基于等離子體參數(shù)隨大半徑/小半徑變化的規(guī)律,分析了電流平頂段垂直磁場(chǎng)與相關(guān)等離子體參數(shù)的關(guān)系。垂直磁場(chǎng)的非線(xiàn)性部分用于分析非感應(yīng)電流驅(qū)動(dòng)效應(yīng),包括自舉電流效應(yīng)。此外,對(duì)于給定的等離子體電流,推導(dǎo)了平頂段垂直磁場(chǎng)與線(xiàn)平均密度之間的關(guān)系,并進(jìn)一步研究壓縮后的等離子體�；贓AST第41195次放電的數(shù)據(jù)分析表明,垂直磁場(chǎng)強(qiáng)度的增大可以使得等離子體溫度、密度、β_p和自舉電流份額獲得提升,為等離子體參數(shù)高參數(shù),特別是β_p提供了一種可能性參考。

【文章頁(yè)數(shù)】：6 頁(yè)

【部分圖文】：

圖1三種磁壓縮模式的示意圖

托卡馬克外部線(xiàn)圈提供的垂直磁場(chǎng)應(yīng)平衡等離子體徑向向外擴(kuò)張趨勢(shì)，保持徑向的動(dòng)態(tài)平衡；同時(shí)增大的垂直磁場(chǎng)提供等離子體小半徑或大半徑壓縮的磁壓力。所需垂直磁場(chǎng)[10]為：式中，Ip為等離子體電流；R為大半徑；k為拉長(zhǎng)比；βp為等離子體壓強(qiáng)與極向磁壓強(qiáng)之比；li為等離子體的歸一化內(nèi)感。垂....

圖2垂直磁場(chǎng)的非線(xiàn)性分量隨時(shí)間變化的曲線(xiàn)圖

從垂直磁場(chǎng)的組成成分來(lái)看，和(βp+1/2)分別反映垂直磁場(chǎng)的線(xiàn)性分量和非線(xiàn)性分量。因此，垂直磁場(chǎng)的非線(xiàn)性分量可歸一化為，其中βp引起的非線(xiàn)性分量可歸一化為。圖2展示了垂直磁場(chǎng)的非線(xiàn)性分量隨時(shí)間變化的曲線(xiàn)圖，以分析非感應(yīng)電流驅(qū)動(dòng)的效應(yīng)。非線(xiàn)性分量在等離子體電流上升段占35%，等離....

圖3垂直磁場(chǎng)與等離子體電感(a)和(βp+1/2)的時(shí)間關(guān)系曲線(xiàn)圖(b)

垂直磁場(chǎng)對(duì)等離子體電感Lp和(βp+1/2)的時(shí)間演化趨勢(shì)如圖3所示。黑色方形標(biāo)記表示在兩個(gè)不同時(shí)間片處Lp或(βp+1/2)的對(duì)應(yīng)磁場(chǎng)值。雖然在平頂段Lp或(βp+1/2)有微小變化，但垂直磁場(chǎng)的大小近似不變。外部線(xiàn)圈提供的伏秒數(shù)是有限的，較低的等離子體內(nèi)感有利于延長(zhǎng)托卡馬克等....

圖4垂直磁場(chǎng)與等離子體密度的關(guān)系曲線(xiàn)圖

在平頂段，EAST第41195次放電在平頂段期間的參數(shù)如a,R,Ip,k和li幾乎保持不變，其值列于表1中。因此，式(15)中的物理量aB和kB可看作常量處理�；诮o定的等離子體電流，垂直磁場(chǎng)與等離子體密度之間存在準(zhǔn)線(xiàn)性關(guān)系，如圖4所示。EAST第41195次放電的紅色*符號(hào)表示....

本文編號(hào)：3915490