【摘要】：對(duì)于云滴的凝結(jié)增長(zhǎng),目前的云模式采用分檔算法和總體參數(shù)化算法。經(jīng)典的凝結(jié)增長(zhǎng)理論說明：云滴通過凝結(jié)增長(zhǎng)只能長(zhǎng)成一個(gè)非常窄的云滴譜。本研究利用該云滴凝結(jié)增長(zhǎng)的理論,通過模擬計(jì)算,對(duì)這兩種不同的云滴凝結(jié)增長(zhǎng)的計(jì)算方法與解析解進(jìn)行了比較研究,并對(duì)一個(gè)三參數(shù)總體參數(shù)化方案(N0、α、λ)也進(jìn)行了模擬分析。我們的模擬結(jié)果表明：(1)Rogers和Yau給出的云滴譜解析解很好地體現(xiàn)了理論的云滴凝結(jié)增長(zhǎng)過程：小滴增長(zhǎng)快,大滴增長(zhǎng)慢,云滴譜通過凝結(jié)增長(zhǎng)變?yōu)檎V,云滴凝結(jié)增長(zhǎng)30分鐘后,還沒有直徑大于40微米的云滴出現(xiàn)；(2)分檔方法得到的云滴譜的譜寬變化與分檔精度和算法有關(guān),在粗分檔下(120檔),由于虛假擴(kuò)散,云滴譜不會(huì)變窄,但可以長(zhǎng)大；在細(xì)分辨率下,云滴譜逐漸變窄；(3) Milbrandt的雙參數(shù)總體參數(shù)化方案(N0、λ)模擬的結(jié)果表明云滴譜出現(xiàn)了變寬的情況,這是因?yàn)樵陔p參數(shù)方案中譜形參數(shù)α是固定不變的,假定了譜形分布函數(shù),因?yàn)棣敛蛔?所以譜形不會(huì)改變,只是隨時(shí)間變高或變矮；(4)三參數(shù)總體參數(shù)化方案(Clark方案)模擬得到的云滴凝結(jié)增長(zhǎng)譜較Milbrandt的雙參數(shù)總體參數(shù)化方案得到的云滴凝結(jié)增長(zhǎng)譜更加符合凝結(jié)增長(zhǎng)理論值,與解析解以及分檔的云滴譜大體相一致：小滴增長(zhǎng)快,大滴增長(zhǎng)慢,云滴譜通過凝結(jié)增長(zhǎng)變窄。在三參數(shù)總體參數(shù)化方案中有三個(gè)參數(shù)N0、α、λ,而預(yù)報(bào)量只有混合比q和數(shù)濃度N兩個(gè)量,因此三參數(shù)總體參數(shù)化方案的預(yù)報(bào)方程式是不閉合的。但是在Clark方案中,通過關(guān)系式λ＝α＝R將α與λ聯(lián)系在了一起,構(gòu)成一組閉合預(yù)報(bào)方程,因此該方案是合理的,該方案中的云滴凝結(jié)增長(zhǎng)計(jì)算方法可以用來改進(jìn)目前的總體參數(shù)化方法。
【圖文】：

給定初始ｎ0（ｒ），則可根據(jù)上邊計(jì)算方法對(duì)云滴的凝結(jié)增長(zhǎng)進(jìn)行模擬。逡逑３．２．２云滴譜逡逑圖２為通過Ｒｏｇｅｒｓ巧Ｙａｕ給出的解析解模擬得到的云滴凝結(jié)X棾て�。从图辶x現(xiàn)鋅桑卓闖鱸頻紋姿孀攀奔淶謀浠鸞ピ詒湔頻蔚鬧幸舶氤討鸞ピ齟�，从阻p義銑醯模舶〕さ劍笛簦�。礄厌图可ｙ＊筷J觶撼跏際笨�，灶l沃型�、半径为２｜ｘｍ，中＇疫x㈠義習(xí)刖端雜Φ腦頻問芏任保篩觶悖恚常渲杏行┐蟮偉刖兌泊锏攪隋澹，

本文編號(hào)：2615041