本文關(guān)鍵詞：基于廣義參數(shù)化時(shí)頻分析的空間目標(biāo)微多普勒提取與參數(shù)估計(jì)

  更多相關(guān)文章： 微動(dòng) 微多普勒 廣義參數(shù)化時(shí)頻分析 相干信號多普勒干涉 遮擋 參數(shù)估計(jì)

【摘要】：目標(biāo)微動(dòng)引起的微多普勒調(diào)制能夠反映目標(biāo)的電磁散射特性、幾何結(jié)構(gòu)和運(yùn)動(dòng)特性,成為彈道導(dǎo)彈類目標(biāo)識別的重要特征。微動(dòng)引起的雷達(dá)回波信號是一種非平穩(wěn)信號。近年來提出的廣義參數(shù)化時(shí)頻分析方法,可以得到較高集中度且沒有交叉項(xiàng)干擾的時(shí)頻表示,成為分析非平穩(wěn)信號的有力工具。本文在廣義參數(shù)化時(shí)頻分析的基礎(chǔ)上,提出了錐裙目標(biāo)平動(dòng)參數(shù)估計(jì)與微多普勒提取方法,以及有散射點(diǎn)遮擋的表面不光滑錐體目標(biāo)的微多普勒提取與慣量比等參數(shù)估計(jì)方法。論文的主要內(nèi)容可以概括為如下兩點(diǎn):1、針對帶有平動(dòng)的表面光滑的進(jìn)動(dòng)錐裙目標(biāo),研究其平動(dòng)參數(shù)估計(jì)與微多普勒提取方法。該研究主要存在兩個(gè)問題:1)當(dāng)目標(biāo)散射點(diǎn)數(shù)目較多時(shí),現(xiàn)有的跟蹤關(guān)聯(lián)方法容易產(chǎn)生誤跟蹤情況;2)平動(dòng)產(chǎn)生的多普勒調(diào)制會(huì)影響微多普勒的提取。本文在廣義參數(shù)化時(shí)頻分析的基礎(chǔ)上,提出了一種錐裙目標(biāo)平動(dòng)參數(shù)精確估計(jì)與微多普勒提取方法。利用多分量信號分解方法,實(shí)現(xiàn)了不同散射點(diǎn)回波的分離,避免了誤跟蹤;利用廣義參數(shù)化時(shí)頻分析對平動(dòng)參數(shù)循環(huán)迭代求精,減小了平動(dòng)參數(shù)誤差對微多普勒提取的影響。基于電磁仿真數(shù)據(jù)的實(shí)驗(yàn),驗(yàn)證了該方法的有效性。2、針對散射點(diǎn)有遮擋的表面不光滑錐體目標(biāo),研究其微多普勒提取與參數(shù)估計(jì)方法。當(dāng)目標(biāo)自旋軸與雷達(dá)視線不一致時(shí),存在遮擋效應(yīng)。但傳統(tǒng)的方法很少涉及這個(gè)問題。當(dāng)目標(biāo)散射點(diǎn)對稱分布時(shí),根據(jù)對稱分布散射點(diǎn)回波特點(diǎn),提出了散射點(diǎn)缺失數(shù)據(jù)段補(bǔ)齊的方法,實(shí)現(xiàn)了遮擋效應(yīng)下微多普勒提取;當(dāng)目標(biāo)散射點(diǎn)任意分布時(shí),首先利用相干信號多普勒干涉方法預(yù)估部分參數(shù),進(jìn)而根據(jù)平穩(wěn)信號時(shí)不變性質(zhì)補(bǔ)齊數(shù)據(jù)段缺失部分,最后利用廣義參數(shù)化時(shí)頻分析提取微多普勒。在得到的微多普勒基礎(chǔ)上,完成了慣量比的估計(jì)�；趦深愬F體目標(biāo)電磁仿真數(shù)據(jù)的實(shí)驗(yàn),驗(yàn)證了該方法的有效性。
【關(guān)鍵詞】：微動(dòng) 微多普勒 廣義參數(shù)化時(shí)頻分析 相干信號多普勒干涉 遮擋 參數(shù)估計(jì)
【學(xué)位授予單位】：西安電子科技大學(xué)
【學(xué)位級別】：碩士
【學(xué)位授予年份】：2015
【分類號】：TN957.51
【目錄】：

