根據(jù)流體力學(xué)的基本原理,應(yīng)用有限元分析軟件ANSYS建立覆冰導(dǎo)線高頻融冰時(shí)的外流場(chǎng)模型,得到覆冰導(dǎo)線高頻融冰時(shí)的周?chē)諝饬鲌?chǎng)、壓力場(chǎng)分布規(guī)律及覆冰導(dǎo)線表面對(duì)流換熱差異性。分析了高頻融冰過(guò)程中的熱量損失和對(duì)流換熱的影響因素,通過(guò)電磁與熱分析,揭示了高頻激勵(lì)融冰過(guò)程呈不均勻非對(duì)稱(chēng)融冰規(guī)律,覆冰導(dǎo)線迎風(fēng)側(cè)壓力大、溫度低,背風(fēng)側(cè)壓力小、溫度高,表明不均勻?qū)α鲹Q熱使覆冰導(dǎo)線背風(fēng)側(cè)先融化,迎風(fēng)側(cè)后融化。在環(huán)境溫度和覆冰厚度一定的條件下,覆冰導(dǎo)線外表面溫度隨對(duì)流換熱系數(shù)的增大而降低。 

【文章來(lái)源】：電測(cè)與儀表. 2020,57(20)北大核心

【文章頁(yè)數(shù)】：7 頁(yè)

【部分圖文】：

單位導(dǎo)線LGJ400/50各損失因素值

以單導(dǎo)線作為分析模型，假設(shè)氣流方向水平垂直于覆冰導(dǎo)線，覆冰導(dǎo)線的物理模型如圖2所示。為便于后續(xù)分析，以覆冰導(dǎo)線迎風(fēng)側(cè)駐點(diǎn)處為坐標(biāo)原點(diǎn)，沿圓周順時(shí)針旋轉(zhuǎn)為正角度。覆冰導(dǎo)線高頻激勵(lì)融冰過(guò)程中區(qū)域j(j=1、2)內(nèi)滿(mǎn)足如下二維瞬態(tài)熱傳導(dǎo)微分方程[22]。

外流場(chǎng)分析作為研究覆冰導(dǎo)線融冰模型溫度場(chǎng)的基礎(chǔ)，故以外流場(chǎng)分析為切入點(diǎn)，應(yīng)用有限元分析軟件ANSYS建立覆冰導(dǎo)線高頻激勵(lì)融冰時(shí)的外流場(chǎng)模型，添加k-ε湍流模型并施加邊界條件進(jìn)行外流場(chǎng)仿真，得到覆冰導(dǎo)線高頻激勵(lì)融冰時(shí)的周?chē)諝饬鲌?chǎng)、壓力場(chǎng)分布情況，分別如圖3、圖4所示�？諝饬鲌�(chǎng)、壓力場(chǎng)分布情況及規(guī)律決定了氣流中過(guò)冷水滴的運(yùn)動(dòng)軌跡，故在流場(chǎng)分析的基礎(chǔ)上，在氣流入口處添加過(guò)冷水滴作為邊界條件，仿真得到過(guò)冷水滴運(yùn)動(dòng)軌跡如圖5所示。圖4 覆冰導(dǎo)線空氣流場(chǎng)分布

【參考文獻(xiàn)】：
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博士論文
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本文編號(hào)：3433571