發(fā)布時間：2022-04-23 10:52

　　文中對SF₆/N₂混合氣體在不均勻場下的擊穿特性展開研究,通過測量棒—板電極在不同電極間距、混合比、壓強(qiáng)下的正、負(fù)極性擊穿電壓值,分析電場不均勻度及氣體壓強(qiáng)對SF₆/N₂混合氣體極性效應(yīng)的影響。研究結(jié)果表明:在0.1 MPa時,擊穿電壓隨著電極間距的增大而增大,N₂負(fù)極性的擊穿電壓高于正極性的擊穿電壓,在電極間距為12 mm時,負(fù)極性擊穿電壓是正極性擊穿電壓的1.71倍,而SF₆氣體與N₂極性效應(yīng)相反,表現(xiàn)為正極性的擊穿電壓略高于負(fù)極性的擊穿電壓;電極間距為4 mm時,隨氣體壓強(qiáng)的升高負(fù)極性擊穿電壓增大,正極性的擊穿電壓出現(xiàn)飽和效應(yīng)甚至出現(xiàn)擊穿電壓跌落現(xiàn)象,SF₆氣體體積分?jǐn)?shù)為20%時,0.4 MPa下的正極性擊穿電壓是0.35 MPa的91.3%。SF₆/N₂混合氣體的極性效應(yīng)隨著混合氣體中SF₆氣體所占比例的下降發(fā)生極性反轉(zhuǎn)現(xiàn)象。 

【文章頁數(shù)】：6 頁

【文章目錄】：
0 引言
1 實(shí)驗(yàn)裝置與測量
    1.1 實(shí)驗(yàn)裝置
    1.2 實(shí)驗(yàn)測量方法
2 棒—板電極電場不均勻系數(shù)
    2.1 棒—板電極的電場分布
    2.2 電場不均勻系數(shù)
    2.3 極性效應(yīng)
3 實(shí)驗(yàn)結(jié)果與分析
    3.1 SF6/N2混合氣體的擊穿電壓
    3.2 SF6/N2混合氣體極性效應(yīng)的分析
4 結(jié)論


【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
[1]沖擊電壓下SF6棒-板間隙放電極性效應(yīng)的反轉(zhuǎn)現(xiàn)象[J]. 文韜,張喬根,郭璨,張璐,馬儀,譚向宇.  高電壓技術(shù). 2015(01)
[2]稍不均勻電場中SF6氣體的工程擊穿場強(qiáng)[J]. 仝永剛,趙玉柱.  華通技術(shù). 2005(04)
[3]半球頭棒-平板間隙軸線電場強(qiáng)度的近似計算式[J]. 劉子瑞,周黎明,邱毓昌.  電工技術(shù)學(xué)報. 1996(05)
[4]錐尖棒－平板間隙電場不均勻系數(shù)的近似公式[J]. 周黎明,吳正宇,邱毓昌.  電工技術(shù)學(xué)報. 1994(02)
[5]SF6/N2混合氣體絕緣強(qiáng)度的計算[J]. 邱毓昌,馮允平.  中國電機(jī)工程學(xué)報. 1993(S1)
[6]同軸場中SF6及SF6/N2混合氣體交流擊穿特性及導(dǎo)電微粒的影響[J]. 蔣英圣,姜燕君,林浩,吳義華.  高電壓技術(shù). 1988(01)
[7]棒—板間隙電場不均勻系數(shù)的近似計算式[J]. 邱毓昌.  高壓電器. 1985(05)



本文編號：3647030