為了更好地研究天然氣水合物展布形態(tài)和賦存情況,利用AVO反演技術(shù)對(duì)瓊東南海域天然氣水合物進(jìn)行了識(shí)別。首先通過(guò)對(duì)不同地層模型下天然氣水合物和游離氣的AVO屬性特征進(jìn)行了正演模擬分析,獲得了天然氣水合物AVO屬性的響應(yīng)特征。研究表明,天然氣水合物飽和度不同時(shí),其BSR處AVO屬性特征也不同。當(dāng)天然氣水合物飽和度較高時(shí),BSR處的AVO屬性特征為:截距為負(fù)值,梯度為正值,截距×梯度為負(fù)值,流體因子為負(fù)值;當(dāng)飽和度較低時(shí),受游離氣的影響,其BSR的AVO屬性特征為:截距為負(fù)值,梯度為負(fù)值,截距×梯度為正值,流體因子為負(fù)值且幅值較大。鑒此,根據(jù)正演分析結(jié)果,重點(diǎn)對(duì)瓊東南海域地震資料進(jìn)行了天然氣水合物AVO屬性異常分析,判識(shí)確定該區(qū)具有高飽和度水合物的AVO屬性特征,其天然氣水合物勘探潛力大。 

【文章來(lái)源】：海洋地質(zhì)前沿. 2018,34(07)CSCD

【文章頁(yè)數(shù)】：10 頁(yè)

【部分圖文】：

圖１高飽和度水合物ＡＶＯ正演Ｆｉｇ．１ＡＶＯｍｏｄｅｌｆｏｒｈｉｇｈｇａｓｈｙｄｒａｔｅ

ＭａｒｉｎｅＧｅｏｌｏｇｙＦｒｏｎｔｉｅｒｓ海洋地質(zhì)前沿２０１８年７月抗反射率、Ｓ波阻抗反射率以及流體因子在ＢＳＲ處表現(xiàn)為較大的負(fù)異常，但其特征與截距屬性相似，不易識(shí)別。在第１類(lèi)水合物地層模型中加入游離氣后的模擬結(jié)果如圖２所示。游離氣地層的縱波速度為１４００ｍ／ｓ，橫波速度為５１０ｍ／ｓ，密度為１．６０ｇ／ｃｍ３。含游離氣后，水合物頂?shù)祝粒郑咸卣魅匀槐憩F(xiàn)為振幅絕對(duì)值隨偏移距的增大而減小，水合物頂?shù)椎模校ń鼐啵┡cＧ（梯度）屬性同樣分別表現(xiàn)為較大的異常值具有相反的極性，Ｐ×Ｇ屬性為小于零的異常值，流體因子表現(xiàn)為較大的負(fù)異常，Ｐ波阻抗反射率、Ｓ波阻抗反射率異常幅度增大。其中游離氣ＡＶＯ特征表現(xiàn)為明顯的振幅絕對(duì)值隨偏移距的增大而增大的特征，Ｐ×Ｇ屬性為大于零的異常值，流體因子具有較大的正異常，可據(jù)此特征識(shí)別游離氣異常區(qū)域。在第２類(lèi)模型中降低了水合物的飽和度，保持游離氣不變，模擬的結(jié)果如圖３所示。水合物地層的縱波速度為１９５０ｍ／ｓ，橫波速度為６００ｍ／ｓ，密度為１．８ｇ／ｃｍ３。水合物頂?shù)模粒郑蠄D２高飽和度水合物和游離氣ＡＶＯ正演Ｆｉｇ．２ＡＶＯｍｏｄｅｌｆｏｒｈｉｇｈｇａｓｈｙｄｒａｔｅａｎｄｆｒｅｅｇａｓ圖３低飽和度水合物和游離氣ＡＶＯ正演Ｆｉｇ．３ＡＶＯｍｏｄｅｌｆｏｒｌｏｗｇａｓｈｙｄｒａｔｅａｎｄｆｒｅｅｇａｓ８４

ＭａｒｉｎｅＧｅｏｌｏｇｙＦｒｏｎｔｉｅｒｓ海洋地質(zhì)前沿２０１８年７月抗反射率、Ｓ波阻抗反射率以及流體因子在ＢＳＲ處表現(xiàn)為較大的負(fù)異常，但其特征與截距屬性相似，不易識(shí)別。在第１類(lèi)水合物地層模型中加入游離氣后的模擬結(jié)果如圖２所示。游離氣地層的縱波速度為１４００ｍ／ｓ，橫波速度為５１０ｍ／ｓ，密度為１．６０ｇ／ｃｍ３。含游離氣后，水合物頂?shù)祝粒郑咸卣魅匀槐憩F(xiàn)為振幅絕對(duì)值隨偏移距的增大而減小，水合物頂?shù)椎模校ń鼐啵┡cＧ（梯度）屬性同樣分別表現(xiàn)為較大的異常值具有相反的極性，Ｐ×Ｇ屬性為小于零的異常值，流體因子表現(xiàn)為較大的負(fù)異常，Ｐ波阻抗反射率、Ｓ波阻抗反射率異常幅度增大。其中游離氣ＡＶＯ特征表現(xiàn)為明顯的振幅絕對(duì)值隨偏移距的增大而增大的特征，Ｐ×Ｇ屬性為大于零的異常值，流體因子具有較大的正異常，可據(jù)此特征識(shí)別游離氣異常區(qū)域。在第２類(lèi)模型中降低了水合物的飽和度，保持游離氣不變，模擬的結(jié)果如圖３所示。水合物地層的縱波速度為１９５０ｍ／ｓ，橫波速度為６００ｍ／ｓ，密度為１．８ｇ／ｃｍ３。水合物頂?shù)模粒郑蠄D２高飽和度水合物和游離氣ＡＶＯ正演Ｆｉｇ．２ＡＶＯｍｏｄｅｌｆｏｒｈｉｇｈｇａｓｈｙｄｒａｔｅａｎｄｆｒｅｅｇａｓ圖３低飽和度水合物和游離氣ＡＶＯ正演Ｆｉｇ．３ＡＶＯｍｏｄｅｌｆｏｒｌｏｗｇａｓｈｙｄｒａｔｅａｎｄｆｒｅｅｇａｓ８４

【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
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