以速度為標(biāo)準(zhǔn),闡述了氣泡從接觸液面至破裂的3個(gè)階段,并進(jìn)行了同等條件下有/無疏水顆粒對(duì)氣泡破裂過程影響的對(duì)比實(shí)驗(yàn)�；谒@的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù),分析發(fā)現(xiàn)加入疏水顆粒促進(jìn)了氣泡和自由液面的碰撞。利用Princen方程和MTR模型,計(jì)算得出隨著碰撞次數(shù)的增加,液膜半徑減小,同時(shí)液膜厚度相應(yīng)減小;通過雷諾潤(rùn)滑理論證明了液膜厚度與氣泡破裂時(shí)間的關(guān)聯(lián)關(guān)系,并對(duì)破裂時(shí)間進(jìn)行了定量分析。研究結(jié)果表明加入疏水顆�？梢允挂耗ず穸葴p薄,進(jìn)而減小氣泡破裂時(shí)間。 

【文章來源】：低溫工程. 2020,(04)北大核心CSCD

【文章頁數(shù)】：7 頁

【部分圖文】：

第二類氣泡動(dòng)態(tài)特性圖

實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)

將液位高度5—70 mm之間的每個(gè)液位所測(cè)得的破裂時(shí)間和速度取平均值,并繪制曲線圖,如圖3所示。由圖3可知,氣泡的破裂總時(shí)間隨著液位高度的增加,先下降后上升,最后趨于穩(wěn)定。從整體趨勢(shì)來看,加入顆粒前后時(shí)間的變化趨勢(shì)基本相同,但加入顆粒后,氣泡破裂的時(shí)間有明顯縮短。圖4示出了氣泡在不同液位下的速度變化,在5—30 mm的液位時(shí),氣泡依舊處于加速狀態(tài)。在此范圍內(nèi),氣泡內(nèi)部的狀態(tài)不穩(wěn)定,導(dǎo)致破裂時(shí)間變化比較劇烈,分析時(shí)會(huì)有更多的不確定的影響因素。選取液位高度40 mm時(shí)進(jìn)行分析,之后的討論均針對(duì)40 mm及之后的液位高度進(jìn)行。

【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
[1]納米顆粒及其接觸角對(duì)沸騰傳熱系數(shù)的影響[J]. 劉藏丹,王東民,全曉軍,鄭平.  動(dòng)力工程學(xué)報(bào). 2018(07)
[2]自由空間內(nèi)氣泡破碎過程的實(shí)驗(yàn)研究[J]. 劉聯(lián)勝,王子月,段潤(rùn)澤,趙旻.  工程熱物理學(xué)報(bào). 2018(06)
[3]有限深度液體中氣泡的破碎條件[J]. 白博峰,徐城杰,姜茂,劉鴻運(yùn),王先元.  西安交通大學(xué)學(xué)報(bào). 2006(05)
[4]水中氣泡上升速度的實(shí)驗(yàn)研究[J]. 程文,周孝德,郭瑾瓏,李華.  西安理工大學(xué)學(xué)報(bào). 2000(01)



本文編號(hào)：3413854