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二維半導(dǎo)體材料遷移率的第一性原理研究

發(fā)布時(shí)間:2017-09-04 19:21

  本文關(guān)鍵詞:二維半導(dǎo)體材料遷移率的第一性原理研究


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【摘要】:基于形變勢(shì)理論,本文將聲學(xué)聲子、光學(xué)聲子以及壓電效應(yīng)(1H結(jié)構(gòu))對(duì)載流子的散射考慮在內(nèi),得到了對(duì)二維單層材料遷移率較為精準(zhǔn)的近似模型,并以此模型對(duì)14種過(guò)渡金屬二硫族化物(Transition Metal Dichalcogenides,TMD)載流子的遷移率進(jìn)行了第一性原理計(jì)算。通過(guò)和實(shí)驗(yàn)結(jié)果的對(duì)比,本文驗(yàn)證了利用形變勢(shì)(聲學(xué)聲子形變勢(shì)、光學(xué)聲子形變勢(shì)以及壓電效應(yīng)形變勢(shì))近似電子-聲子散射矩陣元,進(jìn)而對(duì)過(guò)渡金屬二硫族化物的二維層狀材料的遷移率進(jìn)行計(jì)算的可行性。計(jì)算結(jié)果顯示,WS2在1H結(jié)構(gòu)的材料中具有最高的電子遷移率和空穴遷移率,分別為:1739和2604 cm~2V~(-1)s~(-1)。在1T結(jié)構(gòu)的材料中,PtSe2具有最大的理論電子遷移率,為4037 cm~2V~(-1)s~(-1),而最大的理論空穴遷移率在HfS2中,為1959 cm~2V~(-1)s~(-1)。另外一方面,WS2是具有1.99 eV帶隙的直接間隙半導(dǎo)體,而PtSe2和HfS2則是間接帶隙半導(dǎo)體,帶隙分別為1.69 eV和1.05 eV。考慮到作為理想的半導(dǎo)體材料所需具備的合適帶隙以及較高的載流子遷移率這兩個(gè)條件,WS2和PtSe2很有成為具備優(yōu)良性能的n型二維半導(dǎo)體的可能,而WS2和HfS2則具備成為p型二維半導(dǎo)體的潛力,而其余的11種材料中不可能成為具有高遷移率的二維半導(dǎo)體材料。本文所用的計(jì)算方法,可以推廣運(yùn)用到所有的二維材料上。相比于Kaasbjerg和Kim等人通過(guò)直接處理電子-聲子相互作用矩陣元而計(jì)算遷移率的方法,本文中所用的計(jì)算方法所需計(jì)算資源小,所耗計(jì)算時(shí)間短,僅需要完成能帶計(jì)算和初步聲子計(jì)算等幾個(gè)小步驟,符合材料基因組的基本思想,有利于對(duì)大量材料進(jìn)行快速篩選。此外,本文還對(duì)范德華力在類似于PtSe2這種層間為長(zhǎng)程相互作用的材料由單層到塊體過(guò)渡的過(guò)程中所起的作用做了詳細(xì)的分析。對(duì)比Z.Zhu和Swastibrata Bhattacharyya等人關(guān)于應(yīng)變對(duì)多層二維材料性質(zhì)的影響,本文得到如下結(jié)論:層狀材料由單層向塊體過(guò)渡的過(guò)程中范德華力的存在使得電荷從內(nèi)部的非金屬原子向金屬原子轉(zhuǎn)移,導(dǎo)致了面內(nèi)晶格常數(shù)變大,面間晶格常數(shù)變小,進(jìn)而使得導(dǎo)帶最低點(diǎn)降低,價(jià)帶最高點(diǎn)升高,帶隙變小,從而產(chǎn)生了由單層結(jié)構(gòu)到塊體結(jié)構(gòu)的過(guò)程中發(fā)生半導(dǎo)體-半金屬轉(zhuǎn)變的現(xiàn)象。
【關(guān)鍵詞】:二維材料 形變勢(shì) 遷移率 范德華力 第一性原理計(jì)算
【學(xué)位授予單位】:電子科技大學(xué)
【學(xué)位級(jí)別】:碩士
【學(xué)位授予年份】:2016
【分類號(hào)】:TN304.0
【目錄】:
  • 摘要5-6
  • ABSTRACT6-11
  • 第一章 緒論11-21
  • 1.1 論文研究背景及意義11-12
  • 1.2 二維(2D)層狀材料輸運(yùn)特性研究現(xiàn)狀12-19
  • 1.2.1 二維層狀材料12-18
