基于超材料的完美吸收體和慢光器件的主動調控研究
【學位授予單位】:中國科學技術大學
【學位級別】:博士
【學位授予年份】:2019
【分類號】:O441.4;TB34
【圖文】:
而如果材料具有S<0,p<0的性質,則這三個矢量呈現(xiàn)左手系矢量組。逡逑這導致了以下兩個結果:(1)材料中傳播的電磁波的坡印廷矢量*5和波矢量灸的逡逑方向相反,如圖1.2所示。(2)材料的折射率II的符號是負值。由于具有前面提逡逑到的這些奇特的性質,第三象限的材料(即s<0,p<0的材料)也被稱為左手材料,逡逑或者負折射率材料。從圖1.2中我們還可以看到當電磁波從正折射率材料入射到逡逑負折射率材料的時候,折射電磁波的坡印廷矢量和入射電磁波的坡印廷矢量在法逡逑線同側,這和我們熟知的折射現(xiàn)象不同,在這種情況下折射定律也被拓展了:逡逑(1.4)逡逑sin^邋%逡逑從折射定律(1.4)可以看出,當入射到負折射率材料時,折射角是負值,這和普逡逑通情況下有很大的不同。逡逑3逡逑
X;邐\.邐;邐^->0逡逑Hr<邐\邐\逡逑圖1.2電磁波從正折射率材料入射到負折射率材料界面是的折射示意圖。其中在負折射率逡逑材料中的折射波的坡印廷矢量方向和波矢量方向是相反的。逡逑1.2.邋3超材料的設計方法逡逑超材料的設計核心思想是要利用人工結構定制材料的折射率,也就是就是要逡逑設計出特殊的結構來實現(xiàn)對材料的介電常數(shù)和磁導率進行定制。在傳統(tǒng)的材料模逡逑型中,介電常數(shù)和磁導率通常是和頻率相關的,一般可以采用Drude-Lorentz模逡逑型來描述:逡逑。矗蓿掊义稀鲥宥;+¥邋(1.5)逡逑其中(Op代表材料等離子體震蕩頻率,(00代表材料中電子的固有共振頻率,丫代逡逑表和介質損耗有關的阻尼因子。腳標e,m分別代表電響應和磁響應下對應的參逡逑量。對于金屬材料來說,在低頻范圍內,金屬的介電常數(shù)通常表現(xiàn)為負數(shù)。但是逡逑另一方面自然界中的材料很少存在磁導率是負數(shù)的材料,尤其是當頻率超過太赫逡逑茲(1012Hz)的時候,自然界中的材料的磁響應就會變得很弱,這主要是因為磁逡逑性材料的磁極化是源自軌道自旋或者是電子自旋
年到2005年左右,負折射效應依然是人們研究超材料的焦點方向。人們利用各逡逑種不同結構來實現(xiàn)負折射率材料,并且將負折射率材料拓展到不同頻段[15-21]。逡逑圖1.4(a)即為美國加州大學Shelby教授實現(xiàn)的微波波段的負折射率超材料。圖逡逑1.4邋(b)為2006年加州大學伯克利分校的Zhang邋Xiang研宄組制作的漁網(wǎng)結構,逡逑實現(xiàn)了在近紅外波段的負折射率材料。這種結構的特點是比較簡單容易在實驗上逡逑實現(xiàn),很多研究者對這種結構進行了更深入的研宄。圖1.4邋(c)和圖1.4邋(d)分逡逑別為利用諧振環(huán)結構實現(xiàn)的太赫茲波段[15]以及紅外波段的負折射率材料[22]。逡逑(a)邐(b)逡逑(c)邐(d)邐邐邋邐逡逑.....邋...邋.....逡逑bifififiy逡逑1-置一—m邋m一..1逡逑■mi逡逑圖1.4邋(a)金屬線諧振環(huán)結構微波波段負折射率材料。(b)漁網(wǎng)結構負折射率材料。(c)逡逑太赫茲波段負折射率材料。(d)紅外波段負折射率材料。逡逑2005年以后人們逐漸發(fā)現(xiàn)諧振環(huán)結構有著更廣闊的應用前景。利用超材料逡逑的設計思路,改變結構的參數(shù)就可以使材料的介電常數(shù)遠大于1或者使介電常數(shù)逡逑接近于0,從此超材料不僅限于負折射率材料或者左手材料,越來越多的不同特逡逑8逡逑
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2 許sシ
本文編號:2754776
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