基于SF6的溫室效應(yīng),以SF6/N2混合氣體為絕緣介質(zhì)在直流氣體絕緣線路（GIL）中的應(yīng)用受到廣泛關(guān)注,而沿面缺陷是GIL常見缺陷之一,因此針對直流電壓下SF6/N2混合氣體沿面局部放電特性研究具有重要意義。該文利用脈沖電流法對放電信號進(jìn)行提取,研究混合氣體沿面局部起始放電特性和放電發(fā)展階段的統(tǒng)計特征。研究表明:壓強(qiáng)在0.1～0.8MPa范圍內(nèi),起始放電電壓（PDIV）隨壓強(qiáng)的增大而增大,最大放電量隨壓強(qiáng)的提高而下降,混合氣體的協(xié)同效應(yīng)隨壓強(qiáng)的增大更加明顯;PDIV隨SF6氣體含量的增大而增大,PDIV的增速對SF6氣體含量的敏感度下降,混合氣體的協(xié)同效應(yīng)隨SF6氣體含量的提高而降低。外施電場在PDIV～40kV范圍內(nèi)時,平均放電量在低壓強(qiáng)區(qū)隨外施電場的提高而增大;在高壓強(qiáng)區(qū)隨外施電場的提高基本保持不變,高壓強(qiáng)區(qū)50%SF6混合氣體的放電重復(fù)率高于低壓強(qiáng)區(qū),且隨著放電發(fā)展有明顯的抑制作用。沿面放電具有極性效應(yīng),負(fù)極性PDIV小于正極性PDIV。 

【文章來源】：電工技術(shù)學(xué)報. 2020,35(14)北大核心

【文章頁數(shù)】：10 頁

【部分圖文】：

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試驗系統(tǒng)

試驗升壓方式示意圖如圖3所示。試驗中升壓分為兩步：第一步快速升壓至預(yù)估50%起始放電電壓（Partial Discharge Inception Voltage,PDIV）；第二步采用小步長升壓方式，以升壓間隔為0.2kV升至80%PDIV后，以更小步長測量PDIV。每次加壓后，通過觀察示波器顯示的波形，根據(jù)美國國家標(biāo)準(zhǔn)1min內(nèi)至少存在2次的局部放電信號[29-30]，此時外施電壓為局部放電起始電壓；否則繼續(xù)升高電壓，直到60s內(nèi)出現(xiàn)至少2次局部放電信號，此時記錄PDIV并測量初始放電量。相同試驗條件，重復(fù)上述操作25次，取平均值作為PDIV的結(jié)果。當(dāng)起始放電特性測量完成后，繼續(xù)升壓測量其放電發(fā)展階段特性，每次升壓2kV采集500～3 000個放電脈沖進(jìn)行統(tǒng)計分析。本文著重分析的對象是局部放電信號，因此外施電壓的范圍是由PDIV到臨界閃絡(luò)之間，試驗中加壓至試品內(nèi)部出現(xiàn)耀眼輝光后停止加壓。第二代GIL以SF6和N2的混合氣體作為絕緣介質(zhì)，充氣壓強(qiáng)為0.7～0.8MPa[9]。為了更好地研究直流局部放電特性，并將研究結(jié)果應(yīng)用于工程實踐中，本文選取0.1～0.8MPa作為試驗壓強(qiáng)范圍。

【參考文獻(xiàn)】：
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本文編號：3037375