在速度—密度參數(shù)化模式下,傳統(tǒng)全波形反演（FWI）得到的密度結(jié)果存在嚴(yán)重的偏移效應(yīng),即無(wú)法恢復(fù)模型中的低波數(shù)信息。反射波波形反演（RWI）能夠反演密度模型的低波數(shù)分量,將其與FWI結(jié)合能夠更準(zhǔn)確地反演密度模型。為此,提出基于互相關(guān)目標(biāo)函數(shù)的速度—密度雙參數(shù)RWI方法。首先回顧了傳統(tǒng)聲波變密度方程雙參數(shù)反演,并利用輻射模式分析了密度反演的偏移特征;然后在實(shí)施RWI過(guò)程中借助速度和密度高度耦合性,通過(guò)Gardner公式同步更新速度和密度參數(shù);再將最終的反演結(jié)果作為輸入模型進(jìn)行傳統(tǒng)速度—密度雙參數(shù)FWI;最終建立了基于RWI+FWI的速度—密度雙參數(shù)反演流程。簡(jiǎn)單雙層模型和重采樣的Sigsbee 2A模型測(cè)試結(jié)果表明,RWI可克服反演局部極值并減弱密度偏移特征,在實(shí)施RWI過(guò)程中利用Gardner經(jīng)驗(yàn)公式同時(shí)對(duì)速度和密度進(jìn)行更新,可精確地恢復(fù)速度、密度的低波數(shù)信息。 

【文章來(lái)源】：石油地球物理勘探. 2020,55(04)北大核心EICSCD

【文章頁(yè)數(shù)】：13 頁(yè)

【部分圖文】：

速度、密度輻射模式

圖3為密度擾動(dòng)下的散射波場(chǎng)振幅隨炮檢距變化。由圖可見(jiàn):當(dāng)炮檢距較大時(shí),檢波點(diǎn)位于次能量區(qū)域,即檢波點(diǎn)無(wú)法接收有效的散射信息(圖3a);當(dāng)炮檢距較小時(shí),散射波集中在主能量區(qū)域,此時(shí)密度擾動(dòng)對(duì)散射波形影響極大,因此密度FWI主要依賴(lài)于小入射角反射/散射波(圖3b)。圖4為密度擾動(dòng)介質(zhì)散射波記錄。由圖可見(jiàn),密度擾動(dòng)引起的散射波能量隨炮檢距增大而減小,在遠(yuǎn)炮檢距處振幅逐漸趨近于零,說(shuō)明密度FWI只依賴(lài)于小入射角反射波。眾所周知,大炮檢距波形包含了豐富的折射波和潛水波信息,大炮檢距數(shù)據(jù)驅(qū)動(dòng)可為波形反演提供大尺度背景信息。因此僅僅依賴(lài)中、小炮檢距信息的密度反演結(jié)果主要為高波數(shù)成分,類(lèi)似于偏移剖面。圖3 密度擾動(dòng)下的散射波場(chǎng)振幅隨炮檢距變化

密度擾動(dòng)下的散射波場(chǎng)振幅隨炮檢距變化

【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
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博士論文
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本文編號(hào)：3590878