中紅外激光測量擴(kuò)散火焰溫度場
【圖文】:
使a中的相鄰項(xiàng)平滑過渡,矩陣i逡逑 ̄T7/5B邋ok1]邋\邋\邋pm邐的行數(shù)&可根據(jù)不同阿貝爾轉(zhuǎn)化的對象以及阿貝爾逡逑+ ̄ ̄^轉(zhuǎn)化矩陣的不同灥調(diào)整,&=1,2,…,iv-i。對于逡逑\邋'\邋\、、V-z'/'邋/'邋/邐OP邋方法,A:邋=邋1(對方程加約束項(xiàng)邋A(a0—a!)邋=邋0邋時逡逑\>、、^—二>'/邐即可以達(dá)到較好的轉(zhuǎn)化效果;而對于ATP方法,fc逡逑的選擇對正則化效果的影響較校下文中模擬中,對逡逑OP方法,。妫翦澹藉澹保瑢Γ粒裕蟹椒,取/c邋=漢-1。逡逑圖1軸對稱擴(kuò)散火焰激光測量邐由于方程(15)是超定方程,可通過最小二乘法逡逑Fig.邋1邋Laser邋measurement邋of邋axisymmetric邋coflow邋Flame邐求最優(yōu)解,BP求解下歹ll方程:逡逑1.2.1邋病態(tài)矩陣問題邐[f邋ALT]邋^邐ALT]晉(17)逡逑由于OP和ATP方法所構(gòu)造矩陣的病態(tài)特性,邐L邋」邐L」逡逑實(shí)驗(yàn)測量的路徑積分信號的微小噪聲會導(dǎo)致求解值邐簡化成逡逑與真實(shí)值偏差較大。在求解方程4a邋=邋Z時,若將逡逑矩陣A進(jìn)行奇異值分解[9],可以得到邐1邐A21T邋ij邋s邋=邋AT£邋(18)逡逑N逡逑A邋=邋UHVT邋=邋J2邋uiaiv7邐(13)逡逑i=1邐k逡逑式中:C7和F分別包含iV個正交列向量叫和叫,S邐/逡逑是包含矩陣4的奇異值R的對角矩陣。由于矩陣邐/逡逑J7和F的正交性,方程的解可以寫成邐/逡逑^ujp邋^邋fujp0邋,邋uj6p邋\邐…、邐/邐,眶此)逡逑a=S邐f逡逑式中:P是由實(shí)驗(yàn)測量獲得的路徑積分吸收信號,Po逡逑是沒有實(shí)驗(yàn)誤差時理想的路徑積分吸收信
1450邐工程熱物理學(xué)報邐38卷逡逑數(shù)的方法圖2表示了邋L-cm’ve方法的基本原邐較,驗(yàn)證不同逆變換方法的求解精度,典型的轉(zhuǎn)化逡逑理,對于不同的A的值,繪出對應(yīng)不同求解值:的邐結(jié)果如圖4所示.逡逑橫坐標(biāo)為lg(||ACA邋_&丨丨2)縱坐標(biāo)為丨丨2)的各逡逑點(diǎn)連成的曲線.其中IliAlk和丨丨—邋6丨丨2分別是邐0.12^邐,邐,邐,邐,邐逡逑和ArA邋-邋&的二范數(shù)。對于某一邐如果丨|Lxa||2邐m逡逑過大,則該逆變換仍然對測量噪聲較為敏感,如果逡逑||ArA-6||2過大,則逆變換的結(jié)果精度較低。如圖2邐008.邐"邐\逡逑所示,L-curve出現(xiàn)最大曲率時,||L;ea||2和I丨如A-HI2邐\逡逑都較小,是較為理想的正則化系數(shù)。邐妄a06\邐\邋■逡逑在本實(shí)驗(yàn)中,需要對coflow火焰的多個高度處邐^4.邐\邐\邋.逡逑的測董數(shù)據(jù)進(jìn)行阿貝爾轉(zhuǎn)化,正則化系數(shù)的自動化邐_邋exact邐X邐\逡逑選擇可以簡化數(shù)據(jù)處理過程,通過有限差分求導(dǎo)可邐Q.02邋_邐?邋?邋Onion邋Peeling邐X邋V逡逑以計(jì)算曲線曲率,找到曲率的最大值對應(yīng)的正則化邐J逡逑系數(shù),從而實(shí)現(xiàn)正則化阿貝爾逆變換的自動化運(yùn)算:邐'°-°邐°'2邐°'4邋^邋06邐08邐10逡逑pWx邋-邋P'Wx邐圖3不考慮噪聲時候的Abel轉(zhuǎn)化逡逑'入邋「邐9邐9-|邋3/2邐(邐)邐Fig.邋3邋Abel邋inversion邋without邋noise逡逑(P'xf邋+邋W,)2}逡逑式中:PA=lg(||兒CA邋—圳2),似=lg(||La;入|丨2)。邐0.14|邐,邐1邐1邐1邐逡逑L2.3數(shù)值模
圖7所示的結(jié)逡逑
【相似文獻(xiàn)】
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4 郭U
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