二維磁光光子晶體單向邊界模式的耦合效應(yīng)
本文關(guān)鍵詞:二維磁光光子晶體單向邊界模式的耦合效應(yīng)
更多相關(guān)文章: 磁光光子晶體 單向邊界模式耦合 有限元法 慢光波導(dǎo) 光存儲(chǔ)系統(tǒng)
【摘要】:近年來,基于磁光材料光子晶體的單向邊界態(tài)的研究,無論是基礎(chǔ)研究還是應(yīng)用研究方面都吸引了無數(shù)的科學(xué)工作者的目光。對(duì)磁光光子晶體施加外界偏置磁場(chǎng),會(huì)產(chǎn)生旋電或旋磁各向異性,其時(shí)間反演對(duì)稱性會(huì)遭到破壞,因而可以支持邊界模式的單向傳播。本文將在前人的基礎(chǔ)上進(jìn)一步研究磁光光子晶體單向邊界態(tài)的耦合效應(yīng)。到目前為止,大多數(shù)研究將目光投注于單個(gè)單向邊界態(tài),磁光光子晶體單向邊界模式的耦合的研究還比較少,而單向邊界模式的耦合卻會(huì)產(chǎn)生一些比較有趣的現(xiàn)象,這些現(xiàn)象包括:慢光波導(dǎo),單向空氣波導(dǎo)和磁光存儲(chǔ)系統(tǒng)等。本文研究的主要內(nèi)容如下:設(shè)計(jì)了一種新型的慢光波導(dǎo)結(jié)構(gòu),該慢光波導(dǎo)結(jié)構(gòu)是由兩個(gè)磁光光子晶體通過一定的耦合距離構(gòu)成。磁光光子晶體在外界磁場(chǎng)的作用下會(huì)產(chǎn)生單向邊界模式,如果對(duì)兩個(gè)磁光光子晶體施加方向相同的外界偏置磁場(chǎng),兩個(gè)磁光光子晶體的上下邊界的單向邊界模式方向相反,將這兩個(gè)方向相反的邊界模式按照一定的耦合距離進(jìn)行耦合,會(huì)產(chǎn)生一定的耦合效應(yīng);在耦合距離為1.5a時(shí),能夠得到一條群速率接近零的水平能帶。本文研究的慢光波導(dǎo)與一般的慢光波導(dǎo)結(jié)構(gòu)優(yōu)勢(shì)在于:水平能帶的頻率位置與群速率的大小能夠隨外界磁場(chǎng)的大小而改變;趩蜗蜻吔缒J今詈闲(yīng),另外設(shè)計(jì)了一種單向空氣波導(dǎo)結(jié)構(gòu)。雖然單向邊界模式能夠克服邊界上的瑕疵或者缺陷向前完美傳輸而不產(chǎn)生反射,但該單向邊界波導(dǎo)卻很難形成對(duì)稱集中的光束。為了得到對(duì)稱集中的單向空氣波導(dǎo),對(duì)兩個(gè)磁光光子晶體施加方向相反的外界磁場(chǎng),得到兩個(gè)群速率的方向相反的單向邊界模式,將這兩個(gè)單向邊界模式按照一定的距離進(jìn)行耦合,在耦合距離為1.5a時(shí),得到了理想的單向空氣波導(dǎo)結(jié)構(gòu)。單向空氣波導(dǎo)模式不僅有單向邊界模式的優(yōu)點(diǎn),即存在障礙物的情況下仍然保持單向傳輸?shù)奶攸c(diǎn),而且還有大的工作帶寬、高消光比的特點(diǎn)。與單向邊界波導(dǎo)相比,其優(yōu)越性在于能夠聚合電磁波能量而形成單向光束;诖殴夤庾泳w單向邊界模式與磁性微腔模式耦合的磁光存儲(chǔ)系統(tǒng)。光存儲(chǔ)系統(tǒng)是未來全光通信和全光計(jì)算的關(guān)鍵要素;谟邢拊椒ǖ姆抡鎸(shí)驗(yàn)研究,設(shè)計(jì)了一種新型的光學(xué)存儲(chǔ)系統(tǒng)。應(yīng)用磁光光子晶體邊界單向特性形成閉合回路,設(shè)計(jì)另外的單向波導(dǎo)和磁性微腔,電磁信號(hào)不僅能從閉合回路中取出,而且能寫入回路。通過外加磁場(chǎng)控制微腔屬性,可動(dòng)態(tài)實(shí)現(xiàn)對(duì)電磁信號(hào)的讀寫操作。
【關(guān)鍵詞】:磁光光子晶體 單向邊界模式耦合 有限元法 慢光波導(dǎo) 光存儲(chǔ)系統(tǒng)
