最近幾年，在CERN，HERA和Tevatron的實驗中又發(fā)現(xiàn)更多的衍射事例。隨著高能衍射過程實驗數(shù)據(jù)的積累，可以為核子結構的研究提供足夠高的精度。高能衍射過程對探測核子結構和促進我們對輻射修正的理解非常有用。許多高能硬衍射過程被用來研究坡密子（Pomeron）的性質，重夸克偶素的衍射產(chǎn)生是其中的一種。η c粒子是非相對論量子色動力學（NRQCD）框架下的一個純色八重態(tài)，深入地研究η c粒子的產(chǎn)生和衰變過程可以很好的檢驗NRQCD。在高能重離子碰撞中，反應過程非常復雜，存在多種不同的核效應。研究π A碰撞過程中η c粒子與γ光子的協(xié)同衍射產(chǎn)生過程中各種核效應對η c粒子衍射產(chǎn)生的影響，可以進一步了解核效應的產(chǎn)生機制。利用η c粒子產(chǎn)生的色八重態(tài)產(chǎn)生機制和硬衍射產(chǎn)生過程的因子化方案，在領頭階近似下，分別采用ZEUS、H1和L.Alvero等三個工作組的坡密子的部分子分布函數(shù)，計算了π介子與質子的衍射過程中η c與γ協(xié)同產(chǎn)生的微分截面與總截面。所得到的結果與實驗數(shù)據(jù)的比較，可以檢驗坡密子的部分子分布函數(shù)及衍射過程的因子化方法。利用核的坡密子結構函數(shù)計算了π介子與核碰撞中η c與γ協(xié)同相干衍... 

【文章來源】：華北電力大學河北省 211工程院校 教育部直屬院校

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【學位級別】：碩士

【部分圖文】：

出現(xiàn)在CERN1982年11刊的EMC數(shù)據(jù)圖象[30]

圖 2A /DiR 關于 x 的函數(shù)圖[39]。，人們借鑒通過實驗數(shù)據(jù)擬合自由質子部分子分布函數(shù)的方法，提出模型而得到束縛核子部分子分布函數(shù)的方法。這種方法的出發(fā)點是束核子的部分子分布都應遵循相同的 DGLAP 演化方程[37]，但是他們 演化方程的初始20Q 的部分子分布函數(shù)是不同的，一旦選定了初始部分 DGLAP 演化方程就可以得到大動量標度2Q 下束縛核子的部分子分布函自由核子部分子分布函數(shù)的方法，由擬合實驗數(shù)據(jù)得到初始部分子分式，這種方法稱為束縛核子部分子分布函數(shù)的整體分析法。CTEQ[9]，MSTW[40]，GJR[41]等擬合實驗數(shù)據(jù)分別給出了束縛核子的部分子分過程的核效應可以按反應過程分為相干衍射和非相干衍射[42-43]。對于A + A → A + [ LRG ]+ QQ + X的相干衍射，相當于一個核放出一個坡密子，坡

圖 3 （a）單舉過程，（b）衍射過程衍射散射的因子化等價于 Ingelman-Schlein 模型[11]中的硬散射部分射散射歸因于交換一個坡密子—一個具有真空量子數(shù)的粒子。Ingn 把坡密子看成一個真實的粒子，因此他們認為一個電子-質子衍射-坡密子碰撞而質子-質子碰撞起因于質子-坡密子碰撞。因此，他們就像一個硬衍射系數(shù)（或者 Wilson 系數(shù)，一個眾所周知的坡密子-質子中的部分子密度的產(chǎn)物。密子假設最早是由 I.Ya.Pomeranchuk 在 1958 年提出的，用來解釋高互作用的總截面。在雷吉（Regge）理論中，坡密子是一個具有真色 物 質 ， 相 當 于 它 的 雷 吉 軌 跡 ： ( ) ( 0 )'IP IP IPα t = α + αt， 其 中 IPα 20.25GeV ，t 是轉移給坡密子的t 道不變動量。1985 年 G.Ingelman 和密子部分子結構的思想，然后這一思想被后來研究衍射結構函數(shù) 2DF 所證實[1-7]。目前，人們假定2DF 可以被分解為坡密子結構函數(shù) ( i IPf ( ,)IP p ξ t（因子化假定）的乘積[47,48]。


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