量子色動(dòng)力學(xué)被公認(rèn)為是處理強(qiáng)相互作用的理論基礎(chǔ),但是由于它的漸近自由、夸克禁閉等性質(zhì),直接應(yīng)用這個(gè)理論研究低能強(qiáng)子相互作用是非常困難的。而手征微擾論作為量子色動(dòng)力學(xué)的一個(gè)有效場論,具有模型無關(guān)性。因此,在本文中,我們利用重重子手征微擾論研究了贗標(biāo)介子-八重態(tài)重子的散射,擴(kuò)展了利用重重子手征微擾論在低能強(qiáng)子物理中的應(yīng)用。由于在物理區(qū)域里分波相移包含了一個(gè)散射過程的完整信息,因此計(jì)算散射的分波相移是有必要的。首先,我們利用重重子手征微擾論把KN和（?）N散射振幅計(jì)算到了單圈階,然后通過擬合KN散射的經(jīng)驗(yàn)分波相移確定了由高階拉氏量帶來的低能常數(shù),由這些低能常數(shù)我們預(yù)測了（?）N散射相移,并得到了一個(gè)合理的結(jié)果。我們還預(yù)測了KN和（?）N的散射長度,在誤差范圍內(nèi),除了同位旋為0的（?）N散射長度外（這個(gè)道由Λ（1405）共振態(tài)主導(dǎo)著,可以用非微擾重求和的方法解決）,其他三個(gè)散射長度都與實(shí)驗(yàn)結(jié)果一致。在計(jì)算KN和（?）N散射取得了一些成功后,我們繼續(xù)在重重子手征微擾論中把贗標(biāo)介子和八重態(tài)重子的散射振幅計(jì)算到了單圈階。通過同時(shí)擬合πN和KN的經(jīng)驗(yàn)分波相移數(shù)據(jù),確定了散射振幅中的低能常數(shù)。為了得到一... 

【文章頁數(shù)】：151 頁

【學(xué)位級別】：博士

【文章目錄】：
摘要
Abstract
第一章 引言
第二章 對稱性和QCD
    §2.1 對稱性破缺及Goldstone定理
        §2.1.1 對稱性自發(fā)破缺
        §2.1.2 Goldstone定理
        §2.1.3 對稱性明顯破缺
    §2.2 QCD起源
    §2.3 QCD拉氏量
    §2.4 QCD全局對稱性
        §2.4.1 手征對稱性
        §2.4.2 手征對稱性明顯破缺
        §2.4.3 手征對稱性自發(fā)破缺
第三章 手征微擾論
    §3.1 手征拉氏量的構(gòu)造
        §3.1.1 合適場量的選擇
        §3.1.2 不變單項(xiàng)式的構(gòu)造
        §3.1.3 多余項(xiàng)的減除
        §3.1.4 重重子投影
    §3.2 介子手征微擾論
    §3.3 重子手征微擾論
    §3.4 重重子手征微擾論
    §3.5 數(shù)冪規(guī)則（Power Counting）
第四章 K介子-核核子散射
    §4.1 K介子-核子散射振幅
        §4.1.1 T-矩陣
        §4.1.2 介子-重子的同位旋
        §4.1.3 樹圖貢獻(xiàn)的振幅
        §4.1.4 圈圖貢獻(xiàn)的振幅
    §4.2 散射相移和散射長度的計(jì)算
    §4.3 結(jié)果及討論
        §4.3.1 低能常數(shù)的確定
        §4.3.2 (?)N散射相移的預(yù)測
        §4.3.3 散射長度的預(yù)測
        §4.3.4 收斂性的討論
第五章 贗標(biāo)量介子-八八重態(tài)重子散射
    §5.1 散射振幅
        §5.1.1 領(lǐng)頭階振幅
        §5.1.2 第二階振幅
        §5.1.3 第三階振幅
    §5.2 結(jié)果及討論
        §5.2.1 低能常數(shù)的確定
        §5.2.2 介子-重子散射相移的預(yù)測
        §5.2.3 介子-重子散射長度的預(yù)測
        §5.2.4 介子-重子散射收斂性的討論
第六章 總結(jié)及展望
附錄A 符號約定及Feynman規(guī)規(guī)則
附錄B 單圈積分函數(shù)和自定義函數(shù)
附錄C 單圈散射振幅
參考文獻(xiàn)
攻讀博士學(xué)位期間完成的科研成果
致謝



本文編號：3732154