生長,長度可達(dá)到微米甚至毫米級(jí)。歷史上錫晶須曾給電子器件造成過眾多嚴(yán)重的短路故障。本實(shí)驗(yàn)使用電鍍的方法制備錫薄膜,并通過不同時(shí)間的等溫時(shí)效將其轉(zhuǎn)化為不同成分的銅錫IMC層,隨后在其上再鍍錫層,以研究IMC中間層對(duì)銅錫界面反應(yīng)和錫鍍層表面錫晶須生長的影響。銅錫界面反應(yīng)的研究發(fā)現(xiàn),成分接近Cu3Sn的中間層插入可以顯著降低Cu/Sn擴(kuò)散系數(shù),且中間層厚度越大,降低效果越明顯。另外,IMC中間層厚度一定的情況下,中間層前期的時(shí)效時(shí)間越長(成分越接近Cu3Sn),Cu/Sn擴(kuò)散系數(shù)越低,中間層的阻擋效果越好;但當(dāng)中間層的前期時(shí)效時(shí)間達(dá)到24h以上時(shí),阻擋效果趨于飽和。錫晶須生長的研究發(fā)現(xiàn),錫鍍層的多層...
【文章來源】:上海交通大學(xué)上海市 211工程院校 985工程院校 教育部直屬院校
【文章頁數(shù)】:100 頁
【學(xué)位級(jí)別】:碩士
【部分圖文】:
SEM下的銅柱凸點(diǎn)結(jié)構(gòu)
K.N.Tu在1973年觀察了Cu/Sn薄膜的擴(kuò)散與反應(yīng),發(fā)現(xiàn)Cu6Sn5相可以在-2到100℃之間的任意溫度生成,而Cu3Sn相只生成于時(shí)效溫度高于60℃的樣品中。同時(shí),由于Cu薄膜和Sn薄膜的密度差異,未反應(yīng)的Cu和Sn分別受到拉應(yīng)力和壓應(yīng)力,導(dǎo)致了Sn薄膜的表面生長出錫晶須,如圖1-3所示[15]。K.N.Tu和R.D.Thompson于1982年通過盧瑟福背散射光譜和X射線衍射的方法,測(cè)量了Cu/Sn薄膜反應(yīng)的動(dòng)力學(xué)參數(shù)。研究者們發(fā)現(xiàn)室溫下Cu6Sn5的生成是隨時(shí)間線性的,而在115-150℃,Cu6Sn5的厚度因Cu3Sn的生成而減小,其減小趨勢(shì)是拋物線性的,即厚度與時(shí)間的根號(hào)項(xiàng)成線性,如圖1-4[16]。K.N.Tu進(jìn)一步研究了Cu/Sn界面反應(yīng)的兩種情形:薄膜情形和塊狀情形(焊料反應(yīng))。薄膜情形下,Cu-Sn IMC的生成往往伴隨著錫晶須生長;而在塊狀情形下,Cu6Sn5形貌并非均勻?qū)?而是扇貝狀,這是由于晶粒粗化效應(yīng)造成的[17]。如圖1-5所示,晶粒粗化的擴(kuò)散方向?qū)е滦〉木Я2粩鄿p小,大的晶粒不斷長大。
K.N.Tu和R.D.Thompson于1982年通過盧瑟福背散射光譜和X射線衍射的方法,測(cè)量了Cu/Sn薄膜反應(yīng)的動(dòng)力學(xué)參數(shù)。研究者們發(fā)現(xiàn)室溫下Cu6Sn5的生成是隨時(shí)間線性的,而在115-150℃,Cu6Sn5的厚度因Cu3Sn的生成而減小,其減小趨勢(shì)是拋物線性的,即厚度與時(shí)間的根號(hào)項(xiàng)成線性,如圖1-4[16]。K.N.Tu進(jìn)一步研究了Cu/Sn界面反應(yīng)的兩種情形:薄膜情形和塊狀情形(焊料反應(yīng))。薄膜情形下,Cu-Sn IMC的生成往往伴隨著錫晶須生長;而在塊狀情形下,Cu6Sn5形貌并非均勻?qū)?而是扇貝狀,這是由于晶粒粗化效應(yīng)造成的[17]。如圖1-5所示,晶粒粗化的擴(kuò)散方向?qū)е滦〉木Я2粩鄿p小,大的晶粒不斷長大。圖1-5伴隨晶粒熟化的焊料反應(yīng)示意圖,JD代表界面反應(yīng)的擴(kuò)散通量,JR代表晶粒熟化的擴(kuò)散通量[17]
【參考文獻(xiàn)】:
期刊論文
[1]Cu/NiW/Sn微凸點(diǎn)界面演變規(guī)律研究[J]. 吳杰飛,李超,李明. 電鍍與涂飾. 2016(01)
[2]錫晶須生長機(jī)理研究的現(xiàn)狀與問題[J]. 趙子壽,冼愛平. 中國有色金屬學(xué)報(bào). 2012(08)
