通過(guò)對(duì)粒子概率分布函數(shù)的計(jì)算,發(fā)現(xiàn)在高等離子體密度下邊界間歇性事件的爆發(fā)頻率有所增加。通過(guò)條件平均的手段,正負(fù)間歇性事件得以區(qū)分,并發(fā)現(xiàn)了二者在空間上的不同特征。不同密度梯度下的湍流粒子輸運(yùn)計(jì)算表明,間歇性事件與湍流粒子輸運(yùn)之間存在密切聯(lián)系,間歇性事件的存在能夠大大增加湍流粒子輸運(yùn)的大小。在高等離子體密度時(shí),間歇性事件的強(qiáng)度有所增加,而與之相應(yīng)地,湍流粒子輸運(yùn)的大小也有所增強(qiáng)。 

【文章來(lái)源】：核聚變與等離子體物理. 2020,40(04)北大核心CSCD

【文章頁(yè)數(shù)】：5 頁(yè)

【部分圖文】：

一次典型放電參數(shù)的時(shí)間演化

掃描探針的掃描速度為1m·s-1，在放電開(kāi)始后的第920～1000ms的時(shí)間內(nèi)向等離子體中心掃描運(yùn)動(dòng)約8cm的距離，并在停留約400ms后，開(kāi)始以1m·s-1的速度向外運(yùn)動(dòng)退回到掃描的起點(diǎn)。在沒(méi)有特殊說(shuō)明的情況下，物理量的計(jì)算均采用時(shí)長(zhǎng)為2ms，而重疊率為50%的窗口，由此獲得的空間分辨率為1mm。物理量的平均值取為窗口內(nèi)的時(shí)間平均，而擾動(dòng)量則由信號(hào)減去平均值獲得。圖3 不同等離子體密度下歸一化離子飽和流擾動(dòng)量梯度的概率分布函數(shù)(PDF)

不同等離子體密度下歸一化離子飽和流擾動(dòng)量梯度的概率分布函數(shù)(PDF)


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