【學(xué)位授予單位】:江蘇大學(xué)
【學(xué)位級(jí)別】:碩士
【學(xué)位授予年份】:2016
【分類號(hào)】:TN252
【目錄】:
- 摘要4-6
- ABSTRACT6-10
- 第一章 緒論10-16
- 1.1 引言10
- 1.2 光子晶體簡(jiǎn)介10-12
- 1.3 磁光光子晶體12
- 1.4 磁光光子晶體的研究現(xiàn)狀12-14
- 1.5 本文的主要工作及結(jié)構(gòu)安排14-16
- 第二章 磁光光子晶體的研究方法16-28
- 2.1 引言16-17
- 2.2 光子晶體的理論分析方法17-20
- 2.2.1 傳輸矩陣法17
- 2.2.2 時(shí)域有限差分法17
- 2.2.3 適合磁光光子晶體的平面波展開法17-19
- 2.2.4 有限元法19-20
- 2.3 磁光光子晶體能帶結(jié)構(gòu)計(jì)算20-26
- 2.3.1 能帶結(jié)構(gòu)的理論分析20-22
- 2.3.2 光子晶體能帶結(jié)構(gòu)計(jì)算實(shí)例22-26
- 2.4 本章小結(jié)26-28
- 第三章 單向邊界模式反向耦合形成的慢光波導(dǎo)28-36
- 3.1 磁光光子晶體的單向邊界模式28-30
- 3.2 單向電磁邊界模式的耦合形成的慢光波導(dǎo)30-35
- 3.2.1 慢光波導(dǎo)結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)模型與能帶結(jié)構(gòu)計(jì)算30-33
- 3.2.2 單向邊界模式反向耦合形成的慢光波導(dǎo)結(jié)構(gòu)的數(shù)值仿真33-34
- 3.2.3 對(duì)慢光波導(dǎo)的耦合振子模式的分析34-35
- 3.3 本章小結(jié)35-36
- 第四章 單向邊界模式的正向耦合形成的單向空氣波導(dǎo)36-50
- 4.1 單向空氣波導(dǎo)結(jié)構(gòu)的設(shè)計(jì)模型36-37
- 4.2 單向空氣波導(dǎo)結(jié)構(gòu)與耦合距離d的分析37-45
- 4.2.1 耦合距離d=2.5a的分析37-39
- 4.2.2 耦合距離d=2.0a的分析39-41
- 4.2.3 耦合距離d=1.5a的分析41-45
- 4.3 耦合模式的本征值模式場(chǎng)與單向空氣波導(dǎo)的抗干擾驗(yàn)證45-46
- 4.4 群速率和單向傳輸工作帶寬與耦合距離d的關(guān)系46-47
- 4.5 對(duì)單向空氣波導(dǎo)耦合振子模式的分析47-48
- 4.6 本章小結(jié)48-50
- 第五章 基于單向邊界模式與磁性微腔模式耦合的磁光存儲(chǔ)系統(tǒng)50-56
- 5.1 引言50
- 5.2 磁光存儲(chǔ)系統(tǒng)特性分析50-55
- 5.2.1 系統(tǒng)結(jié)構(gòu)投影能帶圖50-51
- 5.2.2 環(huán)形波導(dǎo)結(jié)構(gòu)51-52
- 5.2.3 電磁信號(hào)存儲(chǔ)與讀取結(jié)構(gòu)52-55
- 5.3 本章小結(jié)55-56
- 第六章 總結(jié)與展望56-58
- 6.1 總結(jié)56-57
- 6.2 展望57-58
- 參考文獻(xiàn)58-64
- 致謝64-65
- 攻讀碩士學(xué)位期間發(fā)表的論文65
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,本文編號(hào):519569
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