發(fā)布時(shí)間：2021-12-11 09:54

　　為研究水下低頻聲波的近場(chǎng)散射機(jī)理,導(dǎo)出了近場(chǎng)散射聲壓的漸近解。首先,給出了剛性邊界、軟邊界、阻抗邊界條件下,低頻球面聲波遇到球形障礙物散射聲壓的無(wú)窮級(jí)數(shù)解;然后,結(jié)合低頻和近場(chǎng)的假設(shè)條件,合理選取無(wú)窮級(jí)數(shù)解中Bessel函數(shù)、Hankel函數(shù)的近似形式,導(dǎo)出了散射聲壓的漸近解,并進(jìn)行了仿真計(jì)算。研究表明:低頻近場(chǎng)散射聲壓可以表示為位于散射體中心的單極子聲源和散射體中心與（0,0,a²/b）之間分布的偶極子源的疊加;對(duì)于低頻近場(chǎng)散射問(wèn)題,采用平面波近似球面波有較大誤差。 

【文章來(lái)源】：海軍工程大學(xué)學(xué)報(bào). 2020,32(03)北大核心

【文章頁(yè)數(shù)】：6 頁(yè)

【部分圖文】：

球面散射問(wèn)題的幾何模型

接下來(lái),研究推導(dǎo)球面波散射問(wèn)題的漸近解、級(jí)數(shù)解和平面波散射問(wèn)題的級(jí)數(shù)解之間的關(guān)系。圖2-4為ka=0.4,kb=0.8,kr=0.6時(shí),在0≤θ≤π范圍內(nèi),三種邊界條件下散射聲壓的實(shí)部與虛部。由圖2-4可見(jiàn):三種邊界條件下,在0≤θ≤π范圍內(nèi)推導(dǎo)的漸近解和球面波散射的級(jí)數(shù)解一致性較好;軟球體情形下,散射聲壓的實(shí)部和虛部在θ=0時(shí)最小,而剛性球體和阻抗球情形下,散射聲壓的實(shí)部和虛部在θ=π時(shí)最小,這與式(20)和式(21)揭示的物理意義相同;與平面波散射的情形相比,散射聲壓的實(shí)部與虛部有明顯差別,采用平面波不能反映球面波的散射特性。圖3 0≤θ≤π范圍內(nèi)剛性球體散射聲壓

0≤θ≤π范圍內(nèi)剛性球體散射聲壓


本文編號(hào)：3534467