設(shè)計(jì)了一種新型光子晶體光纖結(jié)構(gòu),該光纖包層包含六個(gè)由不同形狀空氣孔組成的軸對(duì)稱(chēng)的三角晶格,并在中間沿x軸引入一排大小不同的橢圓空氣孔,實(shí)現(xiàn)了高雙折射、低限制性損耗和大負(fù)色散特性。構(gòu)建了該光子晶體光纖的有限元模型,基于該模型研究了中心兩個(gè)空氣孔的偏轉(zhuǎn)角對(duì)LP₀₁模和LP₁₁模的模場(chǎng)分布、雙折射系數(shù)、限制性損耗和色散系數(shù)的影響。研究表明,在偏轉(zhuǎn)角α=90°時(shí)該型光纖具有最優(yōu)性能,即LP₀₁�？稍诓ㄩL(zhǎng)為1 550nm處獲得高達(dá)3.618×10^-2的雙折射、僅為1.999×10^-14dB/m的限制性損耗以及低至-764ps/（nm·km）的大負(fù)色散,其綜合傳輸特性?xún)?yōu)于現(xiàn)有典型光子晶體光纖。 

【文章來(lái)源】：半導(dǎo)體光電. 2020,41(03)北大核心

【文章頁(yè)數(shù)】：7 頁(yè)

【部分圖文】：

光子晶體光纖橫截面示意圖

根據(jù)本文設(shè)計(jì)的光纖結(jié)構(gòu)，利用有限元法求解式（2)～(4），得到該光纖在不同的偏轉(zhuǎn)角α和入射波長(zhǎng)λ下的模場(chǎng)分布。圖2所示為α=0°時(shí)光纖的場(chǎng)強(qiáng)分布。圖3給出了λ=1 000nm處，偏轉(zhuǎn)角α取不同值時(shí)纖芯處的場(chǎng)強(qiáng)分布。圖中箭頭表示磁場(chǎng)方向，水平方向則對(duì)應(yīng)x偏振態(tài)，垂直方向代表y偏振態(tài)。可見(jiàn)，光在光纖中傳輸時(shí)，各模式的電場(chǎng)能量被很好地束縛在光纖的纖芯中，這一特點(diǎn)有利于光在光纖中的長(zhǎng)距離傳輸，與光子晶體光纖的實(shí)際情況吻合。圖3 α取不同值時(shí)纖芯處的場(chǎng)強(qiáng)分布

α取不同值時(shí)纖芯處的場(chǎng)強(qiáng)分布

【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
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