【摘要】： 本文在考慮軸的彎曲,扭轉(zhuǎn)等所有彈性變形影響的基礎(chǔ)上,推導(dǎo)考慮軸承剛度和轉(zhuǎn)速影響的彈性支承柔性轉(zhuǎn)子系統(tǒng)動力學(xué)模型。給出一種建立非線性耦合系統(tǒng)動力學(xué)模型的新方法,此方法運用柔性多體系統(tǒng)動力學(xué),將有限元法與拉格朗日方程相結(jié)合,建立在彈性支承條件下的柔性轉(zhuǎn)子系統(tǒng)動力學(xué)模型。在對稱不偏心,對稱偏心及一般位置條件下分析轉(zhuǎn)子和空間柔性軸的多柔體動力學(xué)特性矩陣表達式。動力學(xué)方程的建立過程中考慮軸承剛度變化和轉(zhuǎn)子轉(zhuǎn)速對系統(tǒng)的影響。討論求解柔性轉(zhuǎn)子系統(tǒng)動力學(xué)控制方程的各種解法,采用Newmarkβ法對轉(zhuǎn)子偏心、軸承剛度變化及轉(zhuǎn)子轉(zhuǎn)速變化對系統(tǒng)動力學(xué)特性影響進行仿真分析,給出系統(tǒng)動力響應(yīng)曲線,并進行了比較、分析。
【學(xué)位授予單位】：西安電子科技大學(xué)
【學(xué)位級別】：碩士
【學(xué)位授予年份】：2010
【分類號】：TH133.2
【圖文】：

的基本思想和求解步驟化方法的求解區(qū)域離散為一組有限個單元、且按一定。由于單元能按不同的聯(lián)結(jié)方式進行組合。且以模型化幾何形狀復(fù)雜的求解區(qū)域。有限元法是利用在每一個單元內(nèi)假設(shè)的近似函數(shù)。分片函數(shù)。單元內(nèi)的近似函數(shù)通常由未知場函數(shù)或其插值函數(shù)表達。這樣，一個問題的有限元分節(jié)點上的數(shù)值就成為新的未知量(即自由度)，變成離散的有限自由度問題。一經(jīng)求解出這些各個單元內(nèi)場函數(shù)的近似值。從而得到整個求

常將微分方程化為等價的泛函數(shù)形式。圖2.2 有限元法求多體系統(tǒng)響應(yīng)求解步驟4)單元推導(dǎo)。對單元構(gòu)造一個適合的近似解，即推導(dǎo)有限單元的列式，其中包括選擇合理的單元坐標系，建立單元式函數(shù)，以某種方法給出單元各狀態(tài)變量的離散關(guān)系。從而形成單元矩陣(結(jié)構(gòu)力學(xué)中稱剛度陣或柔度陣)。5)總裝求解。將單元總裝形成離散域的總矩陣方程(聯(lián)合方程組)，反映對近似求解域的離散域的要求，即單元函數(shù)的連續(xù)性要滿足一定的連續(xù)條件�？傃b是在相鄰單元結(jié)點進行，狀態(tài)變量及其導(dǎo)數(shù)(可能的話)連續(xù)性建立在結(jié)點處。6)聯(lián)立方程組求解和結(jié)果解釋。概括起來。有限元法可分成三個階段，前處理、處理、后處理。在應(yīng)用有限元法解決多體系統(tǒng)響應(yīng)問題時一般求解步驟見圖2.2所示。2.2 柔性體上任一點的狀態(tài)描述柔性多體系統(tǒng)動力學(xué)研究由可變形物體以及剛體所組成的系統(tǒng)在經(jīng)歷大范圍空間運動時的動力學(xué)行為，與人們所熟悉的多剛體系統(tǒng)動力學(xué)合

圖 2.3 柔性體上任一點的位置向量3 柔性多體系統(tǒng)動力學(xué)控制方程的一般系統(tǒng)動力學(xué)控制方程的特點統(tǒng)動力學(xué)問題的主要特點是，系統(tǒng)中的柔性體整體移動和轉(zhuǎn)動，同時又有變形運動，而且這多剛體系統(tǒng)動力學(xué)分析的那樣，只要動參考系間改變的量。而在柔性體情況下，除了那些只間而變外，包括慣性張量等在內(nèi)都是隨物體變這就大大增加了問題的復(fù)雜性。在建立系統(tǒng)動原理和方法[17]，例如，牛頓－歐拉法，該方法理描述柔性體的移動，用動量矩定理描述柔性體的變形運動。還有就是基于高斯原理即極小

【引證文獻】

相關(guān)碩士學(xué)位論文 前2條

1 吳攀;柴油機渦輪增壓器轉(zhuǎn)子動力學(xué)特性研究[D];吉林大學(xué);2012年

2 張娜娜;600MW超臨界火電機組軸系動特性數(shù)值分析[D];華北電力大學(xué);2012年

本文編號：2790169