【摘要】：本文基于相對論平均場理論的復標度方法(RMF-CSM)研究了球形核單質(zhì)子的共振態(tài)。首先,簡明地闡述了共振態(tài)的概念、共振態(tài)的研究意義和共振態(tài)的幾種常見的研究方法。然后,重點介紹了相對論平均場理論(RMF)和復標度方法(CSM)的基本理論,以及發(fā)展后的基于相對論平均場理論的復標度方法(RMF-CSM)的理論框架。最后,利用RMF-CSM方法對Sn同位素和N=82同中子素的單質(zhì)子共振態(tài)進行了研究,還討論了庫侖相互作用的交換項對一些球形核單質(zhì)子的共振態(tài)的影響。本文的內(nèi)容主要有以下幾個方面：一、闡明了共振態(tài)的概念,介紹了研究共振態(tài)的的意義,概述了研究共振態(tài)的若干常用方法,比如R矩陣理論、K矩陣理論、S矩陣方法和Jost函數(shù)方法等基于散射理論的方法,以及實穩(wěn)定化方法(RSM)、耦合常數(shù)解析延拓法(ACCC)和復標度方法(CSM)等類束縛態(tài)方法。二、詳細地介紹了文章的理論框架,包括相對論平均場理論(RMF),復標度方法(CSM),和與相對論平均場理論結(jié)合后的復標度方法(RMF-CSM)。三、運用RMF-CSM系統(tǒng)地研究了Sn同位素和N=82同中子素等球形核的單質(zhì)子共振態(tài)的性質(zhì);并且通過引入唯象的有效電荷因子,研究了庫侖相互作用的交換項對Sn同位素、N=82同中子素及雙幻核的單質(zhì)子共振態(tài)的影響。研究發(fā)現(xiàn),考慮庫侖交換項后,單質(zhì)子共振態(tài)的能量和寬度均有所減少,且能量的減少量幾乎都在0.4到0.6Mev范圍之內(nèi)。
【圖文】：

還出現(xiàn)于化學領域。比如，在散射實驗中，當粒子能量大于零，且小于勢皇最大逡逑值時，該粒子將處于共振態(tài)，如下圖１（ａ）所示；同時，共振態(tài)的波函數(shù)是振蕩的，逡逑即使半徑ｒ比較大時，波函數(shù)仍然在振蕩，如下圖１（ｂ）所示。逡逑＼，（？）邐Ｉ邐１￣Ｉ￣Ｉ邐１邐１—Ｉ邐１邐１邐１邐１逡逑，０．４邋：邋１＼邋？Ｕ邋：逡逑…ｆ＼邋１＾：邋ｉ＼邋：逡逑％邋－－Ｊ邐？ｅ＿４邋．邋Ｖ邋哪仰邐■逡逑＾邐＿Ｉ邐ＩＩＩ＿Ｉ＿Ｉ＞＿？邋Ｉ邋‘逡逑Ｑ邋５邋１０邋１５邋２Ｓ邋２５逡逑ｒ邋［ｆｍ］逡逑圖１（ａ）勢講中共振態(tài)的存在區(qū)域，（ｂ）共振態(tài)的波函數(shù)．逡逑Ｆｉｇ．邋１邋（ａ）邋Ｔｈｅ邋ｐｏｓｉｔｉｏｎ邋ｏｆ邋ｒｅｓｏｎａｎｔ邋ｓｔａｔｅｓ邋ｉｎ邋ｐｏｔｅｎｔｉａｌ邋ｗｅｌｌ，邋（ｂ）邋Ｔｈｅ邋ｗａｖｅ邋ｆｕｎｃｔｉｏｎ邋ｏｆ邋ｒｅｓｏｎａｎｔ邋ｓｔａｔｅｓ．逡逑共振態(tài)有兩種不同的定義：許多教材通常把共振態(tài)定義為散射矩陣（Ｓ矩陣）逡逑的一個極點，這在凝聚態(tài)物理中更為常見；共振態(tài)的另一種定義則是將共振態(tài)定逡逑２逡逑

５．８４４邐４．４５０Ｅ－７邐５．２６８邐１．９８４Ｅ－７邐０．５７５邐２．４６６Ｅ－７逡逑８．２２１邐４．３３９Ｅ－６邐７．６３５邐１．６２９Ｅ－６邐０．５８５邐２．７１０Ｅ－６逡逑圖１３顯示了考慮庫企交換項后，ｉ＿２Ｓｎ和２０８Ｐｂ等雙幻逡逑核的單質(zhì)子共振態(tài)的能量的減少量。其中五，和五；分別表示沒有和有庫倉交換項逡逑時單質(zhì)子共振態(tài)的能量。同樣可以看到，考慮庫企交換項后，所有的單質(zhì)子共振逡逑態(tài)的能量均減少了。盡管單質(zhì)子共振態(tài)的能量從０．９ＭｅＶ（７８Ｎｉ的３ｓｉｙ２）到１８．２逡逑ＭｅＶ（＇＾Ｓｎ的ｌｉｍ）變化不等，但是由庫倉交換項所引起的能量減少量大致都在逡逑０．４到０．６邋ＭｅＶ范圍內(nèi)，可見庫企交換項對單質(zhì)子共振態(tài)的能量的影響幾乎相同。逡逑其次，對自旋雙線，，自旋向上的態(tài)的能量減少量比自旋向下的態(tài)的能量減少量要逡逑大。比如４ＧＣａ中的自旋雙線（２ｐ３／２’邋２ｐｉｙ２），邋４８Ｃａ中的自旋雙線（ｌｇ９／２，邋ｌｇ７／２），逡逑５？Ｎｉ中的自旋雙線（ｌｇ９／２＞邋ｌｇ７／２），邋１°％中的自旋雙線ｍｎ，２ｆｓａ）和（ｌｈｉｉ／２，逡逑Ｉｈ９ｙ２）
【學位授予單位】：安徽大學
【學位級別】：碩士
【學位授予年份】：2015
【分類號】：O571

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本文編號：2638976