本文針對(duì)自行設(shè)計(jì)的超細(xì)粉塵凝并裝置，利用CFD軟件模擬不同入口風(fēng)速、不同粒徑下該凝并裝置的流場(chǎng)與粒子軌跡。對(duì)不同入口風(fēng)速風(fēng)速下該凝并裝置的速度矢量、湍流強(qiáng)度、渦量以及粒子運(yùn)動(dòng)軌跡進(jìn)行了分析，并與一些實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)進(jìn)行對(duì)比。通過(guò)模擬結(jié)果來(lái)看，在荷電段速度、湍流強(qiáng)度以及渦量幾乎無(wú)變化，到達(dá)產(chǎn)渦凝并段由于有葉片的阻礙，氣流遇到阻礙使得其分布發(fā)生突變，渦量、湍流強(qiáng)度及速度發(fā)生突變；粒子基本都以直線型順利的通過(guò)極板，到產(chǎn)渦凝并段后粒子運(yùn)動(dòng)軌跡變得不規(guī)則，有漩渦產(chǎn)生并且在產(chǎn)渦段有明顯的粒子數(shù)目的減少，該裝置對(duì)粒徑為10μm的顆粒物影響不大，但對(duì)粒徑比10μm小的顆粒物效果都十分明顯，該凝并裝置可以將超細(xì)粉塵凝并稱為較大顆粒，說(shuō)明本次模擬基本達(dá)到了預(yù)期的目的。 模擬結(jié)果表明：速度越大，超細(xì)粉塵凝并裝置產(chǎn)生的湍流強(qiáng)度與渦量越大，從氣流分布的角度來(lái)說(shuō)，這樣有利于超細(xì)粉凝并；從粒子運(yùn)動(dòng)軌跡來(lái)看，粒徑越小，粒子運(yùn)動(dòng)軌跡越不規(guī)則，越容易發(fā)生凝并，粒子數(shù)目減少的越多。改變產(chǎn)渦凝并段的葉片間距進(jìn)行數(shù)值模擬，模擬結(jié)果表明：從氣流分布角度來(lái)說(shuō)，葉片間距100mm比葉片間距200mm的產(chǎn)渦凝并段產(chǎn)生了更大的湍流強(qiáng)度與渦量，但...

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【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【部分圖文】：

圖1-1：三區(qū)式靜電凝并除塵器示意圖

團(tuán)聚的有效方法之一。這種方法通過(guò)增加微細(xì)顆粒物的荷電能物以電泳方式到達(dá)較大飛灰顆粒表面的數(shù)量，從而增加顆粒間結(jié)果表明，在對(duì)稱偶極荷電情況下，亞微米粒子的電團(tuán)聚速率并速率高102-104倍[8]。電凝并的研究方向主要概括為幾個(gè)方向在不變電場(chǎng)中的凝并技術(shù)；同極性荷電粉塵在交變電場(chǎng)中....

圖3-1微元控制體示意圖

方程系統(tǒng)控制體是將該系統(tǒng)看做一個(gè)多相混合物，顆觀上占據(jù)不同的空間），互相滲透且相混合物中一個(gè)控制體dV,具有外表面積為k，且每一項(xiàng)占據(jù)體積dVk，相應(yīng)的面），比值kkdV/dV就是第k種顆系中的多流體概念來(lái)描述顆粒懸浮流遠(yuǎn)小于流場(chǎng)幾何尺寸L，但同時(shí)應(yīng)遠(yuǎn)遠(yuǎn)有在這....

圖3-2單顆粒在均勻流場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)示意圖

及能量間的相互作用。經(jīng)典的多相流流體力學(xué)是建立在解析研究方法.3.1單顆粒動(dòng)力學(xué)模型研究氣粒兩相流的最簡(jiǎn)單的方法是單顆粒動(dòng)力學(xué)模型。該模型忽略流體流動(dòng)的影響。這是一個(gè)最早期的模型。對(duì)于湍流氣粒兩相流動(dòng)的析單顆粒動(dòng)力學(xué)所獲結(jié)果可以看做實(shí)際氣粒兩相流動(dòng)中的基本現(xiàn)象。詳細(xì)介紹了一下這....

圖3-3顆粒軸向速度曲線

Pr弛豫時(shí)間/(18)2rppd。上式在初始條件為t=0時(shí)puu，可以得到顆粒軸向速度:()exp(/)p0ruut可以求出顆粒橫向速度:rpptvvexp0公式再對(duì)時(shí)間積分可以求出顆粒軌道的參量方程：01rtP....

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