• 摘要5-6
• ABSTRACT6-10
• 符號對照表10-11
• 縮略語對照表11-14
• 第一章 緒論14-20
• 1.1 彈道導(dǎo)彈目標(biāo)識別的研究背景及意義14-15
• 1.2 時(shí)頻分析方法研究進(jìn)展15-16
• 1.3 彈道導(dǎo)彈目標(biāo)微多普勒提取與參數(shù)估計(jì)方法研究進(jìn)展16-17
• 1.4 本文的主要內(nèi)容及結(jié)構(gòu)安排17-20
• 1.4.1 數(shù)據(jù)說明17-18
• 1.4.2 內(nèi)容安排18-20
• 第二章 廣義參數(shù)化時(shí)頻分析方法20-26
• 2.1 引言20
• 2.2 廣義參數(shù)化時(shí)頻分析原理20-21
• 2.3 變換核參數(shù)估計(jì)方法21-24
• 2.4 仿真實(shí)驗(yàn)與分析24-25
• 2.5 本章小結(jié)25-26
• 第三章 錐裙目標(biāo)平動(dòng)參數(shù)估計(jì)與微多普勒提取26-44
• 3.1 引言26-27
• 3.2 錐裙目標(biāo)等效散射點(diǎn)模型與多普勒曲線公式27-31
• 3.2.1 錐裙目標(biāo)等效散射點(diǎn)模型27-28
• 3.2.2 平動(dòng)與進(jìn)動(dòng)多普勒公式28-31
• 3.3 錐裙目標(biāo)平動(dòng)參數(shù)精確估計(jì)與微多普勒曲線提取方法31-36
• 3.3.1 錐旋頻率估計(jì)32
• 3.3.2 相干信號單距離多普勒干涉方法32-33
• 3.3.3 平動(dòng)參數(shù)粗估計(jì)方法33
• 3.3.4 多分量信號分解方法33-34
• 3.3.5 平動(dòng)參數(shù)估計(jì)與微多普勒曲線提取流程圖34-36
• 3.4 仿真實(shí)驗(yàn)和分析36-43
• 3.4.1 錐旋頻率估計(jì)37
• 3.4.2 平動(dòng)參數(shù)粗估計(jì)37-38
• 3.4.3 裙底散射點(diǎn)時(shí)頻曲線提取38-40
• 3.4.4 錐頂散射點(diǎn)與錐底散射點(diǎn)時(shí)頻曲線提取40-41
• 3.4.5 估計(jì)的平動(dòng)參數(shù)相對誤差與提取的時(shí)頻曲線正確率41-42
• 3.4.6 與其他方法比較42-43
• 3.5 本章小結(jié)43-44
• 第四章 存在遮擋效應(yīng)的不光滑錐體目標(biāo)微多普勒提取與參數(shù)估計(jì)44-56
• 4.1 引言44
• 4.2 進(jìn)動(dòng)錐體目標(biāo)微多普勒曲線公式推導(dǎo)44-46
• 4.3 錐體目標(biāo)微多普勒曲線提取與參數(shù)估計(jì)方法46-52
• 4.3.1 分離等效散射點(diǎn)回波47-48
• 4.3.2 簡單散射點(diǎn)微多普勒曲線提取與參數(shù)估計(jì)48-52
• 4.4 仿真實(shí)驗(yàn)和分析52-55
• 4.4.1 第一類錐體目標(biāo)52-54
• 4.4.2 第二類錐體目標(biāo)54-55
• 4.5 本章小結(jié)55-56
• 第五章 結(jié)束語56-58
• 5.1 全文內(nèi)容總結(jié)56
• 5.2 工作展望56-58
• 參考文獻(xiàn)58-60
• 致謝60-62
• 作者簡介62-63

【參考文獻(xiàn)】

中國期刊全文數(shù)據(jù)庫 前9條

1 曹文杰;張磊;杜蘭;劉宏偉;;基于瞬時(shí)頻率估計(jì)的進(jìn)動(dòng)錐體目標(biāo)微多普勒頻率提取方法[J];電子與信息學(xué)報(bào);2015年05期

2 胡曉偉;童寧寧;董會(huì)旭;初洪帥;;彈道中段群目標(biāo)平動(dòng)補(bǔ)償與分離方法[J];電子與信息學(xué)報(bào);2015年02期

3 韓勛;杜蘭;劉宏偉;;基于窄帶雷達(dá)組網(wǎng)的空間錐體目標(biāo)特征提取方法[J];電子與信息學(xué)報(bào);2014年12期

4 韓勛;杜蘭;劉宏偉;;空間錐體目標(biāo)的平動(dòng)補(bǔ)償與微動(dòng)特征提取方法[J];電波科學(xué)學(xué)報(bào);2014年05期

5 李飛;糾博;邵長宇;劉宏偉;;目標(biāo)微動(dòng)參數(shù)估計(jì)的曲線跟蹤算法[J];電波科學(xué)學(xué)報(bào);2013年02期

6 金林;;彈道導(dǎo)彈防御系統(tǒng)綜述[J];現(xiàn)代雷達(dá);2012年12期

7 邵長宇;杜蘭;李飛;劉宏偉;;基于多目標(biāo)跟蹤的空間錐體目標(biāo)微多普勒頻率提取方法[J];電子與信息學(xué)報(bào);2012年12期

8 姚輝偉;魏璽章;徐少坤;毛鈞杰;;彈道中段進(jìn)動(dòng)目標(biāo)非理想散射中心微動(dòng)特性研究[J];電子學(xué)報(bào);2012年09期

9 關(guān)永勝;左群聲;劉宏偉;杜蘭;李彥兵;;空間進(jìn)動(dòng)目標(biāo)微動(dòng)參數(shù)估計(jì)方法[J];電子與信息學(xué)報(bào);2011年10期

，

本文編號：643517