  • 1.2.1.1 類石墨烯平面結(jié)構(gòu)材料12-15
  • 1.2.1.2 非平面層狀結(jié)構(gòu)材料15-18
  • 1.2.1.3 研究對(duì)象18
  • 1.2.2 層狀材料的輸運(yùn)特性研究現(xiàn)狀18-19
  • 1.3 本文的主要研究?jī)?nèi)容19-21
  • 第二章 相關(guān)理論21-44
  • 2.1 第一性原理計(jì)算21-30
  • 2.1.1 密度泛函理論21-27
  • 2.1.1.1 波恩奧本海默近似(絕熱近似)21-22
  • 2.1.1.2 單電子近似和平均場(chǎng)近似22-23
  • 2.1.1.3 Hartree-Fock近似23-24
  • 2.1.1.4 Hohenberg-Kohn定理24-25
  • 2.1.1.5 Kohn-Sham方程25-27
  • 2.1.2 贗勢(shì)方法27-29
  • 2.1.2.1 平面波基函數(shù)27-28
  • 2.1.2.2 贗勢(shì)28-29
  • 2.1.3 PWscf軟件包29-30
  • 2.2 形變勢(shì)理論30-38
  • 2.2.1 形變勢(shì)理論基礎(chǔ)30-35
  • 2.2.1.1 形變作用下的能帶位移量31-32
  • 2.2.1.2 電子聲子相互作用下的能帶位移量32-33
  • 2.2.1.3 形變勢(shì)最終形式33-34
  • 2.2.1.4 光學(xué)形變勢(shì)34-35
  • 2.2.2 電子聲子相互作用35-36
  • 2.2.3 壓電相互作用36-38
  • 2.3 波爾茲曼方程與遷移率38-43
  • 2.3.1 波爾茲曼方程38-40
  • 2.3.2 散射幾率和遷移率40-43
  • 2.3.2.1 聲學(xué)聲子40
  • 2.3.2.2 光學(xué)聲子40-42
  • 2.3.2.3 壓電效應(yīng)42
  • 2.3.2.4 遷移率42-43
  • 2.4 Matthiessen規(guī)則43
  • 2.5 本章小結(jié)43-44
  • 第三章 計(jì)算過(guò)程,,結(jié)果和討論44-64
  • 3.1 計(jì)算參數(shù)的測(cè)試和結(jié)構(gòu)弛豫優(yōu)化44-45
  • 3.1.1 計(jì)算參數(shù)的測(cè)試44
  • 3.1.2 晶體結(jié)構(gòu)優(yōu)化44-45
  • 3.2 能帶和態(tài)密度45-48
  • 3.3 遷移率48-62
  • 3.3.1 有效質(zhì)量48-49
  • 3.3.2 聲速計(jì)算49-52
  • 3.3.3 形變勢(shì)52-59
  • 3.3.3.1 聲學(xué)形變勢(shì)52-53
  • 3.3.3.2 光學(xué)形變勢(shì)53-58
  • 3.3.3.3 壓電形變勢(shì)58-59
  • 3.3.4 遷移率59-60
  • 3.3.5 遷移率討論60-62
  • 3.4 本章小結(jié)62-64
  • 第四章 范德華力對(duì)PtSe2的影響64-80
  • 4.1 半導(dǎo)體-半金屬轉(zhuǎn)變64
  • 4.2 處理范德華力的色散修正方法64-67
  • 4.2.1 Jacob階梯64-66
  • 4.2.2 vdW-DFT方法66-67
  • 4.3 計(jì)算結(jié)果和結(jié)論67-79
  • 4.3.1 范德華力對(duì)不同層數(shù)的影響67-73
  • 4.3.2 二層結(jié)構(gòu)的探究73-77
  • 4.3.3 半導(dǎo)體金屬轉(zhuǎn)變77-79
  • 4.4 本章小結(jié)79-80
  • 第五章 結(jié)論和展望80-82
  • 5.1 結(jié)論80-81
  • 5.2 展望81-82
  • 致謝82-83
  • 參考文獻(xiàn)83-94
  • 攻碩期間取得的研究成果94-95

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本文編號(hào):793364

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