[3]錫晶須及其抑制技術(shù)[J]. 劉艷新,任博成. 電子工藝技術(shù). 2009(05)
[4]電子封裝中電鍍技術(shù)的應(yīng)用[J]. 李明. 電鍍與涂飾. 2005(01)
博士論文
[1]電沉積純錫鍍層的錫晶須生長與控制研究[D]. 劉婷.上海交通大學(xué) 2016
本文編號(hào):2924904
【文章來源】:上海交通大學(xué)上海市 211工程院校 985工程院校 教育部直屬院校
【文章頁數(shù)】:100 頁
【學(xué)位級(jí)別】:碩士
【部分圖文】:
SEM下的銅柱凸點(diǎn)結(jié)構(gòu)
K.N.Tu在1973年觀察了Cu/Sn薄膜的擴(kuò)散與反應(yīng),發(fā)現(xiàn)Cu6Sn5相可以在-2到100℃之間的任意溫度生成,而Cu3Sn相只生成于時(shí)效溫度高于60℃的樣品中。同時(shí),由于Cu薄膜和Sn薄膜的密度差異,未反應(yīng)的Cu和Sn分別受到拉應(yīng)力和壓應(yīng)力,導(dǎo)致了Sn薄膜的表面生長出錫晶須,如圖1-3所示[15]。K.N.Tu和R.D.Thompson于1982年通過盧瑟福背散射光譜和X射線衍射的方法,測(cè)量了Cu/Sn薄膜反應(yīng)的動(dòng)力學(xué)參數(shù)。研究者們發(fā)現(xiàn)室溫下Cu6Sn5的生成是隨時(shí)間線性的,而在115-150℃,Cu6Sn5的厚度因Cu3Sn的生成而減小,其減小趨勢(shì)是拋物線性的,即厚度與時(shí)間的根號(hào)項(xiàng)成線性,如圖1-4[16]。K.N.Tu進(jìn)一步研究了Cu/Sn界面反應(yīng)的兩種情形:薄膜情形和塊狀情形(焊料反應(yīng))。薄膜情形下,Cu-Sn IMC的生成往往伴隨著錫晶須生長;而在塊狀情形下,Cu6Sn5形貌并非均勻?qū)?而是扇貝狀,這是由于晶粒粗化效應(yīng)造成的[17]。如圖1-5所示,晶粒粗化的擴(kuò)散方向?qū)е滦〉木Я2粩鄿p小,大的晶粒不斷長大。
K.N.Tu和R.D.Thompson于1982年通過盧瑟福背散射光譜和X射線衍射的方法,測(cè)量了Cu/Sn薄膜反應(yīng)的動(dòng)力學(xué)參數(shù)。研究者們發(fā)現(xiàn)室溫下Cu6Sn5的生成是隨時(shí)間線性的,而在115-150℃,Cu6Sn5的厚度因Cu3Sn的生成而減小,其減小趨勢(shì)是拋物線性的,即厚度與時(shí)間的根號(hào)項(xiàng)成線性,如圖1-4[16]。K.N.Tu進(jìn)一步研究了Cu/Sn界面反應(yīng)的兩種情形:薄膜情形和塊狀情形(焊料反應(yīng))。薄膜情形下,Cu-Sn IMC的生成往往伴隨著錫晶須生長;而在塊狀情形下,Cu6Sn5形貌并非均勻?qū)?而是扇貝狀,這是由于晶粒粗化效應(yīng)造成的[17]。如圖1-5所示,晶粒粗化的擴(kuò)散方向?qū)е滦〉木Я2粩鄿p小,大的晶粒不斷長大。圖1-5伴隨晶粒熟化的焊料反應(yīng)示意圖,JD代表界面反應(yīng)的擴(kuò)散通量,JR代表晶粒熟化的擴(kuò)散通量[17]
【參考文獻(xiàn)】:
期刊論文
[1]Cu/NiW/Sn微凸點(diǎn)界面演變規(guī)律研究[J]. 吳杰飛,李超,李明. 電鍍與涂飾. 2016(01)
[2]錫晶須生長機(jī)理研究的現(xiàn)狀與問題[J]. 趙子壽,冼愛平. 中國有色金屬學(xué)報(bào). 2012(08)
[3]錫晶須及其抑制技術(shù)[J]. 劉艷新,任博成. 電子工藝技術(shù). 2009(05)
[4]電子封裝中電鍍技術(shù)的應(yīng)用[J]. 李明. 電鍍與涂飾. 2005(01)
博士論文
[1]電沉積純錫鍍層的錫晶須生長與控制研究[D]. 劉婷.上海交通大學(xué) 2016
本文編號(hào):2924904
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