最近幾年，在CERN，HERA和Tevatron的實驗中又發(fā)現(xiàn)更多的衍射事例。隨著高能衍射過程實驗數(shù)據(jù)的積累，可以為核子結(jié)構(gòu)的研究提供足夠高的精度。高能衍射過程對探測核子結(jié)構(gòu)和促進(jìn)我們對輻射修正的理解非常有用。許多高能硬衍射過程被用來研究坡密子（Pomeron）的性質(zhì)，重夸克偶素的衍射產(chǎn)生是其中的一種。η c粒子是非相對論量子色動力學(xué)（NRQCD）框架下的一個純色八重態(tài)，深入地研究η c粒子的產(chǎn)生和衰變過程可以很好的檢驗NRQCD。在高能重離子碰撞中，反應(yīng)過程非常復(fù)雜，存在多種不同的核效應(yīng)。研究π A碰撞過程中η c粒子與γ光子的協(xié)同衍射產(chǎn)生過程中各種核效應(yīng)對η c粒子衍射產(chǎn)生的影響，可以進(jìn)一步了解核效應(yīng)的產(chǎn)生機(jī)制。利用η c粒子產(chǎn)生的色八重態(tài)產(chǎn)生機(jī)制和硬衍射產(chǎn)生過程的因子化方案，在領(lǐng)頭階近似下，分別采用ZEUS、H1和L.Alvero等三個工作組的坡密子的部分子分布函數(shù)，計算了π介子與質(zhì)子的衍射過程中η c與γ協(xié)同產(chǎn)生的微分截面與總截面。所得到的結(jié)果與實驗數(shù)據(jù)的比較，可以檢驗坡密子的部分子分布函數(shù)及衍射過程的因子化方法。利用核的坡密子結(jié)構(gòu)函數(shù)計算了π介子與核碰撞中η c與γ協(xié)同相干衍... 

【文章來源】：華北電力大學(xué)河北省 211工程院校 教育部直屬院校

【文章頁數(shù)】：52 頁

【學(xué)位級別】：碩士

【部分圖文】：

出現(xiàn)在CERN1982年11刊的EMC數(shù)據(jù)圖象[30]

圖 2A /DiR 關(guān)于 x 的函數(shù)圖[39]。，人們借鑒通過實驗數(shù)據(jù)擬合自由質(zhì)子部分子分布函數(shù)的方法，提出模型而得到束縛核子部分子分布函數(shù)的方法。這種方法的出發(fā)點是束核子的部分子分布都應(yīng)遵循相同的 DGLAP 演化方程[37]，但是他們 演化方程的初始20Q 的部分子分布函數(shù)是不同的，一旦選定了初始部分 DGLAP 演化方程就可以得到大動量標(biāo)度2Q 下束縛核子的部分子分布函自由核子部分子分布函數(shù)的方法，由擬合實驗數(shù)據(jù)得到初始部分子分式，這種方法稱為束縛核子部分子分布函數(shù)的整體分析法。CTEQ[9]，MSTW[40]，GJR[41]等擬合實驗數(shù)據(jù)分別給出了束縛核子的部分子分過程的核效應(yīng)可以按反應(yīng)過程分為相干衍射和非相干衍射[42-43]。對于A + A → A + [ LRG ]+ QQ + X的相干衍射，相當(dāng)于一個核放出一個坡密子，坡

圖 3 （a）單舉過程，（b）衍射過程衍射散射的因子化等價于 Ingelman-Schlein 模型[11]中的硬散射部分射散射歸因于交換一個坡密子—一個具有真空量子數(shù)的粒子。Ingn 把坡密子看成一個真實的粒子，因此他們認(rèn)為一個電子-質(zhì)子衍射-坡密子碰撞而質(zhì)子-質(zhì)子碰撞起因于質(zhì)子-坡密子碰撞。因此，他們就像一個硬衍射系數(shù)（或者 Wilson 系數(shù)，一個眾所周知的坡密子-質(zhì)子中的部分子密度的產(chǎn)物。密子假設(shè)最早是由 I.Ya.Pomeranchuk 在 1958 年提出的，用來解釋高互作用的總截面。在雷吉（Regge）理論中，坡密子是一個具有真色 物 質(zhì) ， 相 當(dāng) 于 它 的 雷 吉 軌 跡 ： ( ) ( 0 )'IP IP IPα t = α + αt， 其 中 IPα 20.25GeV ，t 是轉(zhuǎn)移給坡密子的t 道不變動量。1985 年 G.Ingelman 和密子部分子結(jié)構(gòu)的思想，然后這一思想被后來研究衍射結(jié)構(gòu)函數(shù) 2DF 所證實[1-7]。目前，人們假定2DF 可以被分解為坡密子結(jié)構(gòu)函數(shù) ( i IPf ( ,)IP p ξ t（因子化假定）的乘積[47,48]。


本文編號：3331314