在處理恒星內(nèi)部對(duì)流問(wèn)題上,湍對(duì)流模型相比經(jīng)典的混合長(zhǎng)理論有很多優(yōu)越性,考慮了很多被混合長(zhǎng)理論忽略了的效應(yīng)。湍對(duì)流模型包含一組參數(shù),它們決定了湍對(duì)流的性質(zhì),是至關(guān)重要的。湍對(duì)流模型本身并不給出它們的值,雖然有流體力學(xué)實(shí)驗(yàn)給出的經(jīng)驗(yàn)值,但是恒星內(nèi)部的物理?xiàng)l件與地面實(shí)驗(yàn)室大不相同,在研究恒星內(nèi)部對(duì)流時(shí)這些值并不一定是很好的選擇。本論文的主要目標(biāo)就是要得到能夠在恒星中適用的湍對(duì)流模型參數(shù)。為了實(shí)現(xiàn)這一目標(biāo),我們以太陽(yáng)為研究對(duì)象,計(jì)算不同湍對(duì)流模型參數(shù)下太陽(yáng)模型及其p-模式振動(dòng)頻率并與觀測(cè)值對(duì)比,從而估計(jì)湍對(duì)流模型參數(shù)的取值范圍。我們發(fā)現(xiàn),選取合適的湍對(duì)流模型參數(shù)以后,p-模式振動(dòng)頻率的誤差在全頻率段都比使用混合長(zhǎng)理論時(shí)要小30%以上。本論文中還討論了密度反轉(zhuǎn)的現(xiàn)象。由于密度反轉(zhuǎn)時(shí)勢(shì)能為極大值,這種現(xiàn)象是不穩(wěn)定的。本文討論了密度反轉(zhuǎn)現(xiàn)象出現(xiàn)的物理原因和條件,給出了這種現(xiàn)象發(fā)生的判據(jù)▽＞▽_ρ,它只有可能發(fā)生在超絕熱對(duì)流區(qū)中。湍對(duì)流模型參數(shù)對(duì)溫度梯度▽產(chǎn)生影響,我們計(jì)算了一些恰好出現(xiàn)密度反轉(zhuǎn)的臨界參數(shù)下的太陽(yáng)模型,發(fā)現(xiàn)是否出現(xiàn)密度反轉(zhuǎn)主要取決于湍對(duì)流模型參數(shù)中的擴(kuò)散系數(shù)的大小。 

【文章來(lái)源】：中國(guó)科學(xué)院大學(xué)(中國(guó)科學(xué)院云南天文臺(tái))云南省

【文章頁(yè)數(shù)】：50 頁(yè)

【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【文章目錄】：
摘要
ABSTRACT
符號(hào)表
目錄
第一章 引言
第二章 湍對(duì)流模型介紹
    2.1 二階矩方程
    2.2 模型化假設(shè)以及其它近似
第三章 計(jì)算方法和輸入物理
    3.1 工作思路
    3.2 湍對(duì)流模型恒星結(jié)構(gòu)方程組的解法
    3.3 兩端點(diǎn)第一類邊界條件二階常微分方程組數(shù)值解法
    3.4 利用光度和半徑標(biāo)定太陽(yáng)模型的問(wèn)題
    3.5 形式未知的方程組數(shù)值解法
第四章 采用湍對(duì)流模型的太陽(yáng)模型
    4.1 湍對(duì)流模型太陽(yáng)模型的p-模式振動(dòng)頻率
    4.2 湍對(duì)流模型太陽(yáng)模型與混合長(zhǎng)太陽(yáng)模型的對(duì)流區(qū)結(jié)構(gòu)對(duì)比
    4.3 湍對(duì)流模型參數(shù)的取值范圍的估計(jì)
第五章 關(guān)于密度反轉(zhuǎn)的問(wèn)題的研究
    5.1 密度反轉(zhuǎn)
    5.2 出現(xiàn)密度反轉(zhuǎn)的物理原因
    5.3 出現(xiàn)密度反轉(zhuǎn)的湍對(duì)流模型臨界參數(shù)
結(jié)論和展望
參考文獻(xiàn)
發(fā)表文章目錄
致謝


【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
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本文編號(hào)：3340652