發(fā)布時(shí)間：2022-01-22 13:57

　　目前可控核能源基本上都來(lái)自核裂變能,核裂變釋放的能量由輕、重碎片的動(dòng)能及激發(fā)能、裂變中子動(dòng)能、γ射線(xiàn)和β射線(xiàn)的能量組成,其中輕、重碎片的動(dòng)能占主要部分,達(dá)到85%左右。碎片平均總動(dòng)能分布具有雙峰形狀,總動(dòng)能的峰值大約在A=132和A=126處,而在裂變對(duì)稱(chēng)點(diǎn)時(shí)有明顯的下凹;碎片平均總動(dòng)能分布與裂變過(guò)程、質(zhì)量分布、電荷分布、發(fā)射中子數(shù)等密切相關(guān),但是目前國(guó)內(nèi)外仍沒(méi)有一合適的理論能同時(shí)描述好上述各物理量。所以對(duì)碎片平均總動(dòng)能分布的研究具有實(shí)際的應(yīng)用價(jià)值及學(xué)術(shù)意義。本文以252Cf的自發(fā)二分裂變?yōu)檠芯繉?duì)象,構(gòu)建以雙核為基礎(chǔ)的理論模型,嘗試對(duì)裂變碎片平均總動(dòng)能分布進(jìn)行定量的描述。在不考慮具體的裂變過(guò)程情況下,模型認(rèn)為:（1）在斷點(diǎn)時(shí)刻,初始碎片對(duì)以橢球形狀、共軸的形式、點(diǎn)對(duì)點(diǎn)的方式存在,碎片的動(dòng)能主要來(lái)自于兩初始碎片的庫(kù)侖排斥效應(yīng),兩初始碎片在斷點(diǎn)時(shí)刻都處于大形變狀態(tài),以四極形變參數(shù)β2來(lái)描述,但不考慮碎片電荷分布的彌散寬度（即電荷密度分布為常量）。在上述模型的基礎(chǔ)上,通過(guò)嚴(yán)格的理論推導(dǎo),得到了解析的碎片平均總動(dòng)能分布的表示形式;通過(guò)與對(duì)稱(chēng)裂變點(diǎn)、碎片動(dòng)能極大值處、質(zhì)量分布極大值點(diǎn)及極不對(duì)稱(chēng)點(diǎn)... 

【文章來(lái)源】：廣西師范大學(xué)廣西壯族自治區(qū)

【文章頁(yè)數(shù)】：45 頁(yè)

【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【部分圖文】：

至賈厄隨裂變核znop}激發(fā)能E*變化

點(diǎn)研宂自發(fā)裂變，而２５２Ｃｆ是常用的自發(fā)裂變核，并作變?cè)诳蒲小⑨t(yī)療以及日常生活中有著廣泛的應(yīng)用，并是很好的自發(fā)裂變中子源。２５２Ｃｆ裂變?cè)诳蒲兄刑貏e是子活化核燃料以及短壽命核測(cè)量［］１，１２］；還用于癌癥管癌，對(duì)癌細(xì)胞有一定的控制效果［〗３，】４］；并且在輻來(lái)了重要的意義［１５－１７］。因此，深入研宄２５２Ｃｆ的自。??研究裂變碎片平均總動(dòng)能分布，為利用核裂變釋放同時(shí)也為更深層次的核裂變機(jī)制研宄奠定基礎(chǔ)。本文－３－??

第二章核裂變后現(xiàn)象與理論模型??２．１裂變后的現(xiàn)象??核裂變后的生成產(chǎn)物示意圖如圖２－１所示［ｈＳ］，原子核裂變剛開(kāi)始產(chǎn)生兩個(gè)??裂變碎片，稱(chēng)為初始碎片。此時(shí)，初始碎片是豐中子核素，并且具有較大的激??發(fā)能而處于較高的激發(fā)態(tài)。初始碎片以發(fā)射中子和７躍遷的方式退激發(fā)后成為??裂變初級(jí)產(chǎn)物。而初級(jí)產(chǎn)物仍然是豐中子核素，其后經(jīng)過(guò)衰變或多次衰變??鏈變?yōu)榉�(wěn)定的核素，這時(shí)，生成的產(chǎn)物稱(chēng)為次級(jí)產(chǎn)物［４］。核裂變產(chǎn)生的初始碎??片保持質(zhì)量數(shù)守恒和電荷數(shù)守恒。在庫(kù)侖的作用下，每一個(gè)初始碎片具有很大??的動(dòng)能，這兩個(gè)初始碎片的總動(dòng)能占裂變釋放的能量的絕大部分。本文研究的??是釋放中子前的初始碎片的平均總動(dòng)能分布。??７?ｎ??／?｜??／?Ｉ?卜一Ｐｒ麵ｐｆ?Ｅｎｅｒｇｙ?ｇ??ｎ?４Ｊ??／?＼?９??ｒ?打??１?Ｓｃｉｓｓｉｏｎ?Ｐｏ；ｒ，；??．??２?＊?２ｔ?？

【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
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博士論文
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本文編號(hào)：3602319