發(fā)布時(shí)間：2023-05-09 20:05

　　本論文利用中心差分法和預(yù)估校正法,數(shù)值求解布洛赫方程和光學(xué)偶極力,研究了不同階次的拉蓋爾—高斯光束與級(jí)聯(lián)三能級(jí)原子體系的相互作用,模擬了在不同階次的拉蓋爾—高斯光束作用下產(chǎn)生的光學(xué)偶極力的分布情況、光學(xué)勢(shì)的分布情況以及粒子數(shù)轉(zhuǎn)移情況。對(duì)基橫模高斯光束LG00,在正失諧情況下,光學(xué)勢(shì)為吸引勢(shì),偶極力為負(fù)值,指向光軸,在負(fù)向偶極力作用下,原子將向軸心處運(yùn)動(dòng),發(fā)生聚焦;負(fù)失諧情況下,光學(xué)勢(shì)為排斥勢(shì),偶極力為正值,方向垂直于光軸向外,在此正向偶極力作用下,原子會(huì)向遠(yuǎn)離光軸的方向運(yùn)動(dòng),發(fā)生散焦。在LG0n模式的拉蓋爾—高斯光束作用下,橫向偶極力具有2n個(gè)徑向節(jié)線圓,在節(jié)線圓的兩側(cè)偶極力方向相反,因此原子將發(fā)生分束,從而被俘獲到不同的光勢(shì)阱內(nèi)。隨著拉蓋爾—高斯光束徑向階次n的增大,光學(xué)勢(shì)阱/壘數(shù)目增多,勢(shì)阱/壘數(shù)目等于n+1個(gè),主勢(shì)阱/壘的深度保持不變,但主勢(shì)阱/壘的空間范圍變窄,勢(shì)的徑向梯度增加,從而使得偶極力增大。在LGm0模式的拉蓋爾—高斯光束作用下,光學(xué)偶極力和光學(xué)勢(shì)都具有關(guān)于x軸、y軸以及中心點(diǎn)對(duì)稱性分布的特性。橫向偶極力具有1個(gè)徑向節(jié)線圓和m個(gè)角向節(jié)線,在節(jié)線圓的兩側(cè)偶極力方向相反。光...

【文章頁(yè)數(shù)】：56 頁(yè)

【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【文章目錄】：
摘要
Abstract
第1章 緒論
    1.1 超短脈沖激光技術(shù)的發(fā)展和應(yīng)用
        1.1.1 超短脈沖激光技術(shù)的發(fā)展
        1.1.2 超短脈沖激光技術(shù)的應(yīng)用
    1.2 超短激光脈沖與原子相互作用產(chǎn)生的光學(xué)偶極力
    1.3 光學(xué)勢(shì)
    1.4 量子相干控制
    1.5 本論文的研究目的及意義
第2章 理論基礎(chǔ)
    2.1 拉蓋爾—高斯脈沖
    2.2 量子體系狀態(tài)方程
        2.2.1 薛定諤方程及幾率幅方程
        2.2.2 密度矩陣方程
        2.2.3 三能級(jí)體系的布洛赫方程
    2.3 光學(xué)偶極力推導(dǎo)過(guò)程
第3章 拉蓋爾—高斯光束徑向分布對(duì)光力的影響
    3.1 引言
    3.2 不同徑向階次下光學(xué)偶極力的特性
    3.3 不同徑向階次下光學(xué)勢(shì)的分布
    3.4 不同徑向階次下的粒子數(shù)分布情況
    3.5 本章小結(jié)
第4章 拉蓋爾—高斯光束角向分布對(duì)光力的影響
    4.1 引言
    4.2 不同角向階次下光學(xué)偶極力的特性
    4.3 不同角向階次下光學(xué)勢(shì)的分布
    4.4 不同角向階次下的粒子數(shù)分布情況
    4.5 本章小結(jié)
第5章 結(jié)論與展望
    5.1 本論文中的主要結(jié)論
    5.2 展望
參考文獻(xiàn)
攻讀碩士期間發(fā)表的論文及其它成果
致謝



本文編號(hào)